專利名稱：相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置與產(chǎn)生方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明屬于非線性光學(xué)顯微領(lǐng)域，特別是涉及一種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置及產(chǎn)生方法。
背景技術(shù)：
相干拉曼散射顯微，包含相干反斯托克斯拉曼散射(Coherent anti-Stokes Raman Scattering, CARS)顯微及受激拉曼散射(Stimulated Raman Scattering, SRS)顯微，具有無需標(biāo)記、高靈敏度、可實(shí)現(xiàn)三維成像等優(yōu)點(diǎn)，在實(shí)時(shí)生物醫(yī)學(xué)成像領(lǐng)域有著潛在的應(yīng)用。然而，相干拉曼顯微技術(shù)的優(yōu)點(diǎn)以其復(fù)雜的激勵(lì)光源為代價(jià)。為實(shí)現(xiàn)相干拉曼散射顯微成像，需要采用時(shí)間同步的、波長可調(diào)諧的、高能量的兩束超短光脈沖進(jìn)行激勵(lì)。當(dāng)兩束激勵(lì)光的波長差與生物樣品中某物質(zhì)的特征拉曼峰重合時(shí)，拉曼散射信號(hào)得到極大增強(qiáng)，產(chǎn)生相干拉曼散射信號(hào)。實(shí)際中綜合考慮樣品穿透深度、系統(tǒng)透過率及系統(tǒng)復(fù)雜性等因素，一般將斯托克斯光選擇在1040nm附近，而泵浦光選擇為在690nm 990nm范圍內(nèi)波長可調(diào)。相干拉曼顯微技術(shù)的進(jìn)步受制于激勵(lì)光源的發(fā)展，相關(guān)內(nèi)容可參看文獻(xiàn)“相干斯托克斯拉曼散射顯微術(shù)生物及醫(yī)學(xué)的化學(xué)成像(Conor L.Evans and X. Sunney Xie,Coherent anti-Stokes Raman scattering microscopy chemical imaging for biologyand medicine, Annu. Rev. Anal. Chem. , I 883 909 (2008)) ”。如何解決兩束激發(fā)脈沖間的同步問題，影響著系統(tǒng)成本及復(fù)雜度。最初人們采用相位鎖定兩臺(tái)固體激光器的方案，獲得了同步激光脈沖，但其反饋控制電路非常復(fù)雜、造價(jià)昂貴。隨后，出現(xiàn)了固體激光器及其同步泵浦的光學(xué)參量振蕩器方案，可直接獲得同步脈沖，但其中光學(xué)參量振蕩器依然需要反饋控制電路，系統(tǒng)結(jié)構(gòu)復(fù)雜、成本昂貴。此外，時(shí)間透鏡(Time lens)技術(shù)也被用于獲得同步脈沖，但其同樣需要復(fù)雜的反饋控制電路，且所產(chǎn)生的脈沖串具有較大的噪聲基底?？梢?，上述方案均未能有效的降低系統(tǒng)成本及復(fù)雜度。Chao-Yu Chung等人提出了一種以固體激光器及其泵浦的參量放大器獲得CARS顯微系統(tǒng)的激勵(lì)脈沖的方案(Chao-Yu Chung, Yen-Yin Lin, Kuo-Yu Wu, Wan-Yu Tai,Shi—Wei Chu, Yao-Chang Lee, Yeukuang Hwu, Yin-Yu Lee, Coherent anti-Stokes Ramanscattering microscopy using a single-pass picoseconds supercontinuum-seededoptical parametric amplifier, Opt Express 18 (6)，6116—6122 (2010))。該方案中將固體激光器產(chǎn)生的近紅外光(1064nm)脈沖一部分耦合進(jìn)光子晶體光纖產(chǎn)生超連續(xù)譜，從而為參量放大器提供種子光(約800nm)。剩余部分則經(jīng)倍頻后，作為參量放大器的泵浦光(532nm)。上述過程中，所產(chǎn)生的新波長脈沖(約800nm)自動(dòng)與原近紅外脈沖(1064nm)同步，故無需反饋控制電路。但由于超連續(xù)譜的功率譜密度小，以其作為參量放大器的種子時(shí)，參量過程的轉(zhuǎn)換效率低，降低了參量放大器的輸出功率。此外，該系統(tǒng)中采用了固體激光器產(chǎn)生近紅外脈沖(1064nm),結(jié)構(gòu)復(fù)雜、價(jià)格昂貴。
