專利名稱：生產(chǎn)介質(zhì)多層反射涂層的方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種生產(chǎn)介質(zhì)多層鏡面涂層的方法。
介質(zhì)多層鏡面涂層，即由多個(gè)介質(zhì)層組成的鏡面涂層已使用了較長(zhǎng)時(shí)間，主要用于有關(guān)光學(xué)窗口對(duì)光譜進(jìn)行選擇性傳輸?shù)姆瓷浠蛲干湟约坝糜谄渌鈱W(xué)部件及器件的選擇性反射或透射。此外，已知的還有在燈泡上加一種鏡面涂層。這類反射涂層的目的都是對(duì)輻射的某些部分的波長(zhǎng)進(jìn)行反射而對(duì)其他波長(zhǎng)則任其透射。
在傳統(tǒng)的方法中，這種多層涂層是通過一層層地加上介質(zhì)層而形成的，這種一層層介質(zhì)涂層通常由兩種不同的介質(zhì)材料組成，并且如果可能的話，它們具有不通的折射率。通常，這些涂層是通過真空蒸發(fā)或通過溶液的淀積加上去的。這種鏡面涂層是例如由一種由兩種不同材料組成的雙涂層一次次分成幾次加上去以形成周期性序列的不同涂層。
不同涂層的厚度必須保持在最低的容差范圍內(nèi)以達(dá)到所要求的鏡面質(zhì)量以及光譜反射及透射特性的目的。通常，光學(xué)層的厚度是指幾何形狀層的厚度，它乘上該層的介質(zhì)材料的折射率。各雙層光學(xué)涂層的厚度可以彼此以預(yù)定的方式加以變化。
這種介質(zhì)多層鏡面涂層的傳統(tǒng)生產(chǎn)方法是很復(fù)雜的。例如，要用造價(jià)很高的高真空蒸發(fā)裝置。在這種傳統(tǒng)方法中，各涂層必須一層層地依次加上去。此外，鏡面涂層的傳統(tǒng)工藝只能用于批量生產(chǎn)的范圍內(nèi)。在封閉式高真空蒸發(fā)技術(shù)的情況下，在流水作業(yè)線生產(chǎn)范圍內(nèi)進(jìn)行大規(guī)模生產(chǎn)這種涂層是不可能的。此外，通過一層一層形成的涂層的鏡面的質(zhì)量是有限的。在傳統(tǒng)的生產(chǎn)方式下，以工業(yè)規(guī)模在曲面上加涂層最多只能加70個(gè)介質(zhì)層或35介質(zhì)雙層。在這種傳統(tǒng)方法中，可以獲得的寬帶多層鏡面涂層的反射系數(shù)只有0.7。在傳統(tǒng)的生產(chǎn)方式下，在圓筒形物體上擴(kuò)大介質(zhì)多層鏡面涂層在技術(shù)上是不可能的，用蒸發(fā)涂層方法，傳統(tǒng)工藝只能在平面上或略微彎曲的表面上(例如在透鏡表面上)加介質(zhì)多層鏡面涂層。
概括說來，用傳統(tǒng)的已有技術(shù)，多層鏡面涂層的反射系數(shù)最多只能達(dá)到0.7。
因此，本發(fā)明的目的是提供一種生產(chǎn)介質(zhì)多層鏡面涂層的方法，此方法可以通過簡(jiǎn)單的方式制造出反射系數(shù)得以提高的多層鏡面涂層。
根據(jù)本發(fā)明，上述目的是通過具有權(quán)利要求1中所述生產(chǎn)介質(zhì)多層鏡面涂層的特征性步驟的方法來實(shí)現(xiàn)的。在此方法中，先生產(chǎn)至少兩個(gè)介質(zhì)層，每一層具有一預(yù)定初始厚度，然后，將各雙層依次一層層安排上去以形成一疊層堆。最后，該介質(zhì)疊層堆的厚度，也就是各層的厚度，通過使疊層堆變形而降低厚度，但仍維持各層彼此之間的厚度比。
