專利名稱：用于減小極化模式色散的調(diào)制旋轉(zhuǎn)的光纖及其制造的過程和裝置的制作方法
相關(guān)臨時申請的共同參考文獻本申請根據(jù)美國的35 USC§119(e)，請求保護1996年1月22日申請的臨時申請60/010,376。發(fā)明背景本發(fā)明涉及單模光纖中減小極化模式(PMD)色散的方法。本發(fā)明尤其涉及減小光纖雙折射寬帶上的PMD。
人們知道，通信系統(tǒng)中通常使用的所謂“單模光纖”并不完全是單模的。實際上，在單模光纖中存在垂直極化的兩個模式。例如，可參見Dandliker,R.,“Anisotropic and Nonliear Optical Waveguide”(出版商C.G.Someda and G.Stegeman,Elsevier,New York,39-76,1992)。在數(shù)學(xué)上，這兩種極化形成一個正交基組。因此，任何一種通過單模光纖傳播的光結(jié)構(gòu)可以用這兩種模式的線性疊加來表述。
如果光纖既在幾何上又在內(nèi)部是完全圓形對稱的并施加應(yīng)力，那么這兩種極化模式是簡并的。它們以同一群速度傳播并在光纖中傳播了相同的距離以后沒有時間延遲差。然而，實際上光纖不是完全圓形對稱的。諸如幾何和形式變形的不完美以及應(yīng)力的不對稱破壞了兩個模式的簡并。例如，見Rashleigh,S.C.,Journalof Lightwave Technology,LT-1:312-331,1983。結(jié)果，兩個極化模以不同的傳播常數(shù)(β1和β2)傳播。傳播常數(shù)之間的差異稱為雙折射(Δβ)，雙折射的幅度由兩個正交模的傳播常數(shù)之差給出Δβ=β1-β2(1)雙折射使得光在光纖中傳播時的極化狀態(tài)沿光纖的長度方向周期地展開。極化狀態(tài)返回到其原始狀態(tài)所需的距離為光纖拍長(Lb)，它反比于光纖雙折射。具體說來，拍長Lb由下式給出Lb=2π/Δβ (2)因此，具有多個雙折射的光纖的拍長較短，反之也然。實踐中觀察到的典型的拍長可以短到2-3毫米(高雙折射光纖)，長到10-50米(低雙折射光纖)。
除了引起光在光纖中傳播的極化狀態(tài)的周期變化以外，雙折射的存在意味著兩種極化模式以不同的群速度(group velocity)傳播，群速度的不同隨雙折射的增加而增加。二個極化模式之間的微分時間延遲稱為極化模色散，即PMD。PMD使信號失真，對高位速率系統(tǒng)和模擬通信系統(tǒng)很不利。
人們已進行了各種嘗試來減小PMD。現(xiàn)有技術(shù)中減小PMD的一種方法是在光纖拉制過程中使預(yù)制件旋轉(zhuǎn)。例如，可參見Barlow等人Applied Optics,20:2962-2968,1981；Payne等人IEEE Journal of Quantm Electronics,QE-18:477-487,1982；Rashleigh:“Fabreication of Circularly Birefringent SingleMode Fibers”Navy Technical Disclosure Bulletin,5:7-12,1980；以及PCT專利申請WO 83/00232。旋轉(zhuǎn)使得光纖的內(nèi)部幾何和/或應(yīng)力不對稱性隨光纖沿軸向向下行進中圍繞光纖的軸旋轉(zhuǎn)。在拉制期間通過旋轉(zhuǎn)，即，當(dāng)預(yù)制件的根部基本上熔化時，根據(jù)光纖的不對稱性執(zhí)行基本上是純碎的旋轉(zhuǎn)，這與光纖在拉伸后扭曲時出現(xiàn)的不對稱旋轉(zhuǎn)和旋轉(zhuǎn)應(yīng)力的引入相結(jié)合的情況相反。對于采用扭轉(zhuǎn)來減小PMD的討論見Schuh等人的Electronics Letter,31:1172-1173,1995；以及Ulrich等人的Applied Optics,18:2241-2251,1979。
旋轉(zhuǎn)產(chǎn)生PMD的減小正比于旋轉(zhuǎn)速度。不幸的是，處理典型光纖的不對稱性常常需要很高的旋轉(zhuǎn)速度；例如，在旋轉(zhuǎn)速度大于5000rpm(每分的旋轉(zhuǎn)圈數(shù))。在這樣的速度下使預(yù)制件旋轉(zhuǎn)對于商用光纖生產(chǎn)是不實際的。類似地，與預(yù)制件相反，在這樣高的速度下使光纖旋轉(zhuǎn)也是很不實際的。
授權(quán)給Arthur C.Hart,Jr等人的美國專利5,298,047(以及美國專利5,418,881)中討論了在拉制過程中，與預(yù)制件相反以相當(dāng)?shù)偷乃俣仁构饫w旋轉(zhuǎn)來減小PMD的方法。但是，Hart的專利沒有認識到，在某些條件下，可以實現(xiàn)最大程度的PMD減小。因為Hart專利沒有認識到或者利用最大程度PMD減小的優(yōu)點，所以，Hart專利中揭示的實現(xiàn)PMD減小的方法不如由本發(fā)明的方法所實現(xiàn)的PMD減小那么大。
更具體地說，Hart專利揭示的旋轉(zhuǎn)速度基本上是以正弦波方式變化的。即，可以將沿Hart光纖長度方向作為距離z的函數(shù)的Hart旋轉(zhuǎn)速度α寫成α(z)≈α0sin(2πfz)， (3)式中，α0是以圈/米表示的Hart旋轉(zhuǎn)幅度，f是與米成反比的Hart縱向頻率，即，f代表沿光纖長度方向Hart旋轉(zhuǎn)速度α變化的速度。
術(shù)語“旋轉(zhuǎn)函數(shù)”將用來描述作為距離z的函數(shù)的旋轉(zhuǎn)速度，即α(z)，旋轉(zhuǎn)速度也可以是時間t的函數(shù)，即，α(t)，應(yīng)用于光纖的時間旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以通過光纖拉制速率從相應(yīng)的距離旋轉(zhuǎn)函數(shù)得到，光纖拉制速率通常是常數(shù)，但在一般意義上說也可以是一個變量。正如在下文中將要詳細討論的那樣，制作光纖中采用的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，無論是以距離表述的還是以時間表述的，以及成品光纖中出現(xiàn)的以距離表述的合成旋轉(zhuǎn)函數(shù)，一般是不同的，這是因為光纖和用來向光纖和/或預(yù)制件施加旋轉(zhuǎn)函數(shù)的裝置之間的連接處存在機械效應(yīng)例如滑動的緣故。