因此，目前需要本領(lǐng)域技術(shù)人員迫切解決的一個(gè)技術(shù)問題就是提出一種有效措施，為相干拉曼散射顯微提供結(jié)構(gòu)緊湊、成本低廉的激光光源。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明提供一種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，以解決的現(xiàn)有的拉曼散射顯微的激光光源的上述問題。本發(fā)明還提供一種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源的產(chǎn)生方法。
為了解決上述問題，本發(fā)明公開了一種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，包括超短脈沖光纖激光器以及對(duì)超短脈沖光纖激光器的輸出光分束的光束分束器，分束后的兩束光分別作為相干拉曼散射過程的斯托克斯光和參量放大器的泵浦光；可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器以及對(duì)可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出光進(jìn)行放大的光纖放大器，放大后的光稱為參量放大器的種子光；對(duì)所述泵浦光和參量放大器的種子光在空間合束的第一光束合束器；順次接收第一光束合束器光束的第一非線性晶體和第二非線性晶體，兩非線性晶體分別作為參量放大器和倍頻器；對(duì)所述斯托克斯光和倍頻器的輸出光在空間合束的第二光束合束器；設(shè)置于斯托克斯光的光路中且在第二光束合束器合束之前對(duì)斯托克斯光分別進(jìn)行光程調(diào)整的光學(xué)延遲線和偏振態(tài)調(diào)整的偏振器?？蛇x的，所述超短脈沖光纖激光器為飛秒脈沖光纖激光器或皮秒脈沖光纖激光器?？蛇x的，所述超短脈沖光纖激光器為超短脈沖摻鐿光纖激光器或超短脈沖摻釹光纖激光器?？蛇x的，所述光束分束器能量分束比I : 3，其中四分之一能量的光束作為斯托克斯光，四分之三能量的光束作為泵浦光。可選的，所述可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器輸出波長范圍為1510nm至1640nm?？蛇x的，所述光纖放大器為摻鉺光纖放大器?？蛇x的，還包括第一二分之一波片和第二二分之一波片，第一聚焦透鏡和第二聚焦透鏡，所述種子光和泵浦光合束之前分別經(jīng)過兩二分之一波片調(diào)整偏振態(tài)為平行，并經(jīng)過兩聚焦透鏡進(jìn)行聚焦。可選的，所述第一非線性晶體為三硼酸鋰晶體、周期性極化鈮酸鋰晶體、周期極化摻氧化鎂鈮酸鋰晶體、周期極化超晶格鉭酸鋰晶體中的一種；所述第二非線性晶體為三硼酸鋰晶體、周期性極化鈮酸鋰晶體、周期極化摻氧化鎂鈮酸鋰晶體、周期極化超晶格鉭酸鋰晶體中的一種?？蛇x的，所述第一非線性晶體和第二非線性晶體均設(shè)置于溫控爐中?？蛇x的，在所述第一非線性晶體和第二非線性晶體之間依次設(shè)置帶通濾波器和第三聚焦透鏡；在所述第二非線性晶體與第二光束合束器之間設(shè)置有二色鏡；其中，所述帶通濾波器用于濾出參量放大器所得的新轉(zhuǎn)換波長的脈沖光，投射至第三聚焦透鏡；
所述二色鏡用于倍頻器倍頻后的脈沖光濾出，投射至第二光束合束器?？蛇x的，所述偏振器為二分之一波片，用于調(diào)整斯托克斯光的偏振態(tài)平行于第二非線性晶體的輸出光。本發(fā)明還提供一種相干拉曼散射顯微的激光光源的產(chǎn)生方法，包括