根據(jù)本發(fā)明的方法，人們可以了解到除了已有的傳統(tǒng)生產(chǎn)介質(zhì)多層鏡面涂層的方法，即傳統(tǒng)的一層層汽相淀積涂層或溶液沉積涂層以外，還可以有本發(fā)明的另一種介質(zhì)多層鏡面涂層的形成方法，在本發(fā)明的方法中，最終所需要的涂層數(shù)先一層安排在一層上面以形成一層狀疊層。在形成疊層時(shí)，重要的是，各層彼此之間的厚度比要選擇得很正確，各初始層的厚度可以遠(yuǎn)遠(yuǎn)厚于鏡面涂層最終的厚度。這種操作可以大大簡(jiǎn)化，用不著去一層一層地形成各涂層。在此后的步驟中，層狀疊層的厚度，也就是疊層中各層的厚度可以通過變形大大降低，但各層之間的厚度比保持不變。換句話說，層狀疊層是“宏觀地”預(yù)先決定的，在生產(chǎn)過程結(jié)束后，也就處于“微觀地”預(yù)定的厚度比例的狀態(tài)。
在本發(fā)明的生產(chǎn)方法中，技術(shù)上最大層數(shù)為70層或35雙層的限制就不復(fù)存在。因此，有可能做到預(yù)定的波長(zhǎng)間隔進(jìn)行反射，各單層或雙層可以反射的波長(zhǎng)數(shù)大大地多于傳統(tǒng)技術(shù)可以反射的波長(zhǎng)數(shù)。就從而論，根據(jù)本發(fā)明使用400層雙層是完全可以實(shí)現(xiàn)的。從而比迄今為止可能實(shí)現(xiàn)的反射系數(shù)0.7要高。
因此，本發(fā)明提供的生產(chǎn)介質(zhì)多層鏡面涂層的方法可以用簡(jiǎn)單的操作方法生產(chǎn)具有高的或增加的反射系數(shù)的多層鏡面涂層。
在生產(chǎn)或形成介質(zhì)層的范圍內(nèi)，各層的初始厚度是預(yù)先決定的。在這方面，至少兩層的初始厚度可以是不同的。當(dāng)層數(shù)多于兩層時(shí)，所有各層的厚度都可以不同，或者，甚至幾組涂層的厚度可以有相同的厚度?？梢杂萌魏蔚暮穸冉M合以使厚度適于需要反射的輻射的波長(zhǎng)。
在一種特別簡(jiǎn)單的方式中，可以使至少一層是用玻璃或塑料形成的。在這方面，也可以形成玻璃及塑料的組合或者甚至分別是玻璃及塑料的均勻?qū)訝畀B層。
為了有效地反射所需的輻射，至少兩層可以具有不同的折射率。然后，也可以使所有各層都具有不同的折射率。
此外，可以從兩層形成一雙層。在另一種形式中，可以堆疊至少這種(兩個(gè))雙層，各雙層的光學(xué)層厚度可以不同。
具體地說，一層在一層之上的各層的安排可以是層的堆疊?；蛘撸部梢孕纬蓪佣逊e。在此情況下，先把兩層一層堆在一層上面，然后堆積成一個(gè)。這樣，就可以獲得一層和另一層的規(guī)則的序列。
為了獲得鏡面涂層的高度機(jī)械穩(wěn)定性，可以在變形之前將堆疊的層安排在兩基層之間，基層的層厚決定了層狀疊層和基層所組成的變形復(fù)合材料的以后的厚度，這樣就得到了“三明治”式的材料。使用厚的基層-這種厚基層在生產(chǎn)過程的后期也是被變形的-可以在變形過程之后保證各單層的必要的容差，因?yàn)樽冃芜^程在變形之后可以達(dá)到的層的厚度容差是和復(fù)合材料的厚度相有關(guān)或關(guān)聯(lián)的。
為了使基層的處理比較簡(jiǎn)單，至少一層基層可以由多個(gè)單層形成。這些單層可以安排在前面的一層之上，最好是在部分變形之后一步一步融化在其上。
在一種簡(jiǎn)單的方式中，所述基層或各單層可以由玻璃制成。在此情況下，也可以用具有基玻璃塊的形式的基層。
為了對(duì)各層進(jìn)行可靠的光學(xué)連接，可以在一層安排在一層之上后通過將它們?nèi)刍霓k法連結(jié)在一起。為了避免在各層之間產(chǎn)生氣泡，熔化可以在真空的情況下進(jìn)行。然而，接合溫度應(yīng)該達(dá)到并且只維持一個(gè)短暫的時(shí)間，這樣就可以避免一不同層的組分?jǐn)U散入或?qū)α鬟w移進(jìn)入相鄰的不同層之中，從而模糊了不同層的折射率的差異。
關(guān)于疊層堆以及如果需要時(shí)基層的變形，可以使用種種不同的方法。在另一方面，一種變形方法是加壓，另一種方法可以是滾軋。其中也是加上了一種壓力。在另外一種方法中，可以通過對(duì)疊層堆進(jìn)行拉制來進(jìn)行變形。所有以上這些方法都可以把層厚減小到必要的程度，同時(shí)，仍可以保持各層之間的厚度的比例。
