具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷鹊亩坦饷}沖發(fā)生器的制造方法
【專利摘要】一種用于生成短光脈沖的系統(tǒng)，該短光脈沖在波長λ具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷?，該系統(tǒng)包括：?光脈沖發(fā)生器B1，發(fā)出波長基本等于λ的脈沖，?光脈沖發(fā)生器P、B2，發(fā)出波長基本等于2＊λ/3的脈沖，?重組設(shè)備R，用于將來自發(fā)生器的脈沖重組，?參數(shù)放大設(shè)備A，接收所述重組設(shè)備R的輸出作為輸入，?濾波器F2，從參數(shù)放大設(shè)備A的輸出中提取中心位于波長基本等于2＊λ的頻帶，?第二諧波發(fā)生器NL，接收所述濾波器F2的輸出作為輸入，?中心位于波長基本等于λ的濾波器F3，從由第二諧波發(fā)生器NL產(chǎn)生的脈沖中提取第二諧波波長。
【專利說明】
具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷鹊亩坦饷}沖發(fā)生器
技術(shù)領(lǐng)域
[0001 ]本發(fā)明涉及一種具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷鹊亩坦饷}沖發(fā)生器。
【背景技術(shù)】
[0002]通常，可知脈沖激光源由光發(fā)射的時(shí)域約束表征。該約束允許在組合了非常短持續(xù)時(shí)間和非常強(qiáng)的瞬時(shí)功率的條件下，對(duì)于激光脈沖的給定能量，實(shí)現(xiàn)激光-物質(zhì)相互作用。該脈沖的第一特征是其持續(xù)時(shí)間，諸如例如由發(fā)射功率為最大功率一半的兩個(gè)時(shí)刻之間的時(shí)間間隔所限定的持續(xù)時(shí)間(半高度持續(xù)時(shí)間)。但是，該特征不足以定義源的恰當(dāng)性質(zhì)。事實(shí)上，低功率水平的存在，例如在以顯著大于在半高度持續(xù)時(shí)間(例如數(shù)皮秒)的時(shí)延偏離最大時(shí)刻的時(shí)刻，最大功率的千分之一，可能極大地干擾激光-物質(zhì)相互作用。以舉例的方式，如果中心脈沖的前面是超出圍繞固體目標(biāo)的氣氛的離子化限制的干擾功率水平，那么高功率密度的脈沖與固體目標(biāo)的相互作用將完全被干擾。該限制可以遠(yuǎn)遠(yuǎn)低于最大功率。
[0003]因此，將使用時(shí)域?qū)Ρ榷缺碚鞒堂}沖源。時(shí)域?qū)Ρ榷鹊母拍钪傅氖窃谝粋€(gè)點(diǎn)的光照度(表示為W或W/cm2)最大值和在同一點(diǎn)但在不同時(shí)刻的照度之間的強(qiáng)度比率。該對(duì)比度的特征在于相對(duì)于主脈沖在不同的時(shí)延具有不同的值。例如:在3ps是14和在10ps是1140
[0004]作為能夠產(chǎn)生損害對(duì)比度的干擾功率水平的機(jī)制的例子，可以列舉:
[0005]-自發(fā)發(fā)射和放大的自發(fā)發(fā)射，存在于所有激光放大器中，
[0006]-參數(shù)熒光，存在于所有光學(xué)參數(shù)放大器中，
[0007]-主脈沖的復(fù)制脈沖，這是由所穿過的透明介質(zhì)的光學(xué)表面上的反射所引起的，
[0008]-在脈沖序列中提取主脈沖時(shí)的干擾或殘余脈沖，