上面的等式(3)描述了這一差異，Hart專利描述了其應(yīng)用的作為振蕩的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，即，純正弦函數(shù)，對于1.5米/秒的拉制速度是60圈/分(圖6中Hart曲線60)，或?qū)τ?.0米/秒的拉制速度是106圈/分(圖6中的Hart曲線61)，而圖6中示出的光纖中觀察到的旋轉(zhuǎn)函數(shù)只是近似為正弦函數(shù)。重要的是，相對于本發(fā)明來說，Hart與純正弦函數(shù)的偏離還不足以實現(xiàn)本說明書所揭示的PMD的減小。
具體說來，按照本發(fā)明，已經(jīng)確定，為了減小PMD，正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)僅對于某些雙折射拍長來說是最佳的，實現(xiàn)最佳化的特定拍長是正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的α0和f值的函數(shù)。對于其他的拍長，正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)不是最佳的，而可能是很差的。
由于商用光纖沿長度方向以及不同的光纖間其幾何和應(yīng)力不對稱是不同的，所以有各種各樣的拍長。因此，Hart專利的大體成正弦波形的旋轉(zhuǎn)函數(shù)至多只能對某些光纖和/或特定光纖某些部分提供最佳程度的PMD減小。
本發(fā)明克服了Hart專利的這一不足。這是通過提供基本上不是正弦波形的改進的旋轉(zhuǎn)函數(shù)來實現(xiàn)的。借助于這些旋轉(zhuǎn)函數(shù)，與現(xiàn)有技術(shù)的方法相比，可以實現(xiàn)更大的PMD減小的結(jié)果。舉例來說，通過使用本發(fā)明的方法，對于商用光纖的密度(例如含有100根光纖的密度)可以達到小于0.1ps/km1/2的PMD值，如果光纖是不旋轉(zhuǎn)的，則具有這樣密度的光纖將給出一個拍長范圍，或者PMD值范圍，例如，對于具有至少10公里長度的光纖，光纖間的PMD值的變化多達1.0ps/km1/2，在給定光纖內(nèi)變化多達1.0ps/km1/2。
發(fā)明概述因此，本發(fā)明的目的是提供一種減小PMD的改進方法。更具體地說，本發(fā)明的目的是提供一種對在給定的光纖中和/或不同的光纖間具有一個拍長以上的光纖減小PMD的方法。
本發(fā)明的進一步的目的是提供減小PMD且無需旋轉(zhuǎn)預(yù)制件的方法。
本發(fā)明的另一個目的是提供減小PMD且沒有過高旋轉(zhuǎn)速率的方法，例如，最大旋轉(zhuǎn)速率(最大幅度)小于10圈/米，最好小于4圈/米。
本發(fā)明通過提供旋轉(zhuǎn)函數(shù)實現(xiàn)了這些和其他的目的，這些旋轉(zhuǎn)函數(shù)是(1)大體上不是恒定的，即，它們沿光纖的長度大體作為距離的函數(shù)而變化，或者作為時間的函數(shù)而變化；(2)大體上不是正弦形式的；以及(3)具有充分的可變性，例如，充分的諧波含量，以對多個拍長提供PMD的大幅度減小。
在一般情況下，旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以例如被構(gòu)成是不同頻率的正弦分量的加權(quán)和，通過選擇分量的個數(shù)和它們的權(quán)重產(chǎn)生一個整體函數(shù)，以實現(xiàn)本發(fā)明的PMD的減小。旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以是隨機產(chǎn)生的。在某些較佳實施例中，旋轉(zhuǎn)函數(shù)是一個經(jīng)頻率調(diào)制或幅度調(diào)制的正弦函數(shù)，進行充分調(diào)制，使得旋轉(zhuǎn)函數(shù)大體上不是正弦形式的。
通過本發(fā)明的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，就能克服其他減小PMD的方法的缺點和限制。
附圖簡述在結(jié)合附圖對本發(fā)明進行了詳細描述以后，本發(fā)明的上述目的和其他目的將變得很清楚。其中，

圖1是當(dāng)旋轉(zhuǎn)函數(shù)是直線時旋轉(zhuǎn)速率作為長度函數(shù)的圖。
圖2是當(dāng)旋轉(zhuǎn)函數(shù)是具有恒定幅度和頻率的正弦函數(shù)時旋轉(zhuǎn)速率作為長度函數(shù)的圖。
圖3描繪的是上述Hart專利與圖6所示曲線60相關(guān)的數(shù)據(jù)點的復(fù)變Fourier分析結(jié)果。
圖4描繪的是上述Hart專利與圖6所示曲線61相關(guān)的數(shù)據(jù)點的復(fù)變Fourier分析結(jié)果。
圖5描繪的是在極化模間實現(xiàn)最大能量轉(zhuǎn)移的假設(shè)的光纖結(jié)構(gòu)。
圖6描繪的是正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)。
圖7描繪的是圖6所示正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的近似。
圖8描繪的是圖7所示的旋轉(zhuǎn)部分耦合在其鄰近不旋轉(zhuǎn)部分的快軸和慢軸之間并作為旋轉(zhuǎn)速率函數(shù)的光量，即，給出作為旋轉(zhuǎn)速率函數(shù)的耦合諧振。
圖9-12給出代表性的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，這些旋轉(zhuǎn)函數(shù)對按照本發(fā)明的應(yīng)用給出(圖9-19)或不給出(圖11-12)充分的可變性。每一圖中的A圖給出的是旋轉(zhuǎn)函數(shù)，而B圖給出的是通過函數(shù)的復(fù)變富利葉(Fourier)分析確定其諧振分量的的結(jié)果。
圖13描繪的是作為按照本發(fā)明制備的光纖的長度函數(shù)的頻率調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)速率。
圖14是作為拍長函數(shù)的PMD減小的圖。