用加熱的方法可以使變形更簡(jiǎn)單易行。但是此時(shí)必須注意觀察加熱的溫度不能太多地超過所用層材料的機(jī)械屈服或軟化點(diǎn)以避免不希望有的材料的擴(kuò)散或遷移進(jìn)入不同層的材料之中與不同層的材料混合或進(jìn)行滲透，從而使變形超過了必須保持的幾何形狀范圍。
為了全面地防止任何擴(kuò)散或?qū)α鬟^程的發(fā)生，變形可以在不施加額外熱量的情況下進(jìn)行。
至于涂層的經(jīng)濟(jì)效益使用領(lǐng)域，可以從變形的層疊層形成管子或曲面玻璃片。管子可以用作燈泡的原材料，曲面玻璃片可以用于汽車制造業(yè)。
在存在基層的情況下，當(dāng)層狀疊層或介質(zhì)多層非常接近復(fù)合材料的表面之一的下面時(shí)，亦即非常接近管子的內(nèi)表面或曲面玻璃的內(nèi)表面時(shí)，具有基層是有利的。此時(shí)，就可以達(dá)到在內(nèi)部產(chǎn)生的例如紅外輻射的高反射度，在由基層及層狀疊層組成的復(fù)合材料中，紅外輻射的剩余吸收可以到達(dá)最小。
另一方面，多層鏡面涂層可以在多層鏡面的范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)。在此情況下，層狀疊層是可以自我支持的，用不著任何基層。
另一種辦法，多層鏡面涂層可以在多層鏡面涂層的范圍內(nèi)形成在一基體之上。在這種情況下，層狀疊層安排在一基本上作為支承基體的基體或一單基層之上。
第三種辦法，即將層狀疊層安排在兩基層之間的方法，這上面已經(jīng)敘述過。在這種情況下，在層狀疊層的兩側(cè)提供了一基層結(jié)構(gòu)。
使用本發(fā)明的方法，通過均勻的變形可以形成圓筒形的管子或曲面的窗格玻璃片而不會(huì)影響鏡面特性或介質(zhì)層之間的厚度比。這樣，就可以形成例如用于圓筒形燈體或燈泡的介質(zhì)多層外套。它還可以作為一個(gè)生產(chǎn)步驟把燈的鏡面涂層從燈生產(chǎn)過程中分開來。此外，還可以生產(chǎn)平的窗格玻璃片，汽車上用的玻璃片，汽車頭燈玻璃片或燈泡。這一切都是以材料固有的方式帶來了所需的鏡面涂層的特性而用不著用另外的生產(chǎn)步驟來對(duì)這些產(chǎn)品進(jìn)行鏡面涂層加工。鏡面涂層的特性由預(yù)先安排好的任何所需的厚度的層和任何所需的周期序列決定的。
對(duì)介質(zhì)多層玻璃材料的玻璃技術(shù)的使用進(jìn)行了大量的試驗(yàn)之后，最后，介質(zhì)多層材料的生產(chǎn)工藝分成三個(gè)生產(chǎn)步驟。在第一個(gè)生產(chǎn)步驟中，生產(chǎn)出一多層玻璃疊層。在第二生產(chǎn)過程中，該疊層被輥平或輥壓成平的疊層，在第三步驟中，從平玻璃材料生產(chǎn)出燈管或生產(chǎn)出燈泡。
在現(xiàn)代的燈技術(shù)中，當(dāng)燈泡能將由燈絲或輝光燈絲發(fā)射的大部分熱輻射再反射回到燈泡或輝光燈絲上時(shí)將是十分有利的，因?yàn)檫@樣一來就可以給能反射的燈泡的燈絲或輝光燈絲少提供一些電能而同樣可以達(dá)到傳統(tǒng)的沒有反射的燈泡的燈絲或輝光燈絲所需要的溫度。從燈泡內(nèi)側(cè)能反射的熱輻射越多，電能與燈絲或輝光燈絲的輻射及透射可見光之間的轉(zhuǎn)換效率就越好。因此，在制造近代的燈時(shí)，對(duì)熱輻射要求有大的反射系數(shù)，也就是說要求對(duì)某些波長(zhǎng)范圍的輻射有高的反射系數(shù)。按照本發(fā)明生產(chǎn)的多層鏡面涂層可以在所需的波長(zhǎng)范圍(間隔)內(nèi)實(shí)現(xiàn)很高的反射系數(shù)。
