專(zhuān)利名稱(chēng)：多次掃描模式的ct成像方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明屬于X射線CT技術(shù)領(lǐng)域，用于CT設(shè)備的掃描視野不能覆蓋被檢測(cè)物體時(shí)的CT成像(即超視野CT成像)。

背景技術(shù)：
在工業(yè)無(wú)損檢測(cè)中，常遇到使用短的線陣探測(cè)器檢測(cè)大尺寸物體的問(wèn)題。針對(duì)大尺寸被測(cè)物體不能被掃描視野完全覆蓋的掃描問(wèn)題，傳統(tǒng)的解決辦法是采用二代掃描的方式，即平移加旋轉(zhuǎn)的掃描方式，但它在采集被測(cè)物體邊緣數(shù)據(jù)時(shí)，要求回轉(zhuǎn)區(qū)與視場(chǎng)接近外切，不僅造成視場(chǎng)和射線的浪費(fèi)，也增加了掃描時(shí)間和數(shù)據(jù)保存?zhèn)鬏數(shù)某杀尽?br> 針對(duì)二代掃描方式存在的問(wèn)題，人們提出了旋轉(zhuǎn)加平移的掃描方式。旋轉(zhuǎn)加平移的掃描方式減少了資源浪費(fèi)，提高了掃描速度，并且與三代扇束掃描方式相比，由于從光源發(fā)出的射線不是各向同性的，采用旋轉(zhuǎn)加平移的掃描方法可以減小長(zhǎng)的線陣探測(cè)器上不同位置的探測(cè)器單元探測(cè)到的射線強(qiáng)度的差異。
旋轉(zhuǎn)加平移方式的重建方法與二代掃描方式的重建算法相似，都是基于濾波反投影(FBP)思想，為了重建CT圖像，這些算法不得不將多組多次掃描數(shù)據(jù)通過(guò)插值重排成平行束或扇形束數(shù)據(jù)。眾所周知，數(shù)據(jù)重排不僅大大增加了計(jì)算量，而且會(huì)降低重建圖像的分辨率，因此二代掃描方式和旋轉(zhuǎn)加平移掃描方式都存在數(shù)據(jù)計(jì)算量大，圖像重建速度慢，重建圖像分辨率低的缺點(diǎn)。


發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的在于提供一種在CT設(shè)備的掃描視野不能覆蓋被檢測(cè)物體時(shí)的CT成像(即超視野CT成像)方法，其能夠快速重建高分辨率的被測(cè)物體斷層圖像。
為了實(shí)現(xiàn)上述發(fā)明目的，本發(fā)明的技術(shù)方案如下 一種多次掃描模式的CT成像方法，包括多次掃描采集得到投影數(shù)據(jù)集和運(yùn)用掃描重建算法處理投影數(shù)據(jù)集獲得被掃描物體的CT圖像，其特征在于對(duì)被測(cè)物體掃描時(shí)，允許每次掃描所覆蓋的區(qū)域存在相疊部分，處理投影數(shù)據(jù)集的重建算法不需要對(duì)數(shù)據(jù)重排，具體實(shí)現(xiàn)步驟如下 (1)根據(jù)被測(cè)物體的直徑確定CT系統(tǒng)的幾何掃描參數(shù)，以及轉(zhuǎn)臺(tái)中心需要平移的距離和次數(shù)，轉(zhuǎn)臺(tái)中心平移的次數(shù)即偏置次數(shù)M； (2)將轉(zhuǎn)臺(tái)中心依次移至不同的位置，在每個(gè)位置上，轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)時(shí)射線源出束并由探測(cè)器采集數(shù)據(jù)，直到數(shù)據(jù)采集完畢得到M組數(shù)據(jù)， 