將超短脈沖光纖激光器的輸出光進(jìn)行分束，其中一部分用于提供相干拉曼散射過程所需的斯托克斯光，另一部分作為參量放大器的泵浦光；將可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出光經(jīng)光纖放大器進(jìn)行放大，并將其與經(jīng)分束的參量放大器的泵浦光一同聚焦至第一非線性晶體進(jìn)行參量放大；將由參量放大后所得的輸出脈沖濾出，并聚焦至第二非線性晶體進(jìn)行倍頻；將由倍頻所得的脈沖光濾出；調(diào)整斯托克斯光的光程和偏振態(tài)，使所述斯托克斯光和倍頻后的光脈沖在時(shí)間上重合，偏振態(tài)相平行；并使二者在空間重合。由此即可得到相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源。與現(xiàn)有技術(shù)相比，本發(fā)明的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置采用可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器為參量放大器提供種子光，巧妙地獲得了同步脈沖，且提高了參量過程的轉(zhuǎn)化效率，從而降低了系統(tǒng)成本及復(fù)雜度；采用超短脈沖光纖激光器產(chǎn)生相干拉曼散射所需的斯托克斯光及參量放大器的泵浦光，使得系統(tǒng)結(jié)構(gòu)緊湊、成本低廉。


圖I為本發(fā)明的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置的其中一個(gè)實(shí)施例的示意圖；圖2為不同極化周期下參量放大器MgO:PPLN的溫度調(diào)諧曲線；圖3為不同極化周期下倍頻晶體MgO: PPLN的溫度調(diào)諧曲線。
具體實(shí)施例方式為使本發(fā)明的上述目的、特征和優(yōu)點(diǎn)能夠更加明顯易懂，下面結(jié)合附圖和具體實(shí)施方式
對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步詳細(xì)的說明。圖I為本發(fā)明的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置的其中一個(gè)實(shí)施例的示意圖。請(qǐng)參看圖I，本實(shí)施例裝置包括超短脈沖光纖激光器1-1，用于產(chǎn)生相干拉曼散射過程所需的斯托克斯光，及參量放大器的泵浦光。光束分束器2，用于按照一定的功率比對(duì)超短脈沖光纖激光器1-1的輸出光進(jìn)行分束，產(chǎn)生所述的斯托克斯光和泵浦光。光學(xué)延遲線3，用于調(diào)整或補(bǔ)償光程差。偏振器18，用于調(diào)整偏振狀態(tài)。第一光束合束器10和第二光束合束器5,用于將兩束不同波長的光在空間進(jìn)行合束；可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器1-2，用于獲得參量放大器的種子光。光纖放大器1-3，用于對(duì)可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器1-2的輸出進(jìn)行放大，放大后的光稱為參量放大器的種子光。
第一非線性晶體12、第二非線性晶體16，分別用于進(jìn)行參量放大、倍頻。在組成具體光路時(shí)，本實(shí)施例的裝置還包括如下器件帶通濾波器13，將由參量放大器所得的新轉(zhuǎn)換波長的脈沖濾出。第一二分之一波片I (其中本說明書的第一和第二僅僅為了區(qū)分名稱相同的器件，而非表示序數(shù))、第二二分之一波片8，用于調(diào)整光偏振態(tài)。二色鏡17用于濾波。第一透鏡6、第二透鏡9和聚焦透鏡14，用于對(duì)光束進(jìn)行聚焦。光纖準(zhǔn)直器7，用于將摻鉺光纖放大器1-3的輸出進(jìn)行準(zhǔn)直輸出。反射鏡4，用于反射光路。第一溫控爐11和第二溫控爐15，用于調(diào)整并維持第一非線性晶體12和第二非線性晶體16在恰當(dāng)?shù)墓ぷ鳒囟取Ｏ旅娼Y(jié)合具體的例子進(jìn)行說明。