為此目的，制備按所需的光學(xué)反射或透射特性多層玻璃疊層，其光譜透射范圍例如應(yīng)該在λ0及λ1之間。光譜反射范圍例如應(yīng)該在Y1和Y2之間。為了在波長(zhǎng)λ1和λ2之間獲得高反射系數(shù)的寬帶反射，各層厚的d1在層的厚度范圍d1＝Kλ1/(4n11)及d2＝Kλ2/(4n21)之間連續(xù)或逐級(jí)增加，此時(shí)，使用中的兩種不同類型玻璃的折射率為ni。在這種情況下，適用λ/4波長(zhǎng)光程條件，其中k是在整個(gè)輥壓過程中玻璃疊層厚度的膨脹系數(shù)。
然而，對(duì)于層厚度范圍d2，也就是反射帶寬范圍，臨界條件是d2＜k3λ0/(4n01)，因?yàn)榉駝t要最大地透射過的波長(zhǎng)Y0范圍可能成了被最大地反射的波長(zhǎng)。當(dāng)短波透射范圍λ0＝0.4微米，折射率平均n0＝1.59時(shí)，平均折射率n2＝1.53的長(zhǎng)波反射范圍是λ2＝3λ0n2/n0＝1.15微米。
然而，這只適用于部分垂直入射在鏡面層的輻射，對(duì)于以不同入射角度入射在鏡面層上的輻射部分，短波反射范圍向更短的波長(zhǎng)移動(dòng)，長(zhǎng)波反射范圍則向更長(zhǎng)的波長(zhǎng)移動(dòng)。由于這個(gè)原因，當(dāng)需要的透射范圍是從400nm到700nm時(shí)，就可以在從約700nm到2μ的反射范圍內(nèi)達(dá)到高反射性能。
這里提供的生產(chǎn)方法可以適用很大數(shù)目的介質(zhì)層。層數(shù)可以高于50層，而一般可達(dá)到幾百介質(zhì)層。結(jié)果就可以使用折射率差別小的低折射玻璃類型的玻璃。因?yàn)檩^大數(shù)目的介質(zhì)雙層補(bǔ)償了折射率小的差別，從而可以獲得高折射系數(shù)R2N+2＝(1-n1/n22N)2/(1+n1/n22N)2。例如，對(duì)10級(jí)疊層的400雙層，對(duì)于兩個(gè)平均相對(duì)于折射率為1的空氣折射率在光譜反射范圍為1.5的冕牌玻璃和1.6的重冕牌玻璃，就可以估計(jì)出最大反射系數(shù)可以達(dá)到0.98。
為了把多層玻璃堆融合在一起，用一真空熔融工藝以防止在諸玻璃層之間形成氣泡。融合溫度達(dá)到后只應(yīng)該維持一個(gè)短暫時(shí)間以抑制不同玻璃組成成分?jǐn)U散或?qū)α魅豚徑牟煌Ａ又腥ィ瑥亩：瞬煌Ａ拥恼凵渎实牟顒e。
形成反射特性的多層玻璃疊層被一起置在兩基底玻璃塊之間，其層厚決定了輥平的平玻璃材料或燈管材料以后的厚度。這樣就形成了一個(gè)“三明治”式的材料。后來被輥平的厚層的使用確保了在輥壓后必要的光學(xué)單層厚度的容差，因?yàn)檩亯哼^程可達(dá)到的層厚的容差是與輥壓后平玻璃的總厚度相關(guān)的。
光學(xué)λ/4層的容差是Δdi＝Δdk。平玻璃生產(chǎn)的可達(dá)到的容差Δd對(duì)例如顯微鏡蓋的玻璃在絕對(duì)光譜項(xiàng)上高達(dá)3/100mm。就具有400介質(zhì)雙層平均兩倍于顯微鏡玻璃蓋厚度的“三明治”式塊而言，亦即在輥壓前為3/10mm雙層厚度，所要求的雙層厚度平均兩倍于λ/4厚度2di＝0.33微米，波長(zhǎng)為1微米，輥壓后相應(yīng)平均玻璃指數(shù)為1.5以及在輥壓后所要求的平玻璃厚度為1mm時(shí)，該400介質(zhì)雙層的“三明治”式塊需要保持的容差是約每光學(xué)層30nm左右。
多層堆安排在一基玻璃蓋和底之間。一方面，用基玻璃蓋和基玻璃底的目的是決定以后的平玻璃厚度，另一方面，是為了防止在輥壓過程中表面層的變形以使其間的介質(zhì)多層區(qū)域不受輥壓過程中的邊緣畸變的影響。整個(gè)“三明治”式塊具有層厚D＝d/k，式中k是膨脹系數(shù)，而d是輥壓加工后所要求的平玻璃厚度。
