專利名稱：偏振光源的制作方法
偏振光源
領(lǐng)域 本發(fā)明涉及到光學(xué)、材料及電子學(xué)領(lǐng)域，尤其是涉及到一種節(jié)能偏振光源。
北旦 冃玩 大多數(shù)光源發(fā)出的光都是隨機(jī)偏振化的光。然而，在一些應(yīng)用中需要線偏振光或
圓偏振光。例如，很多光閥(如，液晶顯示)和光學(xué)處理器需要線偏振光。 把隨機(jī)偏振光轉(zhuǎn)換成偏振光的先前技術(shù)系統(tǒng)依然存在。 一些先前的技術(shù)系統(tǒng)在光
源前面使用一個(gè)偏振器。未偏振的光穿過該偏振器后就產(chǎn)生了偏振光。由于偏振器允許一
個(gè)偏振分量的傳播，但同時(shí)它還會吸收其它偏振分量，所以，這些系統(tǒng)很不節(jié)能。在偏振器
中大約損失了一半的光能。 其它先前的技術(shù)系統(tǒng)用偏振光束分光器來偏振光。偏振光束分光器允許所需要的 偏振分量穿過，但是不需要的偏振分量被偏離開，在其它地方就有能量損失。因此，該類系 統(tǒng)也很不節(jié)能。 —些先前的技術(shù)系統(tǒng)使用如下組件鏡子，片形光源，四分之一波長延遲片和反射 偏光片。該反射偏振器是一個(gè)允許一個(gè)偏振分量穿過，而把其它偏振分量反射回去的裝置。 其它偏振分量被四分之一波長延遲器、光源和鏡子循環(huán)使用。這些先前的技術(shù)系統(tǒng)不節(jié)能。 每當(dāng)光穿過時(shí)，非透明光源就引起了混亂的光偏振。因此，沒有實(shí)現(xiàn)光的高效再循環(huán)。
摘要 公開了一種節(jié)能的偏振光源系統(tǒng)。在實(shí)際應(yīng)用中，該系統(tǒng)由一個(gè)反射器和一個(gè)反 射偏振器組成。在該反射器和反射偏振器之間放有一個(gè)透明光源和一個(gè)波延遲器。
用參考附圖來描述上述特征及其它首選特征(包括元件的組合及實(shí)現(xiàn)的詳細(xì)情 況)，并且在權(quán)利要求書中指出了這些特征。不言而喻，此處所描述的具體方法和系統(tǒng)僅如 圖解所示，不受任何局限性。正如藝術(shù)領(lǐng)域的技術(shù)人員所理解的，在不超出本發(fā)明的范圍的 前提下，可將此處所描述的原理和特征應(yīng)用于很多實(shí)例。
圖紙的簡要說明 本說明書中所包括的附圖對目前的首選實(shí)例、上文中的一般性描述及下文中的詳
細(xì)描述進(jìn)行了說明，以解釋本發(fā)明的原理。


圖1A為典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。 圖1B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。
圖2A為典型的偏振光源裝置的橫截面的實(shí)例框圖。 圖2B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。
圖3A為典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。 圖3B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。
圖4A為典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。
圖4B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型偏振光源的橫截面的實(shí)例框圖。 圖5A為典型透明光源的實(shí)例框圖。 圖5B為典型透明光源側(cè)視圖的實(shí)例框圖。 圖6為典型光源核心部分的典型元件的實(shí)例框圖。 圖7為具有不同擴(kuò)散器分布密度的典型光源的實(shí)例圖。 圖8為有兩個(gè)光源的典型光源的實(shí)例圖。 圖9為有一個(gè)反射式核心的典型光源的實(shí)例圖。
詳細(xì)描述 公開了一種節(jié)能的偏振光源系統(tǒng)。在實(shí)際應(yīng)用中，該系統(tǒng)由一個(gè)反射器和一個(gè)反 射偏振器組成。在該反射器和反射偏振器之間放有一個(gè)透明光源和一個(gè)波延遲器。