所述超短脈沖光纖激光器1-1在本實(shí)施例中為超短脈沖摻鐿光纖激光器(也可以為超短脈沖摻釹光纖激光器)，可獲得中心波長1040nm、半高全寬 3ps、脈沖能量IOnJ的輸出光。將其經(jīng)光束分束器2 (分束比I : 3)進(jìn)行分束，其中脈沖能量為7. 5nJ的部分作為參量放大器的泵浦光，另一能量為2. 5nJ的部分作為相干拉曼散射過程所需的斯托克斯光。超短脈沖光纖激光器i-ι還可以是飛秒激光器或其它波段的皮秒激光器。需要說明的是，光束分束器2也可以具有其它分束比，并不局限于I : 3。根據(jù)實(shí)際需要可以選擇任意分束比的分束器?？烧{(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器1-2為安捷倫(Aglient)公司，型號(hào)8164A，輸出波長1510-1640nm的激光器。光纖放大器1_3為摻鉺光纖放大器，經(jīng)其放大的光由光纖準(zhǔn)直器7準(zhǔn)直輸出，作為后續(xù)參量放大器的種子光。第一二分之一波片I和第二二分之一波片8分別調(diào)整上述泵浦光和種子光的偏振態(tài)使得其偏振態(tài)平行，并采用第一透鏡6和第二透鏡9進(jìn)行聚焦，然后經(jīng)第一光束合束器10合束至第一非線性晶體12，該第一非線性晶體12作為參量放大器。其中，所述第一非線性晶體12可以為三硼酸鋰LBO晶體、周期性極化鈮酸鋰PPLN晶體、周期極化摻氧化鎂鈮酸鋰MgOiPPLN晶體、周期極化超晶格鉭酸鋰PPLST晶體中的一種。本實(shí)施例中具體為多極化周期MgO = PPLN晶體(其極化周期包含29. 6um、30um和30. 4um)，選擇所需極化周期的波導(dǎo)并調(diào)整第一溫控爐11至適當(dāng)溫度進(jìn)行參量放大(不同極化周期下參量放大器MgO:PPLN的溫度調(diào)諧曲線如圖2所示)。通過帶通濾波器13將由參量放大器所得的1510_1640nm輸出脈沖濾出，并采用聚集透鏡14聚焦至第二非線性晶體16，所述第二非線性晶體16作為倍頻器。所述第二非線性晶體16可以為三硼酸鋰LBO晶體、周期性極化鈮酸鋰PPLN晶體、周期極化摻氧化鎂鈮酸鋰MgO = PPLN晶體、周期極化超晶格鉭酸鋰PPLST晶體中的一種。本實(shí)施例中具體為多極化周期MgO:PPLN 晶體(極化周期包含 18. 2um、18. 8um、19. 4um、20. 0um、20. 6um和 21. 2um)，選擇所需極化周期的波導(dǎo)并調(diào)整第二溫控爐15至恰當(dāng)溫度進(jìn)行倍頻(不同極化周期下倍頻晶體MgO = PPLN的溫度調(diào)諧曲線如圖3所示) 。將由倍頻器倍頻后所得的755_820nm的脈沖光由二色鏡17濾出。通過光學(xué)延遲線3調(diào)整斯托克斯光的光程，使上述兩束脈沖在時(shí)間上重合。同時(shí)調(diào)整斯托克斯光路上的偏振器18 (本實(shí)施例中偏振器為二分之一波片)，使得兩束脈沖的偏振態(tài)平行。并采用第二光束合束器5使二色鏡17濾出的光與斯托克斯光在空間重合。兩束脈沖耦合后即可作為相干拉曼散射顯微的激光光源，例如耦合至顯微鏡1-5即可進(jìn)行CARS顯微成像。對(duì)于SRS顯微成像，還需采用聲光調(diào)制器19 (或光電調(diào)制器)對(duì)斯托克斯光進(jìn)行強(qiáng)度調(diào)制，以便進(jìn)行相關(guān)檢測。聲光調(diào)制器19經(jīng)由與計(jì)算機(jī)1-6連接的信號(hào)處理單元1-7和信號(hào)發(fā)生器所控制。這里不再詳細(xì)描述。調(diào)諧可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出波長(范圍1510至1640nm)，上述裝置可對(duì)拉曼特征峰在2579CHT1至3846CHT1范圍的樣品進(jìn)行相干拉曼散射顯微成像。