圖15是描繪頻率調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)出現(xiàn)的最大PMD減小的圖。
圖16是描繪幅度調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)出現(xiàn)的最大PMD減小的圖。
圖17是可以用作產(chǎn)生本發(fā)明的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的裝置。
發(fā)明的詳細描述本發(fā)明提供了一種在拉制期間通過使光纖旋轉(zhuǎn)產(chǎn)生變化來減小PMD的方法。更具體地說，這意味著將傳統(tǒng)的光纖預(yù)制件加熱到傳統(tǒng)的拉制溫度，并從預(yù)制件拉制光纖，使光纖產(chǎn)生轉(zhuǎn)。本方法最好包含光纖旋轉(zhuǎn)而不是預(yù)制件旋轉(zhuǎn)。也可以(盡管不是最好)按照需要使預(yù)制件旋轉(zhuǎn)以取代光纖的旋轉(zhuǎn)，或與光纖一起旋轉(zhuǎn)。
然而，現(xiàn)有技術(shù)還使光纖旋轉(zhuǎn)以減小PMD，現(xiàn)有技術(shù)的旋轉(zhuǎn)函數(shù)或者是一個直線函數(shù)即恒定的旋轉(zhuǎn)速率，或者大體上是一個正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)，正弦函數(shù)的頻率和幅度大體為常數(shù)。
圖1描繪的是現(xiàn)有技術(shù)中用來減小PMD的直線旋轉(zhuǎn)函數(shù)。圖1中所示的旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以寫成α=α0，其中，α0是用圈數(shù)/米表示的旋轉(zhuǎn)幅度。圖2描繪的是用來減小PMD的現(xiàn)有技術(shù)方法中所使用的正弦類型的旋轉(zhuǎn)函數(shù)。圖2所示的旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有恒定的幅度和頻率，并且可以寫成α=α0sin(2πfz)，其中，與上面定義的一樣，α0是用圈數(shù)/米表示的旋轉(zhuǎn)幅度，f是用米的倒數(shù)表示的縱向頻率，而z是光纖中的位置。
如上所述，本發(fā)明的旋轉(zhuǎn)函數(shù)與現(xiàn)有技術(shù)中的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的不同點在于，旋轉(zhuǎn)函數(shù)基本上不是正弦形式的，并且充分可變，可對多個拍長使PMD大大減小。
給定旋轉(zhuǎn)函數(shù)是否“基本上是正弦的”，可以通過對旋轉(zhuǎn)函數(shù)進行復(fù)變富利葉分析并比較由此確定的函數(shù)各個分量的系數(shù)的幅度來確定。復(fù)變富利葉分析是用本領(lǐng)域中熟知的傳統(tǒng)技術(shù)來進行的。例如，分析可以用市售軟件，如WlframResearch,Inc.銷售的軟件來進行，該軟件的商標(biāo)是MATHEMATICA。該公司的地址是Champaign,Illinois。
按照本發(fā)明，當(dāng)旋轉(zhuǎn)函數(shù)的一個振動分量(基本分量)系數(shù)的幅度相對于所有其他振動分量(二次分量)的系數(shù)幅度以及任何常數(shù)分量的系數(shù)幅度來說占主導(dǎo)地位時，那么該旋轉(zhuǎn)函數(shù)基本上是正弦形式的。從數(shù)量上說，這種主導(dǎo)地位出現(xiàn)在基本分量的系數(shù)幅度至少是每個二次分量的系數(shù)幅度以及常數(shù)分量的系數(shù)幅度的三倍時出現(xiàn)。
圖3和圖4是進行復(fù)變富利葉分析的結(jié)果，具體說來，該復(fù)變富利葉分析是用上述MATHEMATICA程序?qū)D6所示Hart專利的曲線60和61的數(shù)據(jù)點進行的有限復(fù)變富利葉分析。對于該程序，常數(shù)系數(shù)為頻率“1”。從這些圖中可以明顯地看到Hart旋轉(zhuǎn)函數(shù)基本的正弦形式本質(zhì)，每一組數(shù)據(jù)點的基本分量(頻率“2”)的幅度至少是所有其他分量的三倍。
圖3和圖4的分析是用圖6所示Hart專利的配合曲線而不是該圖的數(shù)據(jù)點來重復(fù)進行的。配合曲線先作數(shù)字化，隨后用MATHEMETICA程序進行分析。這樣，分析結(jié)果表明，基本振動分量的主導(dǎo)性更大，該分量系數(shù)的幅度至少是所有其他系數(shù)的幅度的五倍。
除了非正弦形式以外，本發(fā)明的旋轉(zhuǎn)函數(shù)必須具有充分的可變性，從而對多個拍長充分減小PMD。旋轉(zhuǎn)函數(shù)的可變性可通過確定旋轉(zhuǎn)函數(shù)的諧波分量再借助于復(fù)變富利葉分析而極其容易地檢查出來。
按照本發(fā)明，人們可以發(fā)現(xiàn)，不管是在恒定速率下還是在正弦旋轉(zhuǎn)速率下，旋轉(zhuǎn)本身一般是不會使商用光纖實現(xiàn)PMD的最佳減小的。相反，旋轉(zhuǎn)速率應(yīng)當(dāng)在幅度上和空間分布上沿光纖的長度方向變化，從而使PMD的減小為最佳。處于這樣的變化狀態(tài)時，旋轉(zhuǎn)就對各種拍長實現(xiàn)了極化模式間(模式耦合)的能量轉(zhuǎn)移。這樣的能量轉(zhuǎn)移在減小商用光纖的PMD方面是高度有效的。
與變化旋轉(zhuǎn)的情況相反，在恒定速率下的旋轉(zhuǎn)不僅會減小PMD，而且無需在極化模式間轉(zhuǎn)移能量。正弦旋轉(zhuǎn)，或者在更一般的情況下，低變化旋轉(zhuǎn)可以實現(xiàn)極化模式間的能量轉(zhuǎn)移。然而，能量轉(zhuǎn)移在很大程度上依賴于拍長，對于給定的正弦旋轉(zhuǎn)幅度和頻率，這種依賴性對于某些拍長較大，而對于其他的拍長則依賴性較小。結(jié)果，PMD的減小呈現(xiàn)諧振，僅對某些拍長出現(xiàn)強烈的PMD減小。如上面討論的那樣，商用光纖給出各種各樣的拍長，這些拍長可以是與正弦旋轉(zhuǎn)的PMD諧振一致，也可以是不一致的。若疏忽了這些諧振，就不能實現(xiàn)PMD的充分減小。