圖1A為典型偏振光源系統(tǒng)199的橫截面的實(shí)例框圖。該裝置包含一個(gè)可能為任 意反光鏡(包括金屬面)的鏡子101、分布布拉格反射器、混合反射器、全內(nèi)反射器、全方位 反射器或散射反射器。四分之一波長延遲器102放置在鏡子101的前面。透明光源103放 置在四分之一波長延遲器102的前面。反射圓偏振器104放置在透明光源103的前面。反 射圓偏振器104將來自光源103的光分開，這樣，一些帶圓偏振的光穿過了此偏振器，而一 些光被反射回去。偏振光源系統(tǒng)199是一種發(fā)圓偏振光的節(jié)能光源。 四分之一波長延遲器102是一種雙折射裝置，其在一個(gè)方向上的光偏振與其它方 向上的光偏振之間的光程差等于光波長的四分之一。根據(jù)實(shí)際應(yīng)用，四分之一波長延遲器 102無需為理想的四分之一波長延遲器。在一種實(shí)際應(yīng)用中，四分之一波長延遲器102有 一個(gè)超過波長范圍的四分之一波長的光程差(眾所周知的寬帶四分之一波長延遲器)。在 其它實(shí)際應(yīng)用中，對于不同的波長而言，作為波長一小部分的光程差是不同的。波長延遲器 102沒有與四分之一波長相等的光程差，但有與波長任一小部分(如，八分之一，四分之三 等)相等的光程差。 圖1B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型偏振光源199的橫截面的實(shí)例框圖。光 可能是從透明光源103的兩個(gè)面發(fā)出的。從透明光源103的正面發(fā)出的非偏振或部分偏振 的光112入射到反射偏振器104上。特殊利手(如，逆時(shí)針或順時(shí)針偏振)側(cè)的光112的 圓偏振光分量113來自于反射偏振器104。相對利手的光112的圓偏振光分量114被偏振 器104反射回去。圓偏振光分量114穿過透明光源103。因?yàn)楣庠?03為透明光源，所以， 光114的偏振狀態(tài)得以保留。而且，光114入射到四分之一波長延遲器102上。圓偏振光 114穿過四分之一波長延遲器102，并被線偏振化。鏡子101反射出線偏振光115。光115 的鏡面反射保留了其偏振狀態(tài)。反射的線偏振光116穿過四分之一波長延遲器102，變成光 114利手對面的圓偏振光。圓偏振光117穿過透明光源103，入射到反射偏振器104上。因 為光源103為透明光源，所以，光117的偏振狀態(tài)得以保留。光117在通過反射偏振器104 來傳播的利手側(cè)被圓偏振化。光117穿過反射偏振器104。因此，從透明光源103正面提取 的光112被圓偏振化并從反射偏振104發(fā)出。 從透明光源103背面發(fā)出的非偏振或部分偏振的光105穿過四分之一波長延遲器 102，經(jīng)過鏡子101的反射，再次穿過四分之一波長延遲器102，穿過透明光源103后發(fā)出非 偏振或部分偏振的光106。非偏振或部分偏振的光106以類似的方式入射到反射偏振器104上，到達(dá)從透明光源103正面發(fā)出的光112，經(jīng)歷與光112—樣的類似轉(zhuǎn)化，發(fā)出與光113相 同的同一利手側(cè)的圓偏振光107和圓偏振光111。因此，從透明光源103背面提取的光105 被圓偏振化并從反射偏振器104發(fā)出。來自透明光源103的兩個(gè)面的光來自于圓偏振狀態(tài) 下的光系統(tǒng)119。 如果波長延遲器102并非理想的四分之一波長延遲器，則反射偏振器104反射的 部分光將不會被反射偏振器104初始偏振化。這樣的話，沒有被偏振化的部分將會再一次 被反射回去，直到大部分光(如果不是全部光)被反射偏振器104偏振化為止。因此，光在 經(jīng)過多次反射后從光源199發(fā)出。 圖2A為典型的偏振光源299的橫截面的實(shí)例框圖。光源系統(tǒng)299包含一個(gè)可能為 任意反光鏡(包括金屬面)的鏡子201、分布布拉格反射器、混合反射器、全內(nèi)反射器、全方 位反射器或散射反射器。透明光源202放置在鏡子201的前面。四分之一波長延遲器203 放置在透明光源202的前面。反射圓偏振器204放置在四分之一波長延遲器203的前面。 反射圓偏振器204允許一個(gè)圓偏振穿過它，而把其它圓偏振反射回去。光源系統(tǒng)299是一 種發(fā)出圓偏振光的節(jié)能光源。 在可選實(shí)例中會使用到一個(gè)以上的波長延遲器。該波長延遲器既放置在鏡子201 和透明光源202之間，也放置在透明光源202和反射偏振器204之間。