[0009]-由放大系統(tǒng)、光束傳輸系統(tǒng)、介電處理(反射或防反射薄層)、或者還由在譜色散系統(tǒng)(例如拉絲)中使用的光學(xué)器件表面的缺陷，引起的幅度或譜相位的一些缺陷，
[0010]-非線性效應(yīng)，其耦聯(lián)并加重前述機(jī)制。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0011 ]本發(fā)明的目的是最小化前述影響。一旦這些影響減少至實(shí)際上可能地最小，需要向源內(nèi)引入改進(jìn)對(duì)比度的方法。一種可能性是使用一種或多種非線性光學(xué)效應(yīng)，這些光學(xué)效應(yīng)被布置為使得設(shè)備的效率在最大強(qiáng)度周圍比遠(yuǎn)離該最大值的時(shí)間更強(qiáng)，這是因?yàn)檫@些效應(yīng)根據(jù)入射信號(hào)的功率的依賴性。
[0012]本發(fā)明給出具有在光學(xué)參數(shù)放大器架構(gòu)周圍構(gòu)建的高時(shí)域?qū)Ρ榷鹊脑?。文獻(xiàn)中描述了通過參數(shù)效應(yīng)進(jìn)行的超短激光脈沖的放大。中心光學(xué)頻率為Π的“信號(hào)”脈沖在具有非線性光學(xué)性質(zhì)的材料中與更高功率(“栗”脈沖)且光學(xué)頻率為f的脈沖相互作用。“信號(hào)”脈沖的頻率內(nèi)容應(yīng)當(dāng)較寬，以允許產(chǎn)生起短脈沖，“栗”脈沖一般具有較窄譜帶。在相互作用過程中，一部分“栗”脈沖能量轉(zhuǎn)移到放大的“信號(hào)”脈沖。同時(shí)，第三脈沖被生成并共同放大。該第三脈沖在英文文獻(xiàn)中由術(shù)語“閑頻” (“idler”)表示，并且能量守恒關(guān)系施加在該脈沖上以獲得沖心頻率f2 = f-fl。
[0013]為了生成強(qiáng)功率的脈沖，將參數(shù)放大原理和頻率偏移放大原理組合，該頻率偏移放大原理包括臨時(shí)擴(kuò)展“信號(hào)”脈沖和“栗”脈沖以減小瞬時(shí)功率，放大的“信號(hào)”在后來被再壓縮以獲得短脈沖。因此，這就是所謂的頻率偏移參數(shù)放大，在英文文獻(xiàn)中由首字母縮寫OPCPA(OpticaI Parametric Chirped Puise Amplificat1n，光學(xué)參量啁啾脈沖放大)表不O
[0014]應(yīng)當(dāng)注意到，參數(shù)放大機(jī)制自身有助于改善對(duì)比度，放大僅在“栗”脈沖有效存在并且強(qiáng)烈的時(shí)刻發(fā)生。
[0015]在文獻(xiàn)(Miller等人的PCT W02005/112207A1)中已經(jīng)描述了如下照明源，其將這種參數(shù)放大器與諸如第二諧波發(fā)生器或頻率差發(fā)生器之類的外部非線性光學(xué)設(shè)備組合，以便于增大可覆蓋的頻率范圍。
[0016]本發(fā)明使用這種組合，但是其目的不同，旨在改善高脈沖對(duì)比度。本發(fā)明的獨(dú)特性質(zhì)，尤其使其與Miller等人不同的是，設(shè)備的輸出頻率是固定的并且刻意地等于在“信號(hào)”信道上的輸入頻率。對(duì)于本領(lǐng)域技術(shù)人員而言清楚的是，顯然耗能且復(fù)雜的該問題不再明顯，并且本發(fā)明的光學(xué)功能不再是簡單的次級(jí)光源的功能。
[0017]根據(jù)其原理，本發(fā)明特別地包括如下元件:
[0018]-參數(shù)放大器，其使得頻率為f的“栗”與中心位于頻率fl<f的寬頻帶“信號(hào)”脈沖相互作用。
