單序體的制作方法
【技術(shù)領(lǐng)域】 [0001] 本發(fā)明涉及材料技術(shù)、物理技術(shù)、化學(xué)技術(shù)、超微材料技術(shù)、微電子技 術(shù)等自然科學(xué)技術(shù)。單序體作為一種人工制造的新材料，將在各個領(lǐng)域中發(fā)揮重大作用。
【背景技術(shù)】 [0002] 經(jīng)過人為加工（包括開采和運輸），具有特定的組成、結(jié)構(gòu)和性能，適 合于一定用途的物質(zhì)，稱為材料。
[0003] 材料內(nèi)部的超微顆粒做有規(guī)律的排列所構(gòu)成的固體，稱為單晶體。物體內(nèi)超微顆 粒做無規(guī)則的排列所構(gòu)成的固體，稱為非晶體。由許多雜亂無章地排列著的小晶體組成的 物體，稱為多晶體。單晶體有一定的幾何形狀和固定的熔點，表現(xiàn)出各向異性。非晶體沒有 固定幾何形狀和熔點，表現(xiàn)各向同性。多晶體和單晶體統(tǒng)稱為晶體。
[0004] 非晶體、晶體或者納米晶體的理論基礎(chǔ)都是量子力學(xué)。但量子力學(xué)的原理、假設(shè)、 定則、波動方程，都依賴于客觀不存在的并且沒有物理意義的波函數(shù)。關(guān)于量子力學(xué)的物理 解釋等問題，科學(xué)泰斗玻爾（N. Bohr)和愛因斯坦（A. Einstein)爭論了一輩子，還沒有結(jié) 果。量子力學(xué)中電子或光子的波-粒二像性矛盾沒有獲得解決。波函數(shù)坍塌、"薛定格貓" 和"愛因斯坦-波多爾斯基-羅森"佯謬、"量子糾纏"等問題還困擾著物理學(xué)界。

【發(fā)明內(nèi)容】
[0005] 本發(fā)明任務(wù)是揭示單序體的結(jié)構(gòu)特點；提出單序體的制備技術(shù)。單序 體中電子的傳輸不同于普通的材料。由于單序體中漂動效應(yīng)、表面積效應(yīng)、隧道效應(yīng)和小尺 寸效應(yīng)。單序體中傳輸?shù)碾娮用芏?，比普通的材料更大，能耗更小。單序體作為單晶體的替 代物，將在各行各業(yè)中發(fā)揮重大的作用，獲得極大的經(jīng)濟效益。
[0006] 我們創(chuàng)立的"漂動力學(xué)"理論，是替代"量子力學(xué)"的關(guān)于物質(zhì)結(jié)構(gòu)的一種新理論； 也是本發(fā)明"單序體"的基礎(chǔ)理論。漂動力學(xué)闡明漂動和自然漂動的物理意義；提出粒子和 漂動的三個定律。普朗克的量子、德布羅意關(guān)系式、波恩詮釋、海森伯不確定關(guān)系、薛定格方 程、狄拉克方程、克萊因-戈登方程等，分別是漂動力學(xué)中推論或方程的特例。"漂動力學(xué)" 的理論如下：
[0007] 引言：
[0008] 漂動力學(xué)中粒子和漂動的三個定律，能夠推導(dǎo)出量子力學(xué)中各個假設(shè)和方程。第 一定律闡明粒子的自然漂動；否定電子既是粒子又是波動的"波爾互補性原理"。第二定律 闡述粒子的本征值的概率；否定電子運動是確定性的"愛因斯坦隱變量理論"。第三定律推 導(dǎo)系統(tǒng)中粒子漂函數(shù)的方程。漂動力學(xué)中三個定律能夠推導(dǎo)出宏觀力學(xué)規(guī)律和光速定理。
[0009] 2.確定物理條件下粒子出現(xiàn)某時空點是隨機事件。粒子的全部分布場強度的變化 形成自然漂動。