作為一個(gè)例子，具有400介質(zhì)雙層的需要在輥壓后輥平成1mm的“三明治”式塊的輥壓前和關(guān)輥壓后的尺寸，如下表所示
為了仍然可以在輥壓過程中可以對(duì)表中所示的90cm“三明治”式塊的初始厚度加工，可以用具有同樣總厚度的多個(gè)玻璃片代替基玻璃塊，然后在各自分別部分輥壓后一步步地與“三明治”融合在一起。
用以生產(chǎn)燈的鏡面玻璃的其后的加工可以用現(xiàn)有的玻璃生產(chǎn)技術(shù)來進(jìn)行。在生產(chǎn)過程最后結(jié)束時(shí)，所形成的輥壓過的玻璃可以輥壓制造成玻璃管以生產(chǎn)照明燈。在這方面，非常靠近平玻璃的表面之一的下面的介質(zhì)多層可能向玻璃管的內(nèi)表面延伸，從而大大降低以后燈泡的紅外輻射的剩余吸收。
在已有技術(shù)的鏡面涂層是蒸汽淀積在燈泡外表面的情況下，輻射在紅外輻射到達(dá)鏡面涂層被反射之前最先要從內(nèi)部基體材料穿過的。在這種情況下，由基體材料的剩余吸收作用，在具有光譜鏡面涂層的白熾燈的能量的平衡中產(chǎn)生了較大的耗散損失。
在燈的生產(chǎn)中，鏡面玻璃管的其后加工是不太關(guān)鍵的。具體地說，在燈生產(chǎn)過程中的熔融和密封最多只會(huì)導(dǎo)致不同玻璃層的加壓和膨脹，其結(jié)果是，短波反射范圍移向更短的波長(zhǎng)，但不會(huì)增加輻射的透射損失。
與用分別的真空蒸發(fā)淀積鏡面涂層的傳統(tǒng)的燈材料相比，有可能增加的開支，在使用本發(fā)明的制造方法時(shí)反而變得經(jīng)濟(jì)了。因?yàn)槭s了個(gè)別地進(jìn)行鏡面涂層的費(fèi)用以及因?yàn)閺纳a(chǎn)角度看燈的結(jié)構(gòu)成形，更有利更優(yōu)化了。本發(fā)明的鏡面玻璃的進(jìn)一步的應(yīng)用領(lǐng)域包括建筑物和汽車上用的玻璃制品。同樣，在這些產(chǎn)品中，也要求具有光譜反射和透射特性以例如屏蔽熱的輻射。
本發(fā)明的所有優(yōu)點(diǎn)使得從成形角度看，能夠使在此以前未能實(shí)現(xiàn)的接著多層鏡面或鏡面涂層的生產(chǎn)成為可能。
至于本發(fā)明的進(jìn)一步的優(yōu)點(diǎn)，改進(jìn)及發(fā)展請(qǐng)參閱下面的權(quán)利要求書供參考。
最后，必須強(qiáng)調(diào)的是，以上所述只是任意選擇的例子，例如其中所說的400雙層只是為了解釋，說明本發(fā)明而所舉的例子，但是本發(fā)明并不限于所舉的例子的范圍。
權(quán)利要求
1.一種生產(chǎn)介質(zhì)多層鏡面涂層的方法，該方法包括下列步驟形成至少兩層預(yù)定初始厚度的介質(zhì)層；將所述層依次一層安排在另一層之上以形成一多層疊層；在維持厚度比或各層彼此之間的厚度比的同時(shí)通過使層狀疊層變形而減小層狀疊層的厚度從而減小各層的厚度。
2.如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，所述至少兩層的初始厚度是不同的。
3.如權(quán)利要求1或2所述的方法，其特征在于，至少一層是由玻璃形成的。
4.如權(quán)利要求1至3中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，至少一層是由塑料形成的。
5.如權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，所述至少兩層具有不同的折射率。
6.如權(quán)利要求1至5中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，由兩層形成一雙層。
7.如權(quán)利要求6所述的方法，其特征在于，至少兩個(gè)雙層堆疊在一起。