圖5-8描繪了本發(fā)明的這些方面。圖5描繪的是實現(xiàn)極化模式間最大能量轉(zhuǎn)移的假想的光纖結(jié)構(gòu)。圖中給出沿極化防護光纖長度方向的截面，具體說來，是沿橢圓內(nèi)芯光纖長度方向的截面，這樣的光纖被分成幾個相同長度的部分，每一部分相對前一部分旋轉(zhuǎn)90°。
每一部分的快模式和慢模式分別沿橢圓的短軸和長軸方向。因為每一部分已經(jīng)被切割下來并旋轉(zhuǎn)了90°，所以，來自快模式的能量在每次切割時被耦合到慢模式內(nèi)，類似地，來自慢模式的能量被耦合到快模式內(nèi)。因此，在下一部分中精確補償了每一部分的模式色散，使得整個光纖基本上沒有PMD。從該圖中可以清楚地看到極化模式間的能量轉(zhuǎn)移在減小PMD方面的效果。
從圖6和圖7可以看到，大體呈正弦的旋轉(zhuǎn)函數(shù)無法對多個拍長實現(xiàn)最佳PMD減小，圖6示出正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)，而圖7示出對這樣一種函數(shù)的近似，以簡化分析。具體說來，在圖7中，正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)是由一系列不旋轉(zhuǎn)和旋轉(zhuǎn)的部分來近似的，旋轉(zhuǎn)部分具有恒定的幅度，但旋轉(zhuǎn)方向是變化的。
可以分析圖7的結(jié)構(gòu)，來確定旋轉(zhuǎn)部分是否與圖5中的切割部分起同樣的作用，即，它們是否用來在不旋轉(zhuǎn)部分的慢極化模式和快極化模式間轉(zhuǎn)移能量。如果出現(xiàn)這樣的能量轉(zhuǎn)移，那么每個不旋轉(zhuǎn)部分的模式色散將在下一個旋轉(zhuǎn)部分中得到補償。由于不旋轉(zhuǎn)部分對PMD的貢獻比起旋轉(zhuǎn)部分對PMD的貢獻要大得多，這樣又對光纖給出總體較小的PMD，因而如果要減小總體PMD的話，必須減小這一貢獻。
圖7所示的系統(tǒng)可以借助于瓊斯(Jones)矩陣來分析，Jones矩陣用以計算光在穿過不旋轉(zhuǎn)部分、恒定旋轉(zhuǎn)部分然后是另一不旋轉(zhuǎn)部分以后在線性極化模式中的光量。有關(guān)的Jones矩陣如下所述
式中，a=cos(gd)cos(αd)+α/g sin(gd)+jΔβu/g sin(gd)cos(αd) (5)
b=cos(gd)sin(αd)-α/g sin(gd)cos(αd) (6)g=a2+Δβu2----(7)]]>這些等式中，α是用弧度/米表示的旋轉(zhuǎn)部分的恒定旋轉(zhuǎn)速率，而Δβ是用弧度/米表示的不旋轉(zhuǎn)光纖的雙折射。
圖8示出用該Jones矩陣計算的結(jié)果。該圖示出了光量從前面的不旋轉(zhuǎn)部分中的快軸在穿過旋轉(zhuǎn)部分以后耦合到后面的不旋轉(zhuǎn)部分中的慢軸。這一計算是以圖示旋轉(zhuǎn)速率針對長度為1米的旋轉(zhuǎn)和不旋轉(zhuǎn)部分而且不旋轉(zhuǎn)光纖的拍長是1米的情況進行的。
因為該圖給出的是從快軸到慢軸的耦合，所以接近1的耦合比意味著從快模式到慢模式有顯著的光轉(zhuǎn)移。這又意味著將大大補償不旋轉(zhuǎn)部分的色散，因此總體PMD將是低的。另一方面，耦合比接近零意味著將有很少的光從快模式轉(zhuǎn)移到低模式，因此補償較低，而PMD較高。
從圖8可以明顯地看到系統(tǒng)的諧振性。只有某些旋轉(zhuǎn)速率可以對所選擇的拍長和部分尺寸實現(xiàn)所要求的高耦合比。重要的是，那些使色散最小的旋轉(zhuǎn)速率對于不同的拍長和/或不同的部分尺寸是不同的。正是這一原因，使得旋轉(zhuǎn)函數(shù)必須具有高度的可變性，以便使PMD的減小為最佳。沒有這樣的可變性，就無法確保具有可變拍長的商用光纖既在光纖的不同部分又在光纖之間真的出現(xiàn)PMD減小的諧振。
圖9-12給出實現(xiàn)(圖9-10)和不實現(xiàn)(圖11-12)按照本發(fā)明的充分可變性的代表性的旋轉(zhuǎn)函數(shù)。每一圖的A圖給出的是旋轉(zhuǎn)函數(shù)，而B圖給出的是函數(shù)的復(fù)變富利葉分析結(jié)果，以確定其諧波分量。具體說來，B圖給出各種分量的歸一化幅度，而歸一化是用具有最大幅度的分量進行的。
圖9和圖10的旋轉(zhuǎn)函數(shù)是用下面的等式(8)描述的頻率調(diào)制正弦函數(shù)。用來產(chǎn)生這些圖的這一等式的參數(shù)是圖9α0=1.0圈/米，f0=5.0米-1，fm=5.0米-1，∧=5.0米，圖10α0=1.0圈/米，
f0=2.0米-1，fm=2.0米-1，∧=5.0米。
圖11和圖12所示的旋轉(zhuǎn)函數(shù)分別成方波和三角波，每一種情況下的最大旋轉(zhuǎn)速率和重復(fù)周期分別是1.0圈/米和1.0米。
方波和三角波的頻譜檢查表明，只有幾個低頻分量具有大于0.2的歸一化幅度，更高頻率分量的幅度可以忽略。因此，這些波形以PMD的減小即它們的可變性來衡量與正弦波形相似。另一方面，對于兩個頻率調(diào)制波，存在許多歸一化幅度高于0.2的頻率分量。這些頻率分量為商用光纖的最佳PMD減小提供了所需的可變性。
圖9-12所示的分析過程可以用來確定特定的旋轉(zhuǎn)函數(shù)對多個拍長提供PMD大大減小是否具有充分的可變性。類似于頻率調(diào)制波形的函數(shù)具有充分的諧波含量提供所需的可變性，而方波和三角波則不是。根據(jù)這些原理，本領(lǐng)域的技術(shù)人員可以確定他或她想要使用的任意特定旋轉(zhuǎn)函數(shù)是否能成功地對多個拍長減小PMD。
如上所述，在某些較佳實施例中，本發(fā)明的方法在拉制過程中，按照經(jīng)頻率調(diào)制或幅度調(diào)制的正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)使光纖旋轉(zhuǎn)。本發(fā)明的頻率調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以寫成α(z)=α0sin(2π[f0z+fmsin(2πz/∧)]) (8)式中，α0是用圈數(shù)/米表示的旋轉(zhuǎn)幅度，f0是用米的倒數(shù)表示的中心頻率，fm是用米的倒數(shù)表示的調(diào)制頻率，z是光纖中的位置，而∧是調(diào)制周期。