[0019]-濾光器，其允許從所述參數(shù)放大器的輸出中提取中心位于頻率f2= f_fl的“閑頻，，脈沖。
[0020]-第二諧波發(fā)生器，其允許從所述“閑頻”脈沖獲得中心位于頻率2*(f-fi)的寬頻帶脈沖。
[0021 ]根據(jù)該原理，fl的最大值是f，這對(duì)應(yīng)于“閑頻”頻率為零。對(duì)于中心在頻率fl = 2 *f/3的“信號(hào)”，“閑頻”的中心頻率為f2 = f-2*f/3 = f/3。因此，第二諧波發(fā)生器的輸出的中心在頻率2女f/3 = fl ο “信號(hào)”的中心頻率(fl = 2 * f/3)的選擇，是唯一允許借助于頻率差然后是第二諧波的生成來找回原始中心頻率。該選擇在維持有效地分離幾何形狀中所涉及的信號(hào)的可能性的同時(shí)對(duì)于生成大頻帶的脈沖也是最優(yōu)的，在該幾何形狀中“栗”、“信號(hào)”、“閑頻”光束在同一方向上傳播。“信號(hào)”和“閑頻”頻帶的不重疊事實(shí)上準(zhǔn)許使用分色鏡。與此同時(shí)，光束之間共線相互作用幾何形狀允許確保良好的光束空間質(zhì)量。
[0022]如果頻率為Π的“信號(hào)”的源獨(dú)立于頻率為f的“栗”激光，那么本發(fā)明的實(shí)施要求在這兩個(gè)激光源之間的復(fù)雜同步機(jī)制，以便于確保它們同時(shí)存在于參數(shù)放大器中。本發(fā)明的優(yōu)選實(shí)施因此包括例如根據(jù)例如Ceru 11 ο等人描述的方法(“Ultrafast opticalparametric amplifiers” ,Rev.Sc1.1nstrum.74，I (2003))，從“栗”脈沖生成“信號(hào)”的源。已知基于非線性光學(xué)的多種機(jī)制，用于從較窄頻帶和不同中心頻率的強(qiáng)脈沖生成寬帶脈沖。例如，其涉及在光纖中與玻璃的非線性相互作用，與實(shí)心晶體的非線性相互作用，或者與空心光纖內(nèi)的氣體的相互作用。將使用這種類型的相互作用，以從頻率為f的“栗”生成包含頻率2*f/3的寬譜脈沖。譜濾波器可以從該寬譜中提取用于形成“信號(hào)”脈沖的頻率，該“信號(hào)”脈沖隨后由參數(shù)放大器放大。
[0023]第二種可能性是通過下列等效機(jī)制從“信號(hào)”脈沖生成“栗”源:使用非線性相互作用，以從頻率為2 * f/3的“信號(hào)”生成包含頻率f的寬譜脈沖。譜濾波器從該寬譜中提取用于形成“栗”脈沖的頻率，該“栗”脈沖隨后由激光功率放大器放大。
[0024]由Adachi等人描述(“1.5mJ，6.4fs parametric chirped-pulse amplificat1nsystem at I kHz”，Optics Letters,Vol.32, Issue 17，PP.2487-2489(2007))的第三種可能性是，使用產(chǎn)生脈沖的源，該脈沖具有同時(shí)覆蓋了頻率f和頻率2 *f/3的頻帶。譜濾波器從該初始寬譜中提取頻率間隔，該頻率間隔隨后由激光功率放大器放大，并且最后由第二諧波的生成而轉(zhuǎn)換，以形成“栗”脈沖。第二譜濾波器從初始寬譜中提取用于形成“信號(hào)”脈沖的頻率，該“信號(hào)”脈沖隨后由參數(shù)放大器放大。
[0025]簡言之，本發(fā)明的原理允許基于窄譜的并且頻率為f的“栗”脈沖，來增大中心位于頻率fl = 2*f/3的寬譜的同步脈沖的時(shí)域?qū)Ρ榷取Ｓ上铝性卮_保高時(shí)域?qū)Ρ榷?