掃描時(shí)，射線源和探測(cè)器固定不動(dòng)，被掃描物體放置在轉(zhuǎn)臺(tái)上，轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)中心的初始位置O位于中心射線上，轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)中心由O沿垂直于中心射線的x1軸方向或反方向分別平移至Om，其中m＝1，2，L，M，它們滿(mǎn)足|OO1|<lRO/(2RD)，且|OmOm+1|<lRO/RD，其中m＝1，2，L，M-1，l為探測(cè)器長(zhǎng)度，RO為光源位置S0到O點(diǎn)的距離，RD為S0到探測(cè)器的距離，當(dāng)轉(zhuǎn)臺(tái)分別繞著Om旋轉(zhuǎn)一周時(shí)，探測(cè)器采集穿過(guò)被測(cè)物體后的射線流量，最終獲得旋轉(zhuǎn)中心分別在M個(gè)Om位置時(shí)采集的投影數(shù)據(jù)，共采集M組投影數(shù)據(jù)； (3)針對(duì)射束強(qiáng)度的非一致性、探測(cè)器的非一致性和探測(cè)器本底，對(duì)采集的M組投影數(shù)據(jù)進(jìn)行校正； (4)步驟(2)采集得到的M組投影數(shù)據(jù)經(jīng)過(guò)步驟(3)校正后，使用下面的重建算法對(duì)各組投影數(shù)據(jù)分別進(jìn)行圖像重建并得到被測(cè)物體的M個(gè)部分DBP(differentiated backprojection)圖像，上述M個(gè)部分DBP圖像累加，可得到被測(cè)物體的整個(gè)DBP圖像，然后利用有限區(qū)域上的Hilbert變換的逆，即可獲得整個(gè)被測(cè)物體的斷層圖像， 記光源焦點(diǎn)位置為S0，針對(duì)第m次掃描，轉(zhuǎn)臺(tái)相對(duì)于初始位置的平移距離為hm，即|OOm|＝hm，β是轉(zhuǎn)臺(tái)逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)的角度，我們定義第m次掃描時(shí)虛擬探測(cè)器坐標(biāo)軸為um，其方向均為β＝(cosβ，sinβ)，而坐標(biāo)原點(diǎn)位于O，記u0，m為點(diǎn)x0在第m個(gè)虛擬探測(cè)器軸上的投影位置，用pm(β，um)分別表示第m組扇束獲得的投影數(shù)據(jù)，pm(β，um)在um∈[-lRO/(2RD)，lRO/(2RD)]時(shí)是已知的，其中m＝1，2，L，M， 那么由第m組數(shù)據(jù)pm(β，um)重建被測(cè)物體的第m個(gè)部分DBP圖像bq，m(x0)(m＝1，2，L，M)表示如下， 其中θ是任意一個(gè)角度，x0＝(x1，x2)，β⊥＝(-sinβ，cosβ)，(m＝1，2，L，M)，T0＝0，ε是一個(gè)小的正數(shù)，kε(r)是無(wú)窮可微的，且具有性質(zhì)(i)當(dāng)r≥ε時(shí)，ke(r)＝1，(ii)當(dāng)-ε<r<ε時(shí)，ke(r)是單調(diào)遞增的，(iii)當(dāng)r≤-ε時(shí)，ke(r)＝0，例如， 其中w(r)為磨光函數(shù)，由下式定義， 上述M個(gè)部分DBP圖像累加，即可得到整個(gè)DBP圖像， 記Hθf(wàn)(x0)表示圖像沿θ＝(cosθ，sinθ)方向的Hilbert變換，那么根據(jù)DBP圖像與Hilbert變換之間的關(guān)系bθ(x0)＝-2πHθf(wàn)(x0)，通過(guò)如下有限區(qū)間上的Hilbert逆變換得到斷層圖像， (3) 其中θ＝(cosθ，sinθ)和θ⊥＝(-sinθ，cosθ)，t＝x·θ，Lt，Ut(滿(mǎn)足Ut>Lt)和Ct是一個(gè)與t有關(guān)的常數(shù)，Ct的值可以由直線上x(chóng)·θ＝t的區(qū)間x·θ⊥∈[Lt，Lt+εt]∪[Ut-εt，Ut]上的Hθf(wàn)(x)決定。