舉例說明，如欲探測生物樣品中油脂的含量(其中CH2鍵的特征峰在2845CHT1附近)，可將可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出波長設(shè)置在1605nm。參照?qǐng)D2，可選用MgOiPPLN晶體12中極化周期為30. 4um的波導(dǎo)，并設(shè)置其溫度120°C，此時(shí)參量放大器可消耗1040nm脈沖的能量并獲得1605nm脈沖。參考圖3，選用MgO = PPLN晶體16中極化周期為20. 6um的波導(dǎo)，并設(shè)置其溫度為102. 8°C，此時(shí)1605nm脈沖發(fā)生倍頻，獲得802. 5nm脈沖。將分束所得的部分1040nm脈沖與新產(chǎn)生的802. 5nm脈沖在時(shí)間、空間上重合，便可用于油脂的CARS顯微成像。可見，本發(fā)明的上述實(shí)施例的裝置，由于參量放大器中脈沖泵浦光對(duì)連續(xù)種子光進(jìn)行參量放大，在種子光波長處可自動(dòng)獲得同步脈沖，故無需考慮兩束光之間的同步問題。且由于連續(xù)種子光具有高功率譜密度，可獲得高參量轉(zhuǎn)化效率。本發(fā)明的上述實(shí)施例的裝置，采用可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器為參量放大器提供種子光，可巧妙地獲得同步脈沖，同時(shí)提高了參量過程的轉(zhuǎn)化效率，降低了系統(tǒng)成本及復(fù)雜度；采用超短脈沖光纖激光器產(chǎn)生相干拉曼散射所需的斯托克斯光及參量放大器的泵浦光，系統(tǒng)結(jié)構(gòu)緊湊、成本低廉。本發(fā)明雖然以較佳實(shí)施例公開如上，但其并不是用來限定本發(fā)明，任何本領(lǐng)域技術(shù)人員在不脫離本發(fā)明的精神和范圍內(nèi)，都可以做出可能的變動(dòng)和修改，因此本發(fā)明的保護(hù)范圍應(yīng)當(dāng)以本發(fā)明權(quán)利要求所界定的范圍為準(zhǔn)。
權(quán)利要求
1.一種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于包括 超短脈沖光纖激光器以及對(duì)超短脈沖光纖激光器的輸出光分束的光束分束器，分束后的兩束光分別作為相干拉曼散射過程的斯托克斯光和參量放大器的泵浦光； 可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器以及對(duì)可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出光進(jìn)行放大的光纖放大器，放大后的光稱為參量放大器的種子光； 對(duì)所述泵浦光和參量放大器的種子光在空間合束的第一光束合束器； 順次接收第一光束合束器光束的第一非線性晶體和第二非線性晶體，兩非線性晶體分別作為參量放大器和倍頻器； 對(duì)所述斯托克斯光和倍頻器的輸出光在空間合束的第二光束合束器； 設(shè)置于斯托克斯光的光路中且在第二光束合束器合束之前對(duì)斯托克斯光分別進(jìn)行光程調(diào)整的光學(xué)延遲線和偏振態(tài)調(diào)整的偏振器。
2.如權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述超短脈沖光纖激光器為飛秒脈沖光纖激光器或皮秒脈沖光纖激光器。
3.如權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述超短脈沖光纖激光器為超短脈沖摻鐿光纖激光器或超短脈沖摻釹光纖激光器。
4.如權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述光束分束器能量分束比I : 3，其中四分之一能量的光束作為相干拉曼散射過程的斯托克斯光，四分之三能量的光束作為參量放大器的泵浦光。
5.如權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器輸出波長范圍為1510nm至1640nm。
6.如權(quán)利要求5所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述光纖放大器為摻鉺光纖放大器。
