專利名稱：等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及等離子顯示屏，更詳細(xì)地說，涉及等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法。
背景技術(shù)：
圖1是普通交流型面放電等離子顯示屏的結(jié)構(gòu)圖。如圖1所示，普通交流型面放電等離子顯示屏包括以一定間隔置放并且相互平等相對的透明玻璃制前面基板122和背面基板124。此時(shí)，背面基板124上設(shè)置有用來保證與前面基板122隔開一定間隔的間隔壁126。
并且，為了執(zhí)行掃描功能，相鄰兩個(gè)間隔壁126，126之間由導(dǎo)電體形成的X電極的列Xj(j＝1，2，...，m)被設(shè)置在與間隔壁平行的位置上。并且R，G，B熒光體膜覆蓋著每個(gè)X電極并形成發(fā)光層136。
另一方面，與背面基板124相對的前面基板122的表面上設(shè)置有與X電極垂直的Y電極與Z電極的行電極Yi，Zi(i＝1，2，...，n)，相鄰兩個(gè)電極Yi和Zi形成一對兒構(gòu)成行電極對(Yi，Zi)。
并且，各個(gè)行電極Yi，Zi上還緊挨著行電極Yi，Zi設(shè)置了寬度比行電極Yi，Zi要窄的金屬制總線電極αi，βi。這些總線電極αi，βi是輔助電極，負(fù)責(zé)補(bǔ)充導(dǎo)電性下降的行電極Yi，Zi。
為了保護(hù)這些行電極Yi，Zi特別設(shè)置了誘電體層130。該誘電體層130上面是用氧化鎂制成的氧化鎂層132。
各個(gè)電極(Xj，Yi，Zi，αi，βi)誘電體層130和發(fā)光層136制成后，將前面基板122和背面基板124合在一起，在將放電空間128的氣體排凈之后，通過熱烘除去氧化美層132的表面水份。然后，將包括Ne，Xe氣體等惰性混合氣體400-600torr注入放電空間128內(nèi)。
這種以Yi，Zi電極及與之相交叉的Xj電極的交點(diǎn)為中心的單位發(fā)光區(qū)域被定義為1像素單元P(i，j)。如果在Xj電極和Yi電極之間尋址放電的作用下產(chǎn)生了壁電壓，那么上述像素單元P(i，j)就在Yi電極和Zi電極之間外加上維持脈搏沖，從而通過維持放電的方式來維持熒光體136的發(fā)光，并且根據(jù)Xj，Yi和Zi電極之間的外加電壓，通過對像素單元P(i，i)發(fā)光放電的選擇、維持和消除來控制發(fā)光。此時(shí)，維持脈沖被交替外加在Yi電極和Zi電極上。
圖2是原有等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)波形圖。在復(fù)位期，為了達(dá)到將壁電荷消除到一定程度的目的，在處于閑置狀態(tài)的Z電極上外加消除電壓并在Y電極上外加斜坡波形的電壓，從而使單元狀態(tài)初始化。此時(shí)，在前面基板和背面基板的誘電體上積累了壁電荷，以便使下降斜坡波形的最后時(shí)點(diǎn)適合尋址放電。
壁電荷的分布受斜坡波形最終電壓值的影響。當(dāng)最終電壓值為0伏特時(shí)，由于覆蓋在前面基板上Y電極和Z電極上的誘電體所積累的壁電荷沒有被充分消除干凈，所以不適合尋址放電。因此，在復(fù)位期要使Y電極上外加的最終電壓下降至負(fù)電壓并對壁電荷實(shí)現(xiàn)充分的消除。利用與此相同的波形，可以取得尋址電壓極限變寬和尋址放電變少的效果。
圖3是原有等離子顯示屏的另一個(gè)驅(qū)動(dòng)波形圖。圖3中所顯示的驅(qū)動(dòng)波形與圖2中所顯示的驅(qū)動(dòng)波形不同，它沒有消除期。并且，從第二個(gè)子場開始以后的掃描脈沖不僅沒有斜坡上升波形，而且掃描脈沖的最高電壓也比第一個(gè)掃描脈沖的最高電壓小。
同樣，即使圖3中所顯示的驅(qū)動(dòng)波形沒有消除期，維持期結(jié)束時(shí)點(diǎn)的開放單元中Y電極和Z電極上誘電體所積累的電荷種類也和圖2中所顯示的在斜坡上升脈沖作用下的單元中Y電極和Z電極上誘電體所積累的電荷種類是相同的。并且在維持期內(nèi)，封閉單元中Y電極和Z電極上誘電體所積累的電荷種類與圖2中所顯示的在斜坡上升脈沖作用下的單元中Y電極和Z電極上誘電體所積累的電荷種類是相同的。相反，圖3中所顯示驅(qū)動(dòng)波形中開放單元內(nèi)的電荷被消除，并且由于封閉單元的狀態(tài)沒有改變，所以不會(huì)在黑色狀態(tài)中引起發(fā)光，從而降低了黑色度。這樣以驅(qū)動(dòng)波形為基礎(chǔ)，就可以得到非常優(yōu)秀的畫面品質(zhì)。