[0026]-參數(shù)放大原理，其僅在栗持續(xù)時(shí)間期間操作，
[0027]-圍繞頻率fl、隨后f2= f_fl、隨后2*f2 = fl的帶通濾波器，其減少來自栗以及存在的其他顏率的干擾信號(hào)，
[0028]-第二諧波的生成，其減少除主脈沖之外的所有弱功率信號(hào)。
[0029]根據(jù)本發(fā)明，一種用于使用參數(shù)放大原理來生成短光脈沖的系統(tǒng)，所述短光脈沖具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷炔㈩l譜的中心位于波長λ，其特征在于其包括:
[0030]-第一光脈沖發(fā)生器，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于1皮秒、波長基本等于λ的脈沖，
[0031]-第二光脈沖發(fā)生器，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于2*λ/3的脈沖，
[0032]-重組設(shè)備，用于將來自第一發(fā)生器和第二發(fā)生器的脈沖共線地重組，
[0033]-參數(shù)放大設(shè)備，接收所述重組設(shè)備的輸出作為輸入，
[0034]-濾波器，從參數(shù)放大設(shè)備的輸出中提取中心位于波長基本等于2*λ的頻帶，
[0035]-第二諧波發(fā)生器，接收在前面的所述濾波器的輸出作為輸入，
[0036]-中心位于基本等于λ的波長的另一個(gè)濾波器，從由所述第二諧波發(fā)生器產(chǎn)生的脈沖中提取第二諧波波長。
[0037]第一光脈沖發(fā)生器可以使用通過摻雜有鉺離子的材料進(jìn)行放大的放大裝置。
[0038]根據(jù)第一實(shí)施方式，第一光脈沖發(fā)生器和第二光脈沖發(fā)生器可以是兩個(gè)不同的源，該系統(tǒng)還包括用于使這兩個(gè)源同步的裝置。
[0039]根據(jù)第二實(shí)施方式，第一脈沖發(fā)生器可以包括非線性裝置，用于使用由第二脈沖發(fā)生器提供的波長基本等于2*λ/3的脈沖，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于λ的脈沖。
[0040]根據(jù)第三實(shí)施方式，第二脈沖發(fā)生器包括非線性裝置，用于使用由第一脈沖發(fā)生器提供的波長基本等于λ的脈沖，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于2*λ/3的脈沖。
[0041]根據(jù)本發(fā)明的系統(tǒng)還可以包括:
[0042]-設(shè)置在重組設(shè)備之前的附加的時(shí)延和相位控制設(shè)備，以便優(yōu)化參數(shù)放大設(shè)備中的非線性效應(yīng);以及優(yōu)選地，
[0043]-在設(shè)置在參數(shù)放大設(shè)備的輸出處的濾波器內(nèi)的附加的延時(shí)和相位控制設(shè)備，以便優(yōu)化第二諧波發(fā)生器內(nèi)的非線性效應(yīng)。
[0044]本發(fā)明還涉及一種用于生成具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷?、頻譜的中心位于波長λ/2的短光脈沖的系統(tǒng)，其特征在于該系統(tǒng)使用根據(jù)本發(fā)明的用于生成具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷鹊亩坦饷}沖、頻譜的中心位于波長λ的系統(tǒng)以及還使用另一第二諧波發(fā)生器。
[0045]有利地，這種系統(tǒng)包括用于生成與通過使用摻雜鈦的藍(lán)寶石材料進(jìn)行的放大兼容的波長λ/2的裝置。
【附圖說明】
[0046]下文將參考隨附附圖，作為非限制性實(shí)例描述根據(jù)本發(fā)明的系統(tǒng)的多個(gè)實(shí)施方式，在附圖中:
[0047]圖1a和Ib是根據(jù)本發(fā)明的系統(tǒng)的實(shí)施例的示意圖；
[0048]圖2示意性地示出了在圖1的系統(tǒng)的不同步驟獲得的譜；以及
[0049]圖3-1至3-7是本發(fā)明的其他不同實(shí)施方式的示意圖。
【具體實(shí)施方式】
[0050]通過考慮圖1a和Ib中所示出的以下實(shí)施例，將更好地理解本發(fā)明。
[0051]如圖1a中所示，根據(jù)本發(fā)明的系統(tǒng)I首先包括栗源P。栗源P由基于含鐿離子的放大器材料的脈沖發(fā)生/放大鏈構(gòu)成。栗源P發(fā)射頻率標(biāo)為f的強(qiáng)脈沖。在所示出的例子中，相對(duì)應(yīng)的波長為1030nmo