7.根據(jù)權(quán)利要求6所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于還包括第一二分之一波片和第二二分之一波片，第一聚焦透鏡和第二聚焦透鏡，所述種子光和泵浦光合束之前分別經(jīng)過兩二分之一波片調(diào)整偏振態(tài)為平行，并經(jīng)過兩聚焦透鏡進(jìn)行聚焦。
8.如權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述第一非線性晶體為三硼酸鋰晶體、周期性極化鈮酸鋰晶體、周期極化摻氧化鎂鈮酸鋰晶體、周期極化超晶格組酸裡晶體中的一種； 所述第二非線性晶體為三硼酸鋰晶體、周期性極化鈮酸鋰晶體、周期極化摻氧化鎂鈮酸鋰晶體、周期極化超晶格鉭酸鋰晶體中的一種。
9.根據(jù)權(quán)利要求8所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述第一非線性晶體和第二非線性晶體均設(shè)置于溫控爐中。
10.根據(jù)權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于在所述第一非線性晶體和第二非線性晶體之間依次設(shè)置帶通濾波器和第三聚焦透鏡；在所述第二非線性晶體與第二光束合束器之間設(shè)置有二色鏡；其中， 所述帶通濾波器用于濾出參量放大器所得的新轉(zhuǎn)換波長的脈沖光，投射至第三聚焦透鏡; 所述二色鏡用于倍頻器倍頻后的脈沖光濾出，投射至第二光束合束器。
11.根據(jù)權(quán)利要求I所述的相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，其特征在于所述偏振器為二分之一波片，用于調(diào)整斯托克斯光的偏振態(tài)平行于第二非線性晶體的輸出光。
12.—種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源的產(chǎn)生方法，其特征在于包括 將超短脈沖光纖激光器的輸出光進(jìn)行分束，其中一部分用于提供相干拉曼散射過程所需的斯托克斯光，另一部分作為參量放大器的泵浦光； 將可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出光經(jīng)光纖放大器進(jìn)行放大，并將其與經(jīng)分束的參量放大器的泵浦光一同聚焦至第一非線性晶體進(jìn)行參量放大； 將由參量放大后所得的輸出脈沖濾出，并聚焦至第二非線性晶體進(jìn)行倍頻； 將由倍頻所得的脈沖光濾出； 調(diào)整斯托克斯光的光程和偏振態(tài)，使所述斯托克斯光和倍頻后的光脈沖在時(shí)間上重合，偏振態(tài)相平行；并使二者在空間重合。由此即可得到相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源。
全文摘要
一種相干拉曼散射顯微系統(tǒng)的激光光源裝置，包括超短脈沖光纖激光器以及光束分束器，分束后的兩束光分別作為相干拉曼散射過程的斯托克斯光和參量放大器的泵浦光的；可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器以及對(duì)可調(diào)諧連續(xù)光半導(dǎo)體激光器的輸出光進(jìn)行放大的光纖放大器；對(duì)所述泵浦光和參量放大器的種子光在空間合束的第一光束合束器；順次接收第一光束合束器光束的第一非線性晶體和第二非線性晶體，兩非線性晶體分別作為參量放大器和倍頻器；對(duì)所述斯托克斯光和倍頻器的輸出光在空間合束的第二光束合束器；設(shè)置于斯托克斯光的光路中且在第二光束合束器合束之前對(duì)斯托克斯光分別進(jìn)行光程調(diào)整的光學(xué)延遲線和偏振態(tài)調(diào)整的偏振器。
文檔編號(hào)G02F1/39GK102623874SQ20121009788
公開日2012年8月1日 申請(qǐng)日期2012年4月5日 優(yōu)先權(quán)日2012年4月5日
發(fā)明者孔令杰, 楊昌喜, 肖曉晟 申請(qǐng)人:清華大學(xué)