但是，當(dāng)上述驅(qū)動(dòng)波形適用于Xe含量高的等離子顯示屏?xí)r，打掃電壓應(yīng)該隨著Xe含量的增加而增高，存在著當(dāng)適用于大畫面時(shí)脈沖極限變小的缺點(diǎn)。并且Xe含量高的等離子顯示屏上尋址抖動(dòng)會(huì)變長且在維持期無法確保穩(wěn)定的維持狀態(tài)。
圖4是原有等離子顯示屏的再一個(gè)驅(qū)動(dòng)波形圖。圖4中所顯示的再一個(gè)原有驅(qū)動(dòng)波形是針對圖3中所顯示驅(qū)動(dòng)波形存在的問題的、能夠減少尋址抖動(dòng)并且迅速穩(wěn)定維持放電的波形。
圖4所顯示驅(qū)動(dòng)波形的基本子脈沖方法雖然與圖3中所顯示的原有波形相同，但是復(fù)位期的波形與原有驅(qū)動(dòng)波形不同，它分三個(gè)階段進(jìn)行動(dòng)作。即，被設(shè)定為能夠引起2次面放電和1次相對放電。原有波形通過2次面放電來實(shí)現(xiàn)復(fù)位，并且如果在尋址期進(jìn)行尋址，那么尋址放電就同時(shí)引起面放電和相對放電，從而發(fā)生放電。
在圖4所顯示驅(qū)動(dòng)波形的復(fù)位期，在尋址放電中相對放電被設(shè)定為優(yōu)先發(fā)生，因而能夠減少尋址抖動(dòng)，并且由于尋址后上板誘電層上積累了充足的壁電荷，所以在維持期能夠快速穩(wěn)定地實(shí)現(xiàn)維持放電。
但是，圖4所顯示的驅(qū)動(dòng)波形與圖2所顯示的驅(qū)動(dòng)波形同樣存在著由于高電壓的復(fù)位波形被適用于所有子場中而造成的黑色度高的缺點(diǎn)。并且由于在復(fù)位期Z電極上被外加了上升電壓，所以存在著必須形成電路的缺點(diǎn)。

發(fā)明內(nèi)容
為了解決上述存在的問題提出本發(fā)明，目的在于提供一種等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)波形，該驅(qū)動(dòng)波形能夠降低黑色度從而提高對比度、能夠減少尋址抖動(dòng)從而實(shí)現(xiàn)單掃描，同時(shí)不僅能夠拓寬驅(qū)動(dòng)極限而且能夠很方便地調(diào)節(jié)壁電荷。
為了實(shí)現(xiàn)上述目的，本發(fā)明提供的等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法利用在復(fù)位期、尋址期及維持期給X電極、Y電極和Z電極外加電壓的子場集來體現(xiàn)明暗，它具有以下特點(diǎn)①在第一個(gè)子場的復(fù)位期給Y電極外加上斜升后又下降的電壓；②在給Y電極加上下降電壓的期內(nèi)，給Z電極加上維持一定電壓之后又下降的電壓。
所述Y電極上的外加電壓的下降量變大。
所述Y電極上下降并被外加的電壓的最終值是負(fù)電壓。
在第二個(gè)及其后面的子場內(nèi)的復(fù)位期內(nèi)，Y電極上被外加了維持接地電平后下降的電壓，并且Z電極上被外加上正的消除電壓。
在上述各子場的尋址期內(nèi)，加在Z電極上的電壓是可變的。
如上所述，本發(fā)明由復(fù)位期的三個(gè)階段內(nèi)的斜坡波形構(gòu)成，并且通過對尋址期內(nèi)Z電極電壓的調(diào)節(jié)來降低黑色度，從而提高對比度，它不僅能夠減少尋址抖動(dòng)并實(shí)現(xiàn)單掃描進(jìn)而拓寬驅(qū)動(dòng)極限，而且能夠很容易地調(diào)節(jié)壁電荷。


圖1是普通交流型面放電等離子顯示屏的結(jié)構(gòu)圖；