[0052 ]該源的光輸出由分離器BS分成分別注入到兩個(gè)支路BI和B2中的光束。
[0053]支路BI的光束聚焦在允許生成至少覆蓋1300-1900nm范圍的超連續(xù)譜(SC)的YAG(摻釹的釔鋁石榴石)晶體中。該超連續(xù)譜的輸出被注入到允許選擇中心在頻率fl = 2*f/3的信號(hào)的濾波器Fl中。在所示出的例子中，頻率fl對(duì)應(yīng)于等于1545nm的波長。支路BI的光束用作“信號(hào)”信道。
[0054]支路B2的光束用作“栗”信道。
[0055]這兩個(gè)光束在重組設(shè)備R中被共線地組合，并且被注入到參數(shù)放大設(shè)備A中。有利地，“信號(hào)”脈沖和“栗”脈沖在重組之前已經(jīng)被時(shí)延和相位控制設(shè)備(D⑶P)修改，以獲得支路BI和B2的脈沖的最優(yōu)時(shí)域重疊，以便優(yōu)化頻率偏移參數(shù)放大機(jī)制。有利地，參數(shù)放大設(shè)備A基于摻雜MgO的鈮酸鋰晶體，其極化被周期性反轉(zhuǎn)(“周期性極化的鈮酸鋰”)。這種類型的設(shè)備確保1030nm、中心位于頻率f的脈沖和包括在頻帶1300-1900nm中、中心位于頻率fl的脈沖之間的相位幾乎一致，從而允許在大頻譜帶上以及在“信號(hào)”的共線配置中的放大，該“信號(hào)”的中心位于頻率fl，此處對(duì)應(yīng)于波長1545nm。
[0056]中心位于3090nm的“閑頻”輸出被由一個(gè)或多個(gè)分光鏡構(gòu)成的濾波器F2選擇。如此選擇的輸出被注入同樣作為第二諧波發(fā)生器工作的MgO: PPLN類型的非線性晶體NL2中。低通型濾波器F3選擇對(duì)應(yīng)于第二諧波的<2000nm譜帶，其中心位于作為原始“信號(hào)”的波長的1545nm，該波長對(duì)應(yīng)于頻率Π。
[0057]圖2示意性地示出了在系統(tǒng)的不同步驟獲得的譜:
[0058]-譜2a是栗的譜；
[0059]-譜2b是超連續(xù)譜的譜；
[0060]-譜2c是在濾波器Fl的輸出獲得的譜；
[0061 ]-譜2d是在參數(shù)放大器A的輸出獲得的譜；[0062 ]-譜2e是在濾波器F2的輸出獲得的譜；
[0063]-譜2f是在第二諧波發(fā)生器NL的輸出獲得的譜；以及
[0064]-譜2g是在濾波器F3的輸出獲得的譜。
[0065]濾波器F3的輸出被注入到壓縮器C內(nèi)，以從頻率偏移脈沖獲得短脈沖中的一個(gè)短脈沖。
[0066]如此生成的脈沖可以直接用作具有高對(duì)比度的超短紅外脈沖。如圖1B中所示意的那樣，其還可以被注入到第二諧波發(fā)生設(shè)備NL2中，并且被濾波器F4過濾以獲得中心大致在772nm、對(duì)應(yīng)于頻率為4 * f/3的脈沖，其因此可以由基于摻雜鈦的藍(lán)寶石晶體的再生放大器放大。
[0067]如此使用的本發(fā)明是改進(jìn)再生放大器的對(duì)比度的技術(shù)的替代方案。本發(fā)明還允許通過參數(shù)放大和第二諧波生成的兩個(gè)級(jí)的相繼效應(yīng)來獲得極高的對(duì)比度。
[0068]有利地，本發(fā)明可以包括現(xiàn)有技術(shù)中可用的裝置，以:
[0069]-確保支路BI和B2的脈沖之間的穩(wěn)定同步性，以及這些脈沖之間的穩(wěn)定相位關(guān)系，
[0070]-被動(dòng)和/或主動(dòng)地使脈沖的絕對(duì)相位穩(wěn)定，
[0071]-確保NL2之前的最優(yōu)壓縮，
[0072]-調(diào)節(jié)濾波器的頻譜寬度，并且因此調(diào)整脈沖的持續(xù)時(shí)間。
[0073]來自支路BI和B2的脈沖可以是在不失去普遍性的情況下來自兩個(gè)同步的光源，下文稱為發(fā)生器S和P。為清楚起見，將本發(fā)明的實(shí)施和應(yīng)用方式概括在圖3-1至3-7的示意圖中:
[0074].圖3-1示出了本發(fā)明的實(shí)施，其具有兩個(gè)獨(dú)立的發(fā)生器P和S;
[0075].圖3-2示出了本發(fā)明的實(shí)施，其具有兩個(gè)獨(dú)立的發(fā)生器P和S以及第二諧波生成SH；
[0076].圖3-3示出了本發(fā)明的實(shí)施例，其中發(fā)生器S從發(fā)生器P產(chǎn)生；
[0077].圖3-4示出了本發(fā)明的實(shí)施例，其中發(fā)生器P從發(fā)生器S產(chǎn)生；
[0078].圖3-5不出了本發(fā)明的實(shí)施例，其中發(fā)生器S和P由光學(xué)、電子或機(jī)械屬性的機(jī)構(gòu)M同步；