[0010] 2. 1定義：具有粒子性的物質(zhì)形態(tài)，稱為粒子（例如原子、電子、光子、中微子、分 子、微粒）。
[0011] 定義：不失一般性，令時間t = 0時粒子的位置為原點、運動方向為Z-軸的笛卡爾 直角坐標系，稱為粒子標簽坐標系。把起點固定于該坐標系原點的某個位置矢量 r的終點 作為復(fù)數(shù)零點并且實軸與X-軸平行、虛軸與Y-軸平行的它們的單位長度都相同的復(fù)平面， 稱為這個粒子在該位置r的疊平面。
[0012] 定義：粒子在每個位置r的疊平面中，起點固定于復(fù)數(shù)零點、長度是物理常量 (ε)、輻角是時空（r，t)的函數(shù)（1?·ι·-〇η+Φ)的旋轉(zhuǎn)矢量，稱為這個粒子在該時空（r，t) 的叢量Ξ (r，t)。某粒子的全部叢量的變化波形，稱為這個粒子的漂動Ξ (r，t)。 Ξ (r, t) = ε [cos (k · r- ω t+Φ) +isin (k · r- ω t+Φ) ] = ε exp [i (k · r - ω t+Φ)] (1) 其中漂數(shù)（k)是231單位長度內(nèi)含有"完整漂動"的數(shù)目；角頻率（ω)是該粒子的任 意一個叢量繞復(fù)數(shù)零點旋轉(zhuǎn)的角速度；初福角Φ是r = 0和t = 0時的福角。常量（ε ) 稱為振幅。
[0013] 2. 2定義：粒子在時間t出現(xiàn)位置r附近的單位體積內(nèi)的概率，稱為粒子在時空的 分布率P(r，t)。
[0014] 我們通過隨機試驗，能夠測量出某個粒子在各個時空點的分布率（0 < P(r， t) 〇 〇
[0015] 定義：某個粒子的全部分布率占據(jù)的有限的時空，稱為這個粒子的分布場（Ω)。
[0016] 2. 3定義：粒子在每個位置r的疊平面中，起點固定在復(fù)數(shù)零點并且長度是該粒子 在時空（r，t)的分布率的算術(shù)平方根|P1/2(r，t) I的矢量，稱為粒子在該時空（r，t)的分布 場強度R(r，t)。它的輻角是從疊平面的實軸正方向逆時針轉(zhuǎn)到R(r，t)的正方向所形成的 角度。
[0017] 2. 4定義：粒子的各個分布場強度R(r，t)都是該粒子的叢量Φ (r，t)所形成的漂 動，稱為粒子的自然漂動。其中叢量的長度，稱為自然漂動的標準振幅η。 又從⑴得自然漂動： Φ (r, t) = R(r, t) = η [cos(k · r-ω t+Φ)+isin (k · r-ω?+Φ)] (2)
[0018] 定義：物理量或函數(shù)ξ (r，t)的模量為： t =Ι[]·Ω Ξ* (r，t) Ξ (r，t) cl τ ]1/2丨 (3)
[0019] 粒子在它的分布場（Ω)中出現(xiàn)的概率總和為1。從（1)、（2)和（3)式得： / ω ψ* (r, t) ψ (r, t) ?τ = /ω| R |2〇1τ = / ωΡ (γ? t) dx = 二（1/t )2_Γω Ξ* (r，t) Ξ (r，t) ck = 1 二 =I ω (ε/t ) exp[-i (k-r-ω?+Φ)] (ε/t ) exp[i (k r-ω?+Φ) ]dx (4)
[0020] 從⑵和⑷式得： ψ (r, t) = (ε/t ) exp[i (k-r-ω?+Φ)]= Ξ (r, t) /t (5)
[0021] 漂動定理：每個漂動的振幅除以它的模量是其相應(yīng)自然漂動的標準振幅。 即 η, = ε /1 (6)