圖2B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型偏振光源系統(tǒng)299的橫截面的實(shí)例框圖。 光可能來自透明光源202的兩個(gè)面。來自透明光源202正面的非偏振或部分偏振光213穿 過四分之一波長延遲器203，形成非偏振或部分偏振光214。非偏振或部分偏振光214入射 到反射偏振器204上。特殊利手側(cè)的光214的圓偏振光分量215通過反射偏振器204來傳 播。反射偏振器204把與利手側(cè)相對的光214的圓偏振光分量216反射回來。圓偏振光分 量216穿過四分之一波長延遲器，變成線偏振光。線偏振光217穿過透明光源202，從鏡子 201反射出來。因?yàn)楣庠?02為透明光源，所以，光217的偏振狀態(tài)得以保留。光217的鏡 面反射保留了它的偏振。反射的線偏振光218穿過透明光源202。因?yàn)楣庠?02是透明光 源，所以，光218的偏振狀態(tài)得以保留。而且，光218穿過四分之一波長延遲器202，在與光 216相對的利手側(cè)變成圓偏振光。圓偏振光219的利手為通過反射偏振器204來傳播的方 向。圓偏振光219穿過反射偏振器204。因此，從透明光源正面提取的光213被圓偏振化， 并從反射偏振器204發(fā)出。 來自透明光源202背面的非偏振或部分偏振光205受到鏡子201的反射，穿過透 明光源202，發(fā)出非偏振或部分偏振光207。非偏振或部分偏振光207以類似的方式入射到 四分之一波長延遲器203，到達(dá)從透明光源202正面發(fā)出的光213，經(jīng)歷與光213 —樣的類 似轉(zhuǎn)化，發(fā)出與光215相同的同一利手側(cè)的圓偏振光208和圓偏振光212。因此，從透明光 源202背面提取的光205被圓偏振化并從反射偏振器204發(fā)出。從透明光源202的兩個(gè)面 提取的光來自于圓偏振狀態(tài)下的光源系統(tǒng)299。 圖3A為偏振光源系統(tǒng)399的橫截面的實(shí)例框圖。光源系統(tǒng)399包含一個(gè)可能為任 意反光鏡(包括金屬面)的鏡子301、分布布拉格反射器、混合反射器、全內(nèi)反射器、全方位 反射器或散射反射器。四分之一波長延遲器302放置在鏡子301的前面。明光源303放置 在四分之一波長延遲器302的前面。透反射線偏振器304放置在透明光源303的前面。反 射線偏振器304允許光的一個(gè)線偏振分量穿過它，而把光的垂直線偏振分量反射回去。在
5實(shí)際應(yīng)用中，四分之一波長延遲器板302的光軸與該線偏振反射回的光的偏振方向成45度 角。光源系統(tǒng)399是一種發(fā)出線偏振光的節(jié)能光源。 圖3B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的光源系統(tǒng)399的橫截面的實(shí)例框圖。光可能從 透明光源303的兩個(gè)面發(fā)出。來自透明光源303正面的非偏振或部分偏振光312入射到反 射偏振器304上。具有特殊偏振方向的光312的線偏振光分量313來自于反射偏振器304。 具有與光313的偏振方向垂直的偏振方向的光312的線偏振光分量314被偏振器304反射 回去。線偏振分量314穿過透明光源303。因?yàn)楣庠?03是透明光源，所以，光314的偏振 方向得以保留。而且，線偏振光314穿過四分之一波長延遲器302并被圓偏振化。圓偏振 光315是從鏡子301反射出的。具有與光分量315利手相對的利手的反射圓偏振光316穿 過四分之一波長延遲器302，變成與光314的方面垂直的方向上的線偏振光。線偏振光317 穿過透明光源103，入射到反射偏振器304上。因?yàn)楣庠?03是透明光源，所以，光317的 偏振狀態(tài)得以保留。光317在通過反射偏振器304傳播的方向上被線偏振化。光317穿過 反射偏振器304。因此，從透明光源303正面提取的光312被線偏振化并從反射偏振器304 發(fā)出。 