上述技術(shù)方案的優(yōu)點(diǎn)是被測(cè)物體的大小不受CT掃描視野限制；允許多次掃描數(shù)據(jù)相疊，掃描模式靈活；重建算法不需要對(duì)數(shù)據(jù)重排，避免了重排所需的插值計(jì)算和重排引起的重建圖像降質(zhì)，因此重建速度快，重建圖像分辨率高。被掃描物體的直徑可超出掃描視野的限制，被掃描物體的直徑一般能比掃描視野大3-5倍。重建算法對(duì)于線陣探測(cè)器所采集的數(shù)據(jù)是精確重建算法；對(duì)于面探測(cè)器所采集的數(shù)據(jù)，對(duì)中平面的CT圖像是精確重建的，對(duì)非中平面的CT圖像是近似重建的。
下面對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步的說(shuō)明如圖2(a)所示，設(shè)S0為射線源的焦點(diǎn)，粗黑線表示等距線陣探測(cè)器，OD為探測(cè)器的中心。設(shè)直線ODS0垂直于線陣探測(cè)器，右手坐標(biāo)系Ox1x2定義如下將位于直線ODS0上的O設(shè)為坐標(biāo)原點(diǎn)，x2軸與向量ODS0同向，x1軸垂直于向量ODS0，記RO為S0與O之間的距離，RD為S0與OD之間的距離，l為探測(cè)器的長(zhǎng)度。
為了方便公式的推導(dǎo)，我們引入等價(jià)掃描模式的虛擬掃描模式，如圖2(b)所示。顯然，“由射線源和探測(cè)器構(gòu)成的扇束固定時(shí)，轉(zhuǎn)臺(tái)沿著x1軸的平移或繞O點(diǎn)的順時(shí)針旋轉(zhuǎn)”分別等價(jià)于“轉(zhuǎn)臺(tái)固定時(shí)，相應(yīng)扇束沿著x1軸的反向的平移或繞著O點(diǎn)的逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)”。因此，圖2(a)所示的掃描模式等價(jià)于圖2(b)所示的虛擬掃描模式被測(cè)物體固定，S1與S2相應(yīng)的扇束同時(shí)繞O做360度旋轉(zhuǎn)時(shí)探測(cè)器采集數(shù)據(jù)，其中位于左側(cè)的扇束的焦點(diǎn)S1在以O(shè)為圓心、以

為半徑的圓周上運(yùn)動(dòng)；而位于右側(cè)的扇束的焦點(diǎn)S2在以O(shè)為圓心、以

為半徑的圓周上運(yùn)動(dòng)；S1與S2的連線平行于探測(cè)器所在的直線。類(lèi)似地，可以得到轉(zhuǎn)臺(tái)單側(cè)多次偏置的RT掃描模式等價(jià)的虛擬掃描模式。
記第m個(gè)光源焦點(diǎn)為Sm，扇束的每次平移距離為hm，即|OOm|＝hm；β是直線O1S1與x2軸所形成的逆時(shí)針角。我們定義M個(gè)虛擬探測(cè)器坐標(biāo)軸，第m個(gè)記為um，其方向均為β＝(cosβ，sinβ)，而坐標(biāo)原點(diǎn)分別位于Om(Om位于x1軸正方向上)。記u0，m為焦點(diǎn)Sm下點(diǎn)x0在第m個(gè)虛擬探測(cè)器軸上的投影位置，用pm(β，um)分別表示以Sm為焦點(diǎn)的第m組扇束獲取的投影數(shù)據(jù)，需記住pm(β，um)在um∈[-lRO/(2RD)，lRO/(2RD)]時(shí)是已知的，其中m＝1，2，L，M。