[0079].圖3-6示出了本發(fā)明的實(shí)施例，其中發(fā)生器S從發(fā)生器P產(chǎn)生，該實(shí)施例在S和R之間以及在F2內(nèi)包含時(shí)延和相位控制設(shè)備(DCDP)，以優(yōu)化設(shè)備A和NL中的非線性效應(yīng)；
[0080].圖3-7示出了本發(fā)明的實(shí)施例，其中發(fā)生器S從發(fā)生器P產(chǎn)生，該實(shí)施例包含時(shí)延和相位控制設(shè)備(D⑶P)并且包含第二諧波生成設(shè)備(SH)。
[0081]當(dāng)然，本發(fā)明不局限于上文描述的例子。
【主權(quán)項(xiàng)】
1.一種用于使用參數(shù)放大原理來生成短光脈沖的系統(tǒng)，所述短光脈沖具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷炔⑶易V的中心位于波長λ，其特征在于包括: -第一光脈沖發(fā)生器(Bl、s)，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于λ的脈沖， -第二光脈沖發(fā)生器(Β2、Ρ)，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于2*λ/3的脈沖， -重組設(shè)備(R)，用于將來自第一發(fā)生器和第二發(fā)生器的脈沖共線地重組， -參數(shù)放大設(shè)備(A)，接收所述重組設(shè)備(R)的輸出作為輸入， -濾波器(F2)，從參數(shù)放大設(shè)備(A)的輸出中提取中心位于基本等于2*λ的波長的頻帶， -第二諧波發(fā)生器(NL)，接收前面的所述濾波器(F2)的輸出作為輸入， -中心位于基本等于λ的波長的另一濾波器(F3)，從由所述第二諧波發(fā)生器(NL)產(chǎn)生的脈沖中提取第二諧波波長。2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的系統(tǒng)，其特征在于，第一光脈沖發(fā)生器(P)和第二光脈沖發(fā)生器(S)是兩個(gè)不同的源，所述系統(tǒng)還包括用于使所述源同步的裝置。3.根據(jù)權(quán)利要求1或2所述的系統(tǒng)，其特征在于，第一光脈沖發(fā)生器(Ρ、Β1)使用通過摻雜有鉺離子的材料進(jìn)行放大的放大裝置。4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的系統(tǒng)，其特征在于，第一脈沖發(fā)生器(P)包括非線性裝置(SC、Fl)，用于使用由第二脈沖發(fā)生器(S)提供的波長基本等于2*λ/3的脈沖，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于λ的脈沖。5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的系統(tǒng)，其特征在于，第二脈沖發(fā)生器(S、B1)包括非線性裝置，用于使用由第一脈沖發(fā)生器(P)提供的波長基本等于λ的脈沖，發(fā)出持續(xù)時(shí)間小于10皮秒、波長基本等于2*λ/3的脈沖。6.根據(jù)權(quán)利要求1至5之一所述的系統(tǒng)，其特征在于，還包括: -設(shè)置在重組設(shè)備(R)之前的附加的時(shí)延和相位控制設(shè)備(DCDP)，以便優(yōu)化參數(shù)放大設(shè)備(A)中的非線性效應(yīng);以及優(yōu)選地， -設(shè)置在參數(shù)放大設(shè)備(A)的輸出處的濾波器(F2)內(nèi)的附加的時(shí)延和相位控制設(shè)備，以便優(yōu)化第二諧波發(fā)生器(NL)中的非線性效應(yīng)。7.—種用于生成短光脈沖的系統(tǒng)，所述短光脈沖具有極高時(shí)域?qū)Ρ榷炔⑶易V的中心在波長λ/2處，其特征在于該系統(tǒng)使用根據(jù)權(quán)利要求1至6之一所述的系統(tǒng)以及另一第二諧波發(fā)生器(NL2、SH)。8.根據(jù)權(quán)利要求7所述的系統(tǒng)，其特征在于，該系統(tǒng)包括用于生成與通過使用摻雜鈦的藍(lán)寶石材料進(jìn)行的放大兼容的波長λ/2的裝置。
【文檔編號(hào)】G02F1/37GK105917273SQ201480065250
【公開日】2016年8月31日
【申請(qǐng)日】2014年11月28日
【發(fā)明人】N·福蓋特
【申請(qǐng)人】法斯特萊特公司