來自透明光源303背面的非偏振或部分偏振光305穿過四分之一波長延遲器302， 經(jīng)鏡子301反射后，再次穿過四分之一波長延遲器302并穿過透明光源303，發(fā)出非偏振或 部分偏振光306。非偏振或部分偏振光306以類似的方式入射到反射偏振器304上，到達(dá)從 透明光源303正面發(fā)出的光312。線偏振光307和線偏振光311在與光313相同的方向上 被偏振化。因此，從透明光源303背面提取的光305被線偏振化并從反射偏振器304發(fā)出。 從透明光303的兩個(gè)面提取的光來自于線偏振狀態(tài)下的光源399。 圖4A為典型偏振光源499的橫截面的實(shí)例框圖。該裝置包含一個(gè)可能為任意反 光鏡(包括金屬面)的鏡子401、分布布拉格反射器、混合反射器、全內(nèi)反射器、全方位反射 器或散射反射器。透明光源402放置在鏡子401的前面。四分之一波長延遲器403放置在 透明光源402的前面。反射線偏振器404放置在四分之一波長延遲器403的前面。反射線 偏振器404允許光的一個(gè)線偏振分量穿過它，而把光的垂直線偏振分量反射回去。光源系 統(tǒng)499是一種發(fā)出線偏振光的節(jié)能光源。 圖4B為描述典型光線的偏振狀態(tài)的典型裝置499的橫截面的實(shí)例框圖。光可能 從透明光源402的兩個(gè)面發(fā)出。來自透明光源402正面的非偏振或部分偏振光413穿過四 分之一波長延遲器403，形成非偏振或部分偏振光414。非偏振或部分偏振光414入射到反 射偏振器404上。具有特殊偏振方向的光414的線偏振光分量415是通過反射偏振器404 來傳播的。具有與光分量415的偏振方向垂直的偏振方向的光414的線偏振光分量146被 反射偏振器404反射回去。線偏振光分量146穿過四分之一波長延遲器403，變成圓偏振 光。圓偏振光417穿過透明光源402并從鏡子401反射出來。因?yàn)楣庠?02是透明光源， 所以，光417的偏振狀態(tài)得以保留。光417的鏡面反射保留了它的偏振狀態(tài)。反射的圓偏 振光418穿過透明光源402。因?yàn)楣庠?02是透明的，光418的偏振狀態(tài)得以保留。而且， 反射的圓偏振光418穿過四分之一波長延遲器402，變成與光分量416的偏振方向垂直的偏 振方向上的線偏振光。線偏振光419的偏振方向?yàn)橥ㄟ^反射偏振器404來傳播的方向。線 偏振光419穿過反射偏振器404。因此，從透明光源正面提取的光413被線偏振化并從反射 偏振器404發(fā)出。
來自透明光源402背面的非偏振或部分偏振光405經(jīng)鏡子401反射，穿過透明光 源402，產(chǎn)生非偏振或部分偏振光407。非偏振或部分偏振光407入射到四分之一波長延遲 器403上，在與光415相同的方向上產(chǎn)生線偏振光408和線偏振光412。因此，從透明光源 402背面提取的光405被線偏振化并從反射偏振器404發(fā)出。因此，從透明光源402的兩個(gè) 面提取的光來自于線偏振狀態(tài)下的光源系統(tǒng)499。誘明光源 圖5A為典型透明光源599的實(shí)例框圖。光源599主要是透明的，它包含個(gè)帶核心 504的光導(dǎo)506，核心504被低指數(shù)覆層503和505包裹。在實(shí)際應(yīng)用中，覆層為空氣或真 空。核心504包含擴(kuò)散器，該擴(kuò)散器的光分散粒子分布稀疏。該擴(kuò)散器由金屬、有機(jī)、其它 粉末或顏料組成，或者由透明粒子或氣泡組成，它們通過反射、折射或散射來偏轉(zhuǎn)光。線光 源502闡釋了來自507 —端的光導(dǎo)。選擇性反射器501把來自線光源502的光集中到光導(dǎo) 506上。來自初始光源502的光穿過光導(dǎo)506，被分散到整個(gè)光導(dǎo)506上并從光導(dǎo)506射出。 當(dāng)從外面觀察時(shí)，光導(dǎo)506主要是透明的。 圖5B為典型透明光源599側(cè)視圖的實(shí)例框圖。光源599主要是透明的，它由一個(gè) 帶核心504的光導(dǎo)506組成，核心504被低指數(shù)覆層503和505包裹。核心504包含擴(kuò)散 器，該擴(kuò)散器的光分散粒子分布稀疏。線光源502闡釋了來自507 —端的光導(dǎo)。