圖1為本發(fā)明多次掃描模式的CT成像方法的實(shí)現(xiàn)流程圖； 圖2是轉(zhuǎn)臺(tái)左側(cè)兩次偏置的RT掃描模式示意圖，圖2(a)為兩次掃描模式中，轉(zhuǎn)臺(tái)中心在不同位置時(shí)的掃描示意圖，O1和O2為轉(zhuǎn)臺(tái)中心，虛線表示掃描時(shí)轉(zhuǎn)臺(tái)所在的實(shí)際位置，圖2(b)為兩次掃描模式中，轉(zhuǎn)臺(tái)中心固定不動(dòng)，射線源和探測(cè)器移動(dòng)的等價(jià)模式示意圖； 圖3為用于測(cè)試本發(fā)明CT成像方法效果的模型照片； 圖4為兩次掃描模式中模型的掃描數(shù)據(jù)圖，圖4(a)為對(duì)應(yīng)圖2(a)中轉(zhuǎn)臺(tái)位于位置O1初時(shí)掃描到的投影數(shù)據(jù)；圖4(b)為對(duì)應(yīng)圖2(a)中轉(zhuǎn)臺(tái)位于位置O2初時(shí)掃描到的投影數(shù)據(jù)； 圖5為兩次掃描模式中由掃描數(shù)據(jù)重建的DBP圖像，圖5(a)為由圖4(a)數(shù)據(jù)重建的部分DBP圖像，圖5(b)為由圖4(b)數(shù)據(jù)重建的部分DBP圖像，圖5(c)為兩個(gè)部分DBP圖像(圖5(a)和圖5(b))累加后得到的整體DBP圖像； 圖6為本發(fā)明重建圖像與重排算法重建圖像的比較圖，圖6(a)為重排方法兩次掃描重建的圖像，圖6(b)為圖6(a)的局部放大圖像，圖6(c)為本發(fā)明方法兩次掃描重建的圖像，圖6(d)為圖6(c)的局部放大圖像。

具體實(shí)施例方式 多次掃描模式的CT成像方法，步驟(1)中轉(zhuǎn)臺(tái)中心需要平移的距離和次數(shù)的具體計(jì)算方法是如圖2(a)所示，RO為射線源S0與轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)中心O之間的距離，RD為射線源S0與探測(cè)器中心OD之間的距離，l為探測(cè)器的長(zhǎng)度，因此單次掃描的掃描視野半徑假設(shè)被測(cè)物的最大半徑為ObjectR，則轉(zhuǎn)臺(tái)需要平移的次數(shù)為。本實(shí)施例以?xún)纱螔呙枘Ｊ綖槔碝＝2。
步驟(2)中轉(zhuǎn)臺(tái)所移至的位置，參照?qǐng)D2(a)，圖2(a)中O1，O2的位置可以根據(jù)轉(zhuǎn)臺(tái)平移的距離確定，O1和O2所確定直線與射線源和探測(cè)器中心所確定的直線垂直，交點(diǎn)為O，轉(zhuǎn)臺(tái)分別在O1和O2處旋轉(zhuǎn)采集得到兩組數(shù)據(jù)Idata_1(β，u)，Idata_2(β，u)。
步驟(3)中數(shù)據(jù)非一致性和探測(cè)器本底的具體校正方法是當(dāng)射線源停止時(shí)，探測(cè)器采集暗場(chǎng)數(shù)據(jù)，多次采集平均后得到暗場(chǎng)的平均數(shù)據(jù)Inoise(u)，移動(dòng)轉(zhuǎn)臺(tái)將被測(cè)物體垂直于主射線方向移開(kāi)，使得掃描視野中沒(méi)有被測(cè)物，打開(kāi)射線源和探測(cè)器，采集亮場(chǎng)的數(shù)據(jù)，多次采集平均后得到亮場(chǎng)的平均數(shù)據(jù)Inormal(u)，將亮場(chǎng)的平均數(shù)據(jù)Inormal(u)減去暗場(chǎng)的平均數(shù)據(jù)Inoise(u)，即對(duì)亮場(chǎng)數(shù)據(jù)進(jìn)行暗電流校正，得到校正后的數(shù)據(jù)I0(u)，將兩次掃描數(shù)據(jù)Idata_1(β，u)和Idata_2(β，u)減去暗場(chǎng)的平均數(shù)據(jù)Inoise(u)，即對(duì)兩次掃描數(shù)據(jù)進(jìn)行暗電流校正，得到校正后的數(shù)據(jù)I_1(β，u)，I_2(β，u)，然后除亮場(chǎng)的校正后數(shù)據(jù)I0(u)，取對(duì)數(shù)得到兩次掃描的投影數(shù)據(jù)p1(b，u)，p2(b，u)，在等價(jià)模式中投影數(shù)據(jù)表示成p1(b，u1)，p2(b，u2)。