對于幅度調(diào)制，旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以寫成α(z)=[α0sin(2πz/∧)]sin(2πfz) (9)式中，∧＞1/f,f是用米的倒數(shù)表示的旋轉(zhuǎn)頻率，而α0sin(2πz/∧)代表經(jīng)調(diào)制的幅度，其中，α0是用圈數(shù)/米表示的恒定幅度，而∧是用米表示的調(diào)制周期。
如果需要，可以同時進行頻率調(diào)制和幅度調(diào)制。這時，必須小心，兩種調(diào)制不可相互干擾而產(chǎn)生其中旋轉(zhuǎn)速率基本上是恒定的光纖部分。實踐中，頻率調(diào)制或幅度調(diào)制都可在旋轉(zhuǎn)函數(shù)中引入充分的可變性，從而對多個拍長實現(xiàn)PMD的大大減小。因此，最好不是同時采用這些調(diào)制方法。
圖13描繪的是按照本發(fā)明制備的光纖中觀察到的頻率調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)。在所有的特征中，圖13所示的旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有幅度互不相同(例如，將近似5米的最大值與近似3米的最大值比較)的多個最大值(局部最大值)。一般說來，本發(fā)明的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，不管是頻率調(diào)制類型的還是幅度調(diào)制類型的或是某些其他類型的，例如正弦類型的和，都具有至少兩個幅度各異的最大值(旋轉(zhuǎn)速率)。
類似地，圖13所示旋轉(zhuǎn)函數(shù)的導(dǎo)數(shù)具有幅度各異的多個最大值(局部最大值)。再有，在一般情況下，本發(fā)明的旋轉(zhuǎn)函數(shù)不管是頻率調(diào)制類型的還是幅度調(diào)制類型的或是某種其他類型的都具有這一特征。
圖13所示的曲線示出了用每米的圈數(shù)表示的旋轉(zhuǎn)速率隨長度而變的情況，它描繪了按照本發(fā)明制備的光纖的最終結(jié)果。很明顯，假設(shè)拉制速度為恒定，并且所應(yīng)用的旋轉(zhuǎn)函數(shù)和光纖中的合成旋轉(zhuǎn)函數(shù)間為一一對應(yīng)關(guān)系，那么如果本發(fā)明的過程用圈數(shù)/秒表示的旋轉(zhuǎn)速率隨時間的變化來描述，則該過程可以產(chǎn)生一條互補曲線。
對于曲線幅度在最小幅度和最大幅度之間(例如在每米0和4圈之間)變化的調(diào)幅調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)，可以得到如圖13所示的圖。對于其他具有本發(fā)明的高度可變性的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，也可以得到類似的曲線。在每一種情況下，可以獲得用圈數(shù)/每秒隨時間的變化描繪的互補曲線，并且這些曲線對于恒定的拉制速度具有互補的形狀。
對于本領(lǐng)域中的技術(shù)人員很明顯的是，在實現(xiàn)本發(fā)明中所采用的旋轉(zhuǎn)函數(shù)包含向光纖和/或預(yù)制件施加合適的力來改變作為時間函數(shù)的光纖的旋轉(zhuǎn)速率。下面討論施加這種力的裝置。隨著光纖的拉制，向光纖施加的瞬時旋轉(zhuǎn)函數(shù)在光纖中被變換成空間旋轉(zhuǎn)函數(shù)。光纖中的這一空間旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以在成品光纖中檢測(例如檢查通過光纖的隔開的截面)。參見Morrone等人的Optics Letters，第12卷，第60-62頁，1987。圖13是用這種方式得到的。
可以用來實施本發(fā)明的某種裝置，如下面討論的圖17所示裝置，不會在所應(yīng)用的旋轉(zhuǎn)函數(shù)和光纖中的合成旋轉(zhuǎn)函數(shù)之間總是呈一一對應(yīng)關(guān)系的。然而，一般情況下，這種對應(yīng)關(guān)系良好，足以實現(xiàn)本發(fā)明的優(yōu)點。因此，關(guān)于本發(fā)明的方法和裝置，本發(fā)明的權(quán)利要求書是在拉制過程中采用的旋轉(zhuǎn)函數(shù)來寫成的，盡管光纖和預(yù)制件之間的相對旋轉(zhuǎn)因此也是光纖內(nèi)產(chǎn)生的旋轉(zhuǎn)與應(yīng)用的旋轉(zhuǎn)函數(shù)可能不完全對應(yīng)。按照權(quán)利要求書的產(chǎn)品是用光纖中實際觀察到的旋轉(zhuǎn)函數(shù)寫成的。
通過光纖旋轉(zhuǎn)的PMD減小的諧振性以及頻率調(diào)制和幅度調(diào)制的優(yōu)點可以進一步通過檢查旋轉(zhuǎn)光纖的PMD的τs與不旋轉(zhuǎn)光纖的PMD的τ0比值來給出(下文中稱為“PMD減小因素”或“RF參數(shù)”)RF=τs/τ0(10)圖14繪出的是作為拍長函數(shù)的RF參數(shù)，描繪了與現(xiàn)有技術(shù)的方法相比，本發(fā)明方法所獲得的PMD的進一步減小。具體地說，圖14對四種旋轉(zhuǎn)函數(shù)繪出作為拍長函數(shù)的RF(1)現(xiàn)有技術(shù)的恒定旋轉(zhuǎn)函數(shù)，其中，α0=3圈/米(用實線表示)；(2)現(xiàn)有技術(shù)的正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)，其中，α0=3圈/米，而f是2米-1(用短劃線表示)；(3)本發(fā)明的頻率調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)(用虛線表示)；(4)本發(fā)明的幅度調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)(用短劃線加虛線表示)。
頻率調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的參數(shù)如下α0=3.0圈/米，f0=4.0米-1，fm=5.0米-1，∧=5.0米。