圖2是現(xiàn)有等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)波形圖；圖3是現(xiàn)有等離子顯示屏的另一個(gè)驅(qū)動(dòng)波形圖；圖4是現(xiàn)有等離子顯示屏的再一個(gè)驅(qū)動(dòng)波形圖；圖5是根據(jù)本發(fā)明為的等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)波形圖。
具體實(shí)施例方式
下面將參照附圖對本發(fā)明的實(shí)施例進(jìn)行詳細(xì)說明。
圖5是根據(jù)本發(fā)明的等離了顯示屏的驅(qū)動(dòng)波形圖。Y電極(Y1至Yn)上依次外加了掃描電壓，并通過在尋址期外加數(shù)據(jù)電壓的方式來體現(xiàn)畫面。
在圖4所顯示的驅(qū)動(dòng)波形中，復(fù)位期內(nèi)包含兩個(gè)斜坡上升部分即當(dāng)Y電極上外加的電壓經(jīng)過斜坡上升后，外加在Z電極上的電壓也開始斜坡上升。
與此相比，以本發(fā)明為基礎(chǔ)的驅(qū)動(dòng)波形，如圖5所示，第一個(gè)子場的斜坡上升只有外加在Y電極上的一個(gè)電壓，而外加在Z電極上的電壓維持原狀。此時(shí)，為了引起放電，需要電壓減少量與Z電極上外加電壓相同的電壓，所以外加在Y電極上的電壓再次下降了與上述減少量相同的電壓，從而誘發(fā)Y電極和Z電極之間的放電。
即，圖4中復(fù)位期的Vmy雖然是正電壓，但是圖5中復(fù)位期的Vmy是負(fù)電壓，并且外加在Z電極上的電壓也通過維持一定電壓的方式來維持用來引起Y電極和Z電極之間放電的電壓差。這種驅(qū)動(dòng)波形不需要Z電極上的斜坡電壓，所以形成了更加簡單的驅(qū)動(dòng)電路。
并且，圖4所顯示的原有驅(qū)動(dòng)波形要求Vmy電壓和Vrz電壓都作為主要變量來決定動(dòng)作點(diǎn)，但是以本發(fā)明為基礎(chǔ)的驅(qū)動(dòng)波形只需改變Vmy電壓就可以決定動(dòng)作點(diǎn)，所以能夠很容易地選擇最低的驅(qū)動(dòng)電壓。
另一方面，在復(fù)位期的斜降期內(nèi)，外加在Y電極上的電壓和外加在Z電極上的電壓都與圖4所顯示的原有波形一樣下降，但是Vmy值比原有波形的值要低，低的程度是-Vmy與Vmy之間的差。上述動(dòng)作因此使本發(fā)明與原有技術(shù)之間出現(xiàn)兩個(gè)不同點(diǎn)。
在圖4的原有驅(qū)動(dòng)波形中，在尋址期之前，Y電極和Z電極之間的最終壁電壓差幾乎接近0伏特，X電極和Y電極之間的壁電壓差是維持電壓的一半。
但是，由于根據(jù)本發(fā)明的波形使外加在Y電極上的電壓繼續(xù)下降至負(fù)電壓，所以Y電極和Z電極之間的壁電壓差與原來一樣接近于0伏特，而X電極和Y電極之間的壁電壓差也接近于0伏特。而且由于壁電壓差被整個(gè)調(diào)節(jié)至0伏特，所以針對任何變動(dòng)因素的抵御能力變強(qiáng)從而有利于應(yīng)對誤放電或抖動(dòng)。
另一方面，尋址之前的最終單元電壓是壁電壓和外加電壓的和。由于壁電壓與前面所講的一樣接近于0伏特，所以最終單元電壓大體上隨著Y電極和Z電極的最終外加電壓而變化。因此，與圖4所顯示的原有驅(qū)動(dòng)波形相比，Y電極和Z電極的電壓更大一些，所以能夠降低尋址期的Vz值。
下面將對以本發(fā)明為基礎(chǔ)的驅(qū)動(dòng)波形中第二個(gè)及其后面子場的復(fù)位期進(jìn)行說明。
如圖4所示，原有驅(qū)動(dòng)波形中，當(dāng)在維持期內(nèi)給Y電極最終被外加上維持電壓之后，就在消除期內(nèi)給Z電極外加上消除脈沖，然后在子場的復(fù)位期內(nèi)再給Y電極外加上電壓，通過這種方式來實(shí)現(xiàn)初始化。
但是，以本發(fā)明為基礎(chǔ)的驅(qū)動(dòng)波形中，沒有另外的消除期，外加在Z電極上的消除電壓(Ve)和復(fù)位期的電壓(Vz)相結(jié)合，并且Y電極上也沒有斜坡上升期，直接形成下降的波形。
當(dāng)單元在前一個(gè)子場中打開時(shí)，就在Z電極上Ve電壓的作用下進(jìn)行消除。當(dāng)單元在前一個(gè)子場中關(guān)閉時(shí)，就不進(jìn)行消除直接進(jìn)行復(fù)位過程。即使關(guān)閉的單元上被外加了電壓也和前一個(gè)復(fù)位電壓一樣不發(fā)生放電，所以能夠繼續(xù)維持壁電荷狀態(tài)。