8.如權(quán)利要求7所述的方法，其特征在于，各雙層之間的光學(xué)層厚度是不同的。
9.如權(quán)利要求1至8中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，所述安排過程包括層的堆疊和/或堆積。
10.如權(quán)利要求1至9中任一項(xiàng)所述的方法其特征在于，在變形之前，層狀疊層安排在兩基層之間。
11.如權(quán)利要求10所述的方法，其特征在于，至少一個(gè)基層是由多個(gè)單層形成的。
12.如權(quán)利要求11所述的方法，其特征在于，各單層安排在前面一層之上，最好是每次一步步地在部分變形之后融合在其上。
13.如權(quán)利要求10至12中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，所述各基層或各單層是由玻璃形成的。
14.如權(quán)利要求1至13中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，所述各層在一層安排在一層上之后用熔化方法連結(jié)在一起。
15.如權(quán)利要求14所述的方法，其特征在于，熔化是在真空情況下進(jìn)行的。
16.如權(quán)利要求1至15中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，通過一加壓操作而產(chǎn)生變形。
17.如權(quán)利要求1至16中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，變形是通過輥壓操作形成的。
18.如權(quán)利要求1至17中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，變形是通過一拉制操作形成的。
19.如權(quán)利要求1至18中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，變形是通過加熱作用形成的。
20.如權(quán)利要求1至18中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，形成變形時(shí)用不著另行供熱。
21.如權(quán)利要求1至20中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，從變形的各層的疊層可形成管子或曲面窗格玻璃。
22.如權(quán)利要求21所述的方法，其特征在于，層狀疊層是安排在管子或曲面窗格玻璃的內(nèi)表面附近。
23.如權(quán)利要求1至22中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，多層鏡面涂層是在一多層鏡面范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)的。
24.如權(quán)利要求1至22中任一項(xiàng)所述的方法，其特征在于，多層鏡面層是通過一多層鏡面涂層在一基體上的范圍內(nèi)實(shí)現(xiàn)的。
全文摘要
本發(fā)明涉及一種介質(zhì)多層鏡面涂層的制造方法,其特征在于通過以下步驟增加反射系數(shù):開始時(shí)先形成至少兩層具有預(yù)定初始厚度的介質(zhì)層,然后將一層置于另一層上以形成一層狀疊層,最后,通過變形而降低層狀堆疊的厚度,也就是各單層的堆疊的厚度,在變形的同時(shí)各層的厚度比或各層之間的厚度比彼此仍保持不變。
文檔編號(hào)B29C51/14GK1423752SQ00813500
公開日2003年6月11日 申請(qǐng)日期2000年3月24日 優(yōu)先權(quán)日1999年9月29日
發(fā)明者J·阿諾爾德 申請(qǐng)人:Ip2H股份公司