幅度調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的參數(shù)如下α0=5.0圈/米，f=0.1米-1，∧=0.5米。
從圖14中可以看到，頻率調(diào)制的旋轉(zhuǎn)函數(shù)在近似為四分之一米的拍長處給出小于0.1的PMD減小因子。幅度調(diào)制的旋轉(zhuǎn)函數(shù)在近似四分之三米的拍長處實現(xiàn)相同程度的PMD減小。相反，恒定旋轉(zhuǎn)函數(shù)在拍長近似為2米以前不會得到小于0.1的PMD減小因子。正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)在近似四分之一米的拍長下雖然得到極低的PMD減小因子，但這一PMD減小不會保持更長拍長，對于所有四分之一米以上的拍長，PMD減小因子僅為約0.3。
簡而言之，在按照要求實現(xiàn)各種拍長的低水平的PMD方面，本發(fā)明的調(diào)制正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)優(yōu)于現(xiàn)有技術(shù)。正如上文中指出的那樣，這一改進是基于這樣的認識的，即，正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大PMD減小的出現(xiàn)有賴于三個參數(shù)(1)旋轉(zhuǎn)幅度；(2)旋轉(zhuǎn)周期(頻率)；以及(3)光纖拍長。由于現(xiàn)有技術(shù)方法的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的周期和幅度是大體固定的，這些旋轉(zhuǎn)函數(shù)僅能減小較少幾個拍長的PMD。本發(fā)明的較佳實施例改變了旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度或頻率，因此可以減小較多數(shù)量拍長的PMD。
這些結(jié)果由圖15和圖16給出。當(dāng)光纖按照具有固定幅度的正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)在拉制過程中旋轉(zhuǎn)時，最大PMD減小根據(jù)旋轉(zhuǎn)函數(shù)的頻率出現(xiàn)在各個拍長處。圖15用點繪出的是對于按照α=3sin(2πz/∧)圈/米的旋轉(zhuǎn)函數(shù)旋轉(zhuǎn)的光纖出現(xiàn)最大PMD減小的圖，其中，旋轉(zhuǎn)函數(shù)的周期∧(是旋轉(zhuǎn)頻率的倒數(shù))調(diào)制在0和2米之間。
為了實現(xiàn)最大PMD減小，需要以對應(yīng)于某一點的頻率使光纖旋轉(zhuǎn)。然而，點的位置取決于光纖的拍長，并且在一般情況下，商用光纖的拍長無法精確地事先知道。因為現(xiàn)有技術(shù)方法的正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度和頻率基本上是固定的，所以，只可能有有限個與這些點一致。因此，正如圖14中由虛線繪出的(純正弦曲線)那樣，顯著的PMD減小僅限于較少的幾個拍長。
相反，本發(fā)明的方法利用了例如通過調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)的頻率而出現(xiàn)最大PMD減小的優(yōu)點。這使得有更大數(shù)量的與圖15所示點的一致。在出現(xiàn)一致的每一頻率處，在相應(yīng)的拍長處出現(xiàn)PMD的大大減小。這使得如圖14所示的虛線(頻率調(diào)制線)那樣，在大量的拍長處PMD大大減小。
對幅度調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以進行類似的分析。圖16描繪的是對于由下式定義的旋轉(zhuǎn)函數(shù)，作為旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度的函數(shù)在各個拍長處出現(xiàn)最大PMD減小的情況α=α0sin(2πz/0.5) (11)式中，α0是在0和6圈/米調(diào)制的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度。如圖15所示，出現(xiàn)的最大PMD減小由點所示。
當(dāng)旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度與出現(xiàn)最大PMD減小處的幅度“一致”時，PMD在相應(yīng)的拍長處大大減小。因為現(xiàn)有技術(shù)方法的正弦旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度和頻率基本上是固定的，所以，只可能有有限個數(shù)的“一致”。正如圖14所示的劃線(純正弦曲線)那樣，PMD大大減小限于少數(shù)拍長。
相反，本發(fā)明的方法利用調(diào)制旋轉(zhuǎn)函數(shù)的幅度而產(chǎn)生最大PMD減小的優(yōu)點。這使得有更多的與出現(xiàn)最大PMD減小處的幅度的“一致”。在每一出現(xiàn)一致的幅度處，在相應(yīng)的拍長處出現(xiàn)PMD的大大減小。正如圖14中的點劃線(幅度調(diào)制線)所示的那樣，這使得在大量的拍長處的PMD大大減小。
任何能夠在光纖拉制過程中使光纖旋轉(zhuǎn)并且還能夠使旋轉(zhuǎn)頻率和/或幅度變化的裝置都可以用來實施本發(fā)明。圖17是上述Hart專利的圖14的重現(xiàn)，其中，滾輪1912和192是拉伸塔(draw tower)的一部分引導(dǎo)機構(gòu)。Hart專利描述的是通過使?jié)L輪1912的軸在角度2θ’內(nèi)正弦振蕩而產(chǎn)生圖6所示Hart專利的旋轉(zhuǎn)函數(shù)。由于光纖外表面和滾輪表面的動態(tài)摩擦，軸的振蕩在光纖中產(chǎn)生旋轉(zhuǎn)。如上所述，Hart旋轉(zhuǎn)函數(shù)的可變性還不足以實現(xiàn)本發(fā)明的上述優(yōu)點。