[0022] 2· 5定義：對某個特定漂動Ξ (r，t)的運算等于一個可能力學(xué)量值.W:乘以該漂動 的算法符號，稱為物理算符；簡稱算符你。 艮P : WS (r，t) = W Ξ (r，t) (7) 其中可能值.W，稱為力學(xué)量W或算符的本征值或本征。漂動Ξ (r，t)，稱為具有本征 W的漂動。
[0023] 系統(tǒng)中某個力學(xué)量的全部本征值的集合，稱為力學(xué)量的譜。一個本征值可以有若 干個漂動。
[0024] 把（7)式的兩邊除以漂動的模量t，得自然漂動的方程： ννψ (r, t) =W ψ (r, t) (8)
[0025] 以下沒有注明時，J(可為 <-)彡m或η或k。它們都為自然數(shù)。Σ為m或η或k 的求和符號。
[0026] 2.6定義：如果]^己％你曰,11扣=1]^(你三 11)*三111咖。則算符你稱為自共 軛算符。
[0027] 設(shè)算符的兩個漂動為： Bm(r，t) = Kmitm(r，t)和 Ξη(ι·，t) = ΚηΦη(;τ，t) (9)
[0028] 從（5)式得：Φ，Φ n分別為Ξ，Ξ n的自然漂動；KjPK1^別為它們模量。從 (7)式得：Ξ*η WHm = (W* Ξη) * Ξγπ = WnHn* Ξιη= Ξηι= (Wnn) * Ξηι Λ/Ω Ξ^ννΞη,?τ =_?Ω (\^Ξη) *Ξπι?τ (自共軛） (10)
[0029] 從（7)式： \V Σ ΚηΞη=Σ \νΚηΞη=ΣΨηΚηΞη=Σ KnWnHn=Z \^ΚηΞη (線性） (11)
[0030] 推論1 :任意一個物理算符都是自共軛算符和線性算符。
[0031] 2. 7定義：如果兩個漂動滿足：J" Ω S*m(r，t) Ξη0-，t)d τ = 〇(m乒η);稱它們互 相正交。
[0032] 由（7)式得：\VHm= WmHm (12)
[0033] (12)式兩邊左乘以Ξ * η并積分： Iq Ξ*η WEm ClT = Wm ；Ω Ξ *η Ξ m clt (13)
[0034] 從（10)式： /Ω Ξ*ηννΞηι?τ =Iq (WHn) * Ξηι?τ = WnJs Ξ*ηΞm dx (14)
[0035] 由（13)式和（14)式：[Wm-WJ h Ξ*η (r，t) Ξηι (r，t) dT =0
[0036] 又從⑷和（9)得： fa Ξ*η (r, t) (r, t) dx = {KmKn 〇 (m=n)(m+n) (15)
[0037] 兩邊除以（Kni · Kn)，得： ΧωΨ*π (r, t) ψηι (r, t) ?τ = (1O (m=n) (m+n) (16)
[0038] 推論2 :系統(tǒng)中不同本征值的漂動是正交的。
[0039] 3.粒子和漂動的三個定律揭示粒子隨機運動的本質(zhì)。系統(tǒng)中不同本征值的粒子， 可以隨機出現(xiàn)。
[0040] 3. 1定義：粒子的自旋（包括零自旋）矢量在其方向上投影，稱為該粒子的自旋磁 A。
[0041] 定義：具有能量E、動量P、自旋磁A的粒子在時空的物理量（P · r-Et+A)，稱為粒 子的時空矩。
[0042] 3. I. 1粒子和漂動的第一定律： 每個粒子的自然漂動的輻角與粒子的時空矩成正比。 其中比例系數(shù)，稱為粒子-漂動的常量B。任意一個自然漂動的振幅為標準振幅。 即自然漂動的輻角（k · ι·-〇η+Φ) = B(P · r-Et+A) (17)
[0043] 又從⑵式得： Φ (r, t) = η exp [i (k · r-ω t+Φ) ] = η exp [iB (Ρ · r-Et+A) ] (18)
[0044]