對(duì)于步驟(3)得到的兩組數(shù)據(jù)，運(yùn)用本發(fā)明重建算法進(jìn)行處理，具體實(shí)現(xiàn)方法如下對(duì)投影數(shù)據(jù)p1(b，u1)，p2(b，u2)，當(dāng)b固定時(shí)數(shù)據(jù)對(duì)u1，u2求數(shù)值導(dǎo)數(shù)，得到投影數(shù)據(jù)的導(dǎo)數(shù)，然后做加權(quán)反投影，得到被測(cè)物體的兩個(gè)部分DBP圖像，累加后得到被測(cè)物體的整個(gè)DBP圖像，再利用有限區(qū)域上的Hilbert變換的逆，從而完成了被測(cè)物體斷層圖像的重建。
根據(jù)公式(1)，(2)可得到M＝2即兩次掃描的DBP重建公式，取θ＝0 其中β⊥＝(-sinβ，cosβ)， 累加后獲得被測(cè)物體的整個(gè)DBP圖像 b0(x0)＝b0，1(x0)+b0，2(x0) 對(duì)被測(cè)物體的整個(gè)DBP圖像利用有限區(qū)域上的Hilbert變換的逆，即公式(3)獲得被測(cè)物體的重建斷層圖像。
參照?qǐng)D6，被掃描物體直徑大約是207mm，圖6給出了經(jīng)過(guò)本發(fā)明的兩次掃描模式所重建的結(jié)果與傳統(tǒng)的重排方法重建結(jié)果的比較。系統(tǒng)的掃描參數(shù)為有效探測(cè)器的長(zhǎng)度為l＝1172×0.127mm，RO＝1660mm，RD＝1900mm，單次圓軌道掃描的掃描視野半徑Rfov＝64.97mm，兩次掃描模式的掃描視野半徑大約是259.88mm。圖6(a)為重排方法重建圖像，圖6(b)為圖6(a)的局部放大圖像，圖6(c)為本發(fā)明方法兩次掃描重建圖像，圖6(d)為圖6(c)的局部放大圖像。
權(quán)利要求
1.一種多次掃描模式的CT成像方法，包括多次掃描采集得到投影數(shù)據(jù)集和運(yùn)用掃描重建算法處理投影數(shù)據(jù)集獲得被掃描物體的CT圖像，其特征在于對(duì)被測(cè)物體掃描時(shí)，允許每次掃描所覆蓋的區(qū)域存在相疊部分，處理投影數(shù)據(jù)集的重建算法不需要對(duì)數(shù)據(jù)重排，具體實(shí)現(xiàn)步驟如下
(1)根據(jù)被測(cè)物體的直徑確定CT系統(tǒng)的幾何掃描參數(shù)，以及轉(zhuǎn)臺(tái)中心需要平移的距離和次數(shù)，轉(zhuǎn)臺(tái)中心平移的次數(shù)即偏置次數(shù)M；
(2)將轉(zhuǎn)臺(tái)中心依次移至不同的位置，在每個(gè)位置上，轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)時(shí)射線源出束并由探測(cè)器采集數(shù)據(jù)，直到數(shù)據(jù)采集完畢得到M組數(shù)據(jù)，
掃描時(shí)，射線源和探測(cè)器固定不動(dòng)，被掃描物體放置在轉(zhuǎn)臺(tái)上，轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)中心的初始位置O位于中心射線上，轉(zhuǎn)臺(tái)旋轉(zhuǎn)中心由O沿垂直于中心射線的x1軸方向或反方向分別平移至Om，其中m＝1，2，L，M，它們滿(mǎn)足|OO1|<lRO/(2RD)，且|OmOm+1|<lRO/RD，其中m＝1，2，L，M-1，l為探測(cè)器長(zhǎng)度，RO為光源位置S0到O點(diǎn)的距離，RD為S0到探測(cè)器的距離，當(dāng)轉(zhuǎn)臺(tái)分別繞著Om旋轉(zhuǎn)一周時(shí)，探測(cè)器采集穿過(guò)被測(cè)物體后的射線流量，最終獲得旋轉(zhuǎn)中心分別在M個(gè)Om位置時(shí)采集的投影數(shù)據(jù)，共采集M組投影數(shù)據(jù)；