光穿過光 導(dǎo)506，被分散到整個(gè)光導(dǎo)506上。選擇性反射器501把來自線光源502的光集中到光導(dǎo) 506上。 圖6為透明光源的典型元件699的實(shí)例框圖。核心元件699的厚度和寬度為核心 的厚度和寬度，它的高度非常小。光600進(jìn)入元件699。 600的部分光被分散開來，作為照 明光602離開光導(dǎo)，剩余的光604穿過后到達(dá)下一個(gè)核心元件。分散光602和繼續(xù)進(jìn)入下 一個(gè)核心光件604的光的功率之和與所進(jìn)入的光600的功率相匹配。光600進(jìn)入元件699 時(shí)的部分分散光602與元件699的高度之間的比率為元件699的體積消光系數(shù)。隨著元件 699高度的降低，體積消光系數(shù)趨于一個(gè)常數(shù)。在元件699中，元件699的體積消光系數(shù)包 含了一種與擴(kuò)散器分布密度的關(guān)系。該關(guān)系可以通過核心元件的擴(kuò)散器分布密度來評價(jià)核 心元件699的體積消光系數(shù)，反過來也是這樣。 隨著元件699高度的降低，分散光602的功率也會相應(yīng)地減小。分散光602的功 率與元件699的高度之間的比率為元件699處的分散光的線性輻射，隨著元件高度的降低， 該比率趨于一個(gè)常數(shù)。元件699處的分散光的線性輻射為體積消光系數(shù)與入射光(如，穿 過元件的光的功率)功率的乘積。穿過元件699的光的功率梯度為分散光的線性輻射的負(fù) 值。這兩種關(guān)系給出了一個(gè)微分方程"dP/dh = -qP = -K"，其中，h為從放置初始光源附近 的核心的一端到核心元件之間的距離；P為從元件導(dǎo)過的光的功率；q為元件的體積消光系 數(shù)；K為元件處的分散光的線性輻射。 在給出體積消光系數(shù)的前提下，用該方程來計(jì)算各個(gè)元件處的分散光的線性輻 射。在給出分散光的線性輻射的前提下，用該方程來計(jì)算各個(gè)元件的體積消光系數(shù)。要設(shè) 計(jì)具有特殊分散光的線性輻射的特殊光源，就要通過求解上述微分方程來確定該光源各個(gè) 元件處的體積消光系數(shù)。這樣，就確定了該核心各個(gè)核心元件處的擴(kuò)散器分布密度。在光 導(dǎo)中使用該核心來提供對分散光的線性輻射有具體要求的光源。 如果核心內(nèi)擴(kuò)散器的分布密度均勻，則分散光的線性輻射會隨著高度的降低呈指 數(shù)下降。均勻的分散光的線性輻射可以通過選擇擴(kuò)散器的分布密度來進(jìn)行估算，把功率從
7光源附近的邊到其對邊的下降幅度降到最小。要降低功率損耗，提高分散光功率的均勻度， 就要通過對邊把光反射到核心上。在可選實(shí)例中，另外一個(gè)光源把光投射到對邊上。
要實(shí)現(xiàn)均勻照明，體積消光系數(shù)和擴(kuò)散器的分布密度就必須在核心長度上有所變 化。這可以通過上述方法來實(shí)現(xiàn)。所需的體積消光系數(shù)為q二K/(A-hK)，其中，A為進(jìn)入線 光源604的光的功率，K為各個(gè)元件處的分散光的線性輻射，對于均勻照明而言，該輻射為 一個(gè)常數(shù)。如果線光源的總高度為H，則H與K的乘積應(yīng)小于A，即，分散光的總功率應(yīng)小于 進(jìn)入光導(dǎo)的光的總功率。如果進(jìn)入光導(dǎo)的光的全部功率都被用于照明，則H與K的乘積等 于A。在典型光源中，H與K的乘積略小于A，只會浪費(fèi)少量功率，體積消光系數(shù)也趨于最大。
圖7為具有不同擴(kuò)散器分布密度的典型光源799的實(shí)例圖。從線光源柱704的光 源端到其對端，擴(kuò)散器702的分布密度由稀變稠。 圖8為有兩個(gè)光源的典型光源899的實(shí)例圖。當(dāng)使用光源808和809時(shí)，核心中 的擴(kuò)散器802的分布密度不需要發(fā)生巨大的變化。應(yīng)利用上文列出的微分方程來分別計(jì)算 光源808或809的分散光的線性輻射。這兩個(gè)分散光的線性輻射之和就是特殊核心元件處 的總分散光的線性輻射。 可以通過體積消光系數(shù)q = 1/sqrt ((h-H/2~2+C/K~2))來實(shí)現(xiàn)光源899的均勻照 明，其中，sqrt為平方根函數(shù)，~代表取冪，K為每個(gè)光源的平均分散光線性輻射(等于各元 件處的總分散光線性輻射的一半)，h為核心元件的高度，H為光源的高度，C = A(A-HK)。