本發(fā)明可以用Hart專利中所示的裝置來實施，Hart專利中，通過改變作為時間函數(shù)的θ’而保持振蕩頻率不變來實現(xiàn)幅度調(diào)制，或保持θ’恒定而改變作為時間函數(shù)的振蕩頻率來實現(xiàn)頻率調(diào)制。遵循本發(fā)明原理的其他旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以用類似的方式來實現(xiàn)。
除圖17所示以外的其他裝置，例如Hart專利中討論的其他類型的旋轉(zhuǎn)機構(gòu)或已知的或本領(lǐng)域中陸續(xù)發(fā)展起來的類似的裝置也可以用來實施本發(fā)明。例如，見Arditty等人的美國專利4,509,968，該專利中描述了使光纖在形成期間繞其軸旋轉(zhuǎn)的裝置。還可以參見共同轉(zhuǎn)讓并共同待批的美國專利申請60/012,290(申請人Robert M.Hawk，申請日1996年2月12日)和60/015,298(申請人Robert M.Hawk,Paul E.Blaszyk,William R.Christoff,Dan E.Gallagher,William J.Kiefer,Danny L.Henderson,Ming-Jun Li,Daniel A.Nolan和Glenda R.Washburn)，其標(biāo)題分別是“在光纖中提供受控旋轉(zhuǎn)的方法和裝置”和“光纖中引入受控旋轉(zhuǎn)的方法和裝置”。一般說來，這樣構(gòu)筑的旋轉(zhuǎn)裝置將包括向光纖施加旋轉(zhuǎn)力的光纖接觸裝置(如滾輪)，以及用作為時間函數(shù)的非正弦空間方式移動光纖接觸裝置的驅(qū)動裝置，例如，計算機控制的驅(qū)動電機，和限定光纖接觸裝置的運動的相關(guān)機械聯(lián)動裝置。
對本領(lǐng)域中的技術(shù)人員來說，可以從上文的描述中清楚地看到實施本發(fā)明的方法的其他機構(gòu)，例如，當(dāng)單獨采用這樣的預(yù)制件旋轉(zhuǎn)或與向光纖施加旋轉(zhuǎn)力的組合而產(chǎn)生預(yù)制件的非正弦旋轉(zhuǎn)的機構(gòu)。例如，參見上述PCT專利公開83/00232。
上文中描述了減小PMD的改進的方法和裝置。盡管上文中揭示了特定的實施例，但本領(lǐng)域的技術(shù)人員將會理解，本發(fā)明也可以用上文中揭示的實施例以外的方式來實現(xiàn)，上述實施例僅是描述性的，而非限定性的，本發(fā)明的保護范圍僅由權(quán)利要求書來限定。
權(quán)利要求
1．一種制作光纖的方法，其特征在于，它包含(a)將光纖預(yù)制件加熱到拉制溫度；(b)提供一隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)；以及(c)從所述預(yù)制件拉制光纖，并同時采用隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)來產(chǎn)生所述光纖和所述預(yù)制件之間的相對旋轉(zhuǎn)；其中，所述隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)(I)基本上不是正弦形式的；以及(ⅱ)具有充分的可變性，以減小多個拍長的極化模式色散。
2．如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，所述隨時間而變的旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有至少兩個幅度互不相同的最大值。
3．如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，所述隨時間而變的旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有一相對時間的微分，所述微分具有至少兩個幅度互不相同的最大值。
4．一種制作光纖的方法，其特征在于，它包含(a)將光纖預(yù)制件加熱到拉制溫度；(b)提供一隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)；以及(c)從所述預(yù)制件拉制光纖，并同時采用隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)來產(chǎn)生所述光纖和所述預(yù)制件之間的相對旋轉(zhuǎn)；其中，所述隨時間而變的旋轉(zhuǎn)函數(shù)是頻率調(diào)制的正弦函數(shù)。
5．一種制作光纖的方法，其特征在于，它包含(a)將光纖預(yù)制件加熱到拉制溫度；(b)提供一隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)；以及(c)從所述預(yù)制件拉制光纖，并同時采用隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)來產(chǎn)生所述光纖和所述預(yù)制件之間的相對旋轉(zhuǎn)；其中，所述隨時間而變的旋轉(zhuǎn)函數(shù)是幅度調(diào)制的正弦函數(shù)。
6．一種制作光纖的方法，其特征在于，它包含(a)將光纖預(yù)制件加熱到拉制溫度；(b)提供一隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)；以及(c)從所述預(yù)制件拉制光纖，并同時采用隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)來產(chǎn)生所述光纖和所述預(yù)制件之間的相對旋轉(zhuǎn)；其中，所述隨時間而變的旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有這樣一個頻譜，所述頻譜包含至少三個分量，所述分量具有至少為0.2的歸一化幅度。
7．如權(quán)利要求6所述的方法，其特征在于，所述頻譜包含至少五個具有歸一化幅度至少為0.2的分量。
8．如權(quán)利要求6所述的方法，其特征在于，所述頻譜包含至少十個具有歸一化幅度至少為0.2的分量。
9．如權(quán)利要求1、2、3、4、5或6所述的方法，其特征在于，所述隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大幅度小于10圈/米。