由于該期間的復(fù)位過程中沒有發(fā)光，所以在黑色畫面中光都是從第一個(gè)子場內(nèi)發(fā)出來的，因而與圖4所顯示的原有驅(qū)動(dòng)波形相比，具有更低的黑色度。因此對比度就非常高，進(jìn)而能夠得到優(yōu)良的畫面質(zhì)量。
在該期間的復(fù)位過程中，外加在Z電極上的驅(qū)動(dòng)波形與外加在第一個(gè)子場內(nèi)Z電極上的電壓波形不同，在Z電極上的外加電壓Ve將開放單元的壁電荷消除之后下降至Vz，繼而斜降至0伏特。
出于同樣理由，如果從Ve電壓直接下降，那么在外加于Y電極上電壓的斜降期內(nèi)就發(fā)生面放電，所以就為了扼制這種放電而降低Z電極上外加的電壓，目的在于誘導(dǎo)大量放電。依據(jù)這個(gè)動(dòng)作能夠在不管單元開放/關(guān)閉與否的情況下返回初始化狀態(tài)，從而能夠確保穩(wěn)定的驅(qū)動(dòng)性能。
通過上述的說明內(nèi)容，本領(lǐng)域技術(shù)人員完全可以在不偏離本項(xiàng)發(fā)明技術(shù)思想的范圍內(nèi)，進(jìn)行多樣的變更以及修改。所以上述技術(shù)實(shí)施例是從各個(gè)方面進(jìn)行說明的，并不局限與此。
因此，本項(xiàng)發(fā)明的技術(shù)性范圍并不局限于說明書上的內(nèi)容，必須要根據(jù)權(quán)利范圍來確定其技術(shù)性范圍。同時(shí)由權(quán)利范圍的意義、范圍及其等同概念中引伸出來的所有變更或改變均屬于本發(fā)明的范疇，特此說明。
權(quán)利要求
1.等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法，該方法利用在復(fù)位期、尋址期及維持期給X電極、Y電極和Z電極外加電壓的子場集來體現(xiàn)明暗其特征在于，在第一個(gè)子場的復(fù)位期給Y電極外加上斜升后又下降的電壓；在給Y電極加上下降電壓的期間內(nèi)，給Z電極加上維持一定電壓之后又下降的電壓。
2.如權(quán)利要求1所述的等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法，其特征在于，所述Y電極上的外加電壓的下降量變大。
3.如權(quán)利要求1所述等離子顯示屏驅(qū)動(dòng)方法，其特征在于，所述Y電極上下降并被外加的電壓的最終值是負(fù)電壓。
4.如權(quán)利要求1所述的等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法，其特征在于，在第二個(gè)及其后面的子場內(nèi)的復(fù)位期內(nèi)，Y電極上被外加了維持接地電平后下降的電壓，并且Z電極上被外加上正的消除電壓。
5.如權(quán)利要求1所述的等離子顯示屏驅(qū)動(dòng)方法，其特征在于，在上述各子場的尋址期內(nèi)，加在Z電極上的電壓是可變的。
全文摘要
本發(fā)明涉及等離子顯示屏的驅(qū)動(dòng)方法，該方法利用在復(fù)位期、尋址期及維持期給X電極、Y電極和Z電極外加電壓的子場集來體現(xiàn)明暗，在第一個(gè)子場的復(fù)位期給Y電極外加上斜升后又下降的電壓；在給Y電極加上下降電壓的期間內(nèi)，給Z電極加上維持一定電壓之后又下降的電壓。具有上述特點(diǎn)的本發(fā)明由復(fù)位期的三個(gè)階段的斜坡波形構(gòu)成，并且通過調(diào)節(jié)尋址期的Z電極電壓來降低黑色度同時(shí)增高對比度，從而減少尋址抖動(dòng)并實(shí)現(xiàn)單掃描，同時(shí)不僅能拓寬驅(qū)動(dòng)極限而且能夠很容易地對壁電荷進(jìn)行調(diào)節(jié)。
文檔編號G09G3/20GK1956035SQ200510095069
公開日2007年5月2日 申請日期2005年10月28日 優(yōu)先權(quán)日2005年10月28日
發(fā)明者金外東 申請人:樂金電子(南京)等離子有限公司