圖9為有一個(gè)反射式核心的典型光源999的實(shí)例圖。當(dāng)使用反射式核心904時(shí)， 核心904中擴(kuò)散器902的分布密度702就不需要發(fā)生巨大的變化。核心910頂端就成了 鏡子，把光反射到核心904上。在光源999中，實(shí)現(xiàn)均勻照明的體積消光系數(shù)為(1= 1/ sqrt((h-H) ~2+D/K~2)，其中，D = 4A(A-HK)。 對于上述任何系統(tǒng)(如，光源799，899和999)而言，即使光源的功率發(fā)生變化，光 的發(fā)射形式均相同。例如，如果光源799的初始光源提供一半額定功率，則該核心的各元件 就會發(fā)出一半的額定功率。在改變其光源的功率時(shí)，專門設(shè)計(jì)的用作均勻光源的光導(dǎo)核心 在所有額定功率時(shí)都起均勻光源的作用。如果有兩個(gè)光源，則它們的功率會相繼發(fā)生變化， 以達(dá)到其效果。 本發(fā)明公開了一種偏振光源。不言而喻，在此處描述實(shí)例的目的是進(jìn)行解釋說明， 不應(yīng)視為對本發(fā)明所涵蓋內(nèi)容的限制。對藝術(shù)領(lǐng)域的技術(shù)人員來說，與本發(fā)明的范圍或精 神相符的各種修改、使用、替換、重新組合、改進(jìn)和生產(chǎn)方法都是顯而易見的。
權(quán)利要求
裝置的組成為反射器，反射偏振器，反射器與反射偏振器之間的透明光源，反射器與反射偏振器之間的波長延遲器；
2. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征在于反射偏振器為反射圓偏振器。
3. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征在于反射偏振器為反射線偏振器。
4. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征在于波長延遲器為四分之一波長延遲器。
5. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征在于波長延遲器放置在透明光源和反射器之間。
6. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征在于波長延遲器放置在透明光源和反射偏振器之間。
7. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的裝置，其特征在于透明光源包含可變分布密度的擴(kuò)散器。
8. 根據(jù)權(quán)利要求7所述的裝置，其特征在于透明光源包含履層材料的一個(gè)或多個(gè)橫截面。
9. 根據(jù)權(quán)利要求8所述的裝置，其特征在于光源根據(jù)方程dP/dh = -qP = -K來提供分散光的線性輻射，其中，h為核心元件與初始光源之間的距離P為從核心元件導(dǎo)過的光的功率；q為核心元件的體積消光系數(shù)；K為分散光的線性輻射。
10. 根據(jù)權(quán)利要求9所述的裝置，其特征在于光源提供了具有體積消光系數(shù)(1= 1/sqrt((h-H/2) A2+C/KA2)的均勻照明，其中，sqrt為平方根函數(shù)，~代表取冪，H為光源的高度，h為核心元件的高度，C = A(A-HK)。
全文摘要
公開了一種節(jié)能的偏振光源系統(tǒng)。在實(shí)際應(yīng)用中，該系統(tǒng)由一個(gè)反射器和一個(gè)反射偏振器組成。在該反射器和反射偏振器之間放有一個(gè)透明光源和一個(gè)波延遲器。
文檔編號G02B5/30GK101715562SQ200880018942
公開日2010年5月26日 申請日期2008年6月5日 優(yōu)先權(quán)日2007年6月5日
發(fā)明者烏達(dá)安·卡納德, 卡瑟克·斯瑞哈蘭, 巴拉吉·加納帕蒂, 瑪納斯·誒萊卡, 薩內(nèi)特·伽努, 馬諾哈爾·喬西, 高瑞·庫爾卡尼 申請人:I2Ic公司