10．如權(quán)利要求1、2、3、4、5或6所述的方法，其特征在于，所述隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大幅度小于4圈/米。
11．一種用權(quán)利要求1、2、3、4、5或6所述的方法制成的單模光纖。
12．一種單模光纖，所述單模光纖具有一縱軸，和一旋轉(zhuǎn)函數(shù)，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以在所述光纖中觀察到，并且對于至少一部分光纖沿所述軸作為距離z的函數(shù)而變，從而所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)(ⅰ)基本上不是正弦的；以及(ⅱ)對于多個拍長具有足以提供極化模式色散減小的可變性。
13．如權(quán)利要求12所述的單模光纖，其特征在于，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有幅度互不相同的至少兩個最大值。
14．如權(quán)利要求12所述的單模光纖，其特征在于，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有相對于z的微分，所述微分具有幅度互不相同的至少兩個最大值。
15．一種單模光纖，所述單模光纖具有一縱軸，和一旋轉(zhuǎn)函數(shù)，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以在所述光纖中觀察到，并且對于至少一部分光纖沿所述軸作為距離z的函數(shù)而變，從而所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)是一個頻率調(diào)制的正弦函數(shù)。
16．一種單模光纖，所述單模光纖具有一縱軸，和一旋轉(zhuǎn)函數(shù)，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以在所述光纖中觀察到，并且對于至少一部分光纖沿所述軸作為距離z的函數(shù)而變，從而所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)是一個幅度調(diào)制的正弦函數(shù)。
17．一種單模光纖，所述單模光纖具有一縱軸，和一旋轉(zhuǎn)函數(shù)，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)可以在所述光纖中觀察到，并且對于至少一部分光纖沿所述軸作為距離的函數(shù)而變，從而所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)具有這樣一個頻譜，所述頻譜包含至少三個具有至少為0.2的歸一化幅度的分量。
18．如權(quán)利要求17所述的單模光纖，其特征在于，所述頻譜包含至少五個具有至少為0.2的歸一化幅度的分量。
19．如權(quán)利要求17所述的單模光纖，其特征在于，所述頻譜包含至少十個具有至少為0.2的歸一化幅度的分量。
20．如權(quán)利要求12、13、14、15、16或17所述的單模光纖，其特征在于，與相應(yīng)的不旋轉(zhuǎn)的光纖相比，所述光纖的極化模式色散減小。
21．如權(quán)利要求12、13、14、15、16或17所述的單模光纖，其特征在于，對于1.0和2.0米之間的拍長，所述光纖具有小于0.2的極化減小因子。
22．如權(quán)利要求12、13、14、1 5、16或17所述的單模光纖，其特征在于，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大幅度小于10圈/米。
23．如權(quán)利要求12、13、14、15、16或17所述的單模光纖，其特征在于，所述旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大幅度小于4圈/米。
24．一組旋轉(zhuǎn)單模光纖，所述旋轉(zhuǎn)單模光纖組包含至少100根光纖，每一所述光纖給出小于0.1ps/km1/2的極化模式色散，其特征在于，如果所述光纖組是不旋轉(zhuǎn)的，則或者在不同的光纖之間或者在不同的光纖部分之間給出多個極化模式色散，對于具有長度至少為10公里的光纖，所述多個極化模式色散的范圍至少為1.0ps/km1/2。
25．如權(quán)利要求24所述的光纖組，其特征在于，所述多個極化模式色散的范圍至少為1.5 ps/km1/2。
26．一種在從預(yù)制件拉制光纖期間在所述光纖和所述預(yù)制件之間產(chǎn)生相對旋轉(zhuǎn)的裝置，其特征在于，所述裝置包含(a)向所述光纖施加旋轉(zhuǎn)力的光纖接觸裝置；以及(b)沿作為時間函數(shù)的非正弦空間圖形移動所述光纖接觸裝置的驅(qū)動裝置。
27．如權(quán)利要求26所述的裝置，其特征在于，所述非正弦空間圖形包含權(quán)利要求1、2、3、4、5或6所述的隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)。
28．如權(quán)利要求27所述的裝置，其特征在于，所述隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大幅度小于10圈/米。
29．如權(quán)利要求27所述的裝置，其特征在于，所述隨時間變化的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的最大幅度小于4圈/米。
全文摘要
一種通過按照具有充分諧波含量的旋轉(zhuǎn)函數(shù)在拉制期間使光纖旋轉(zhuǎn)來減小單模光纖中的極化模式色散(PMD)而使具有事先未知的光纖拍長(包括光纖不同部分的拍長)的商用光纖的PMD較低的方法。所揭示的旋轉(zhuǎn)函數(shù)利用了在極化模式之間進行能量轉(zhuǎn)移從而大大減小寬范圍拍長的PMD的某些諧振的優(yōu)點。合適的旋轉(zhuǎn)函數(shù)的例子包括頻率調(diào)制和幅度調(diào)制的正弦波。
文檔編號C03B37/027GK1209793SQ97191779
公開日1999年3月3日 申請日期1997年1月21日 優(yōu)先權(quán)日1996年1月22日
發(fā)明者丹尼·L·漢德森, 明均·李, 丹尼爾·A·諾蘭, 格倫達·R·沃什伯恩 申請人:康寧股份有限公司