(3)針對(duì)射束強(qiáng)度的非一致性、探測(cè)器的非一致性和探測(cè)器本底，對(duì)采集的M組投影數(shù)據(jù)進(jìn)行校正；
(4)步驟(2)采集得到的M組投影數(shù)據(jù)經(jīng)過(guò)步驟(3)校正后，使用下面的重建算法對(duì)各組投影數(shù)據(jù)分別進(jìn)行圖像重建并得到被測(cè)物體的M個(gè)部分DBP圖像，上述M個(gè)部分DBP圖像累加，可得到被測(cè)物體的整個(gè)DBP圖像，然后利用有限區(qū)域上的Hilbert變換的逆，即可獲得整個(gè)被測(cè)物體的斷層圖像，
記光源焦點(diǎn)位置為S0，針對(duì)第m次掃描，轉(zhuǎn)臺(tái)相對(duì)于初始位置的平移距離為hm，即|OOm|＝hm，β是轉(zhuǎn)臺(tái)逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)的角度，我們定義第m次掃描時(shí)虛擬探測(cè)器坐標(biāo)軸為um，其方向均為β＝(cosβ，sinβ)，而坐標(biāo)原點(diǎn)位于O，記u0，m為點(diǎn)x0在第m個(gè)虛擬探測(cè)器軸上的投影位置，用pm(β，um)分別表示第m組扇束獲得的投影數(shù)據(jù)，pm(β，um)在um∈[-lRO/(2RD)，lRO/(2RD)]時(shí)是已知的，其中m＝1，2，L，M，
那么由第m組數(shù)據(jù)pm(β，um)重建被測(cè)物體的第m個(gè)部分DBP圖像bq，m(x0)(m＝1，2，L，M)表示如下，
其中θ是任意一個(gè)角度，x0＝(x1，x2)，β⊥＝(-sinβ，cosβ)，(m＝1，2，L，M)，T0＝0，ε是一個(gè)小的正數(shù)，kε(r)是無(wú)窮可微的，且具有性質(zhì)(i)當(dāng)r≥ε時(shí)，ke(r)＝1，(ii)當(dāng)-ε<r<ε時(shí)，ke(r)是單調(diào)遞增的，(iii)當(dāng)r≤-ε時(shí)，ke(r)＝0，如，
其中w(r)為磨光函數(shù)，由下式定義，
上述M個(gè)部分DBP圖像累加，即可得到整個(gè)DBP圖像，
記Hθf(wàn)(x0)表示圖像沿θ＝(cosθ，sinθ)方向的Hilbert變換，那么根據(jù)DBP圖像與Hilbert變換之間的關(guān)系bθ(x0)＝-2πHθf(wàn)(x0)，通過(guò)如下有限區(qū)間上的Hilbert逆變換得到斷層圖像，
(3)
其中θ＝(cosθ，sinθ)和θ⊥＝(-sinθ，cosθ)，t＝x·θ，Lt，Ut(滿(mǎn)足Ut>Lt)和Ct是一個(gè)與t有關(guān)的常數(shù)，Ct的值可以由直線上x(chóng)·θ＝t的區(qū)間x·θ⊥∈[Lt，Lt+εt]∪[Ut-εt，Ut]上的Hθf(wàn)(x)決定。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的CT成像方法，其特征在于掃描模式所采集的多組數(shù)據(jù)允許是單側(cè)覆蓋的，即多次掃描的視野在每個(gè)角度下只覆蓋被測(cè)物體在旋轉(zhuǎn)中心一側(cè)的部分。
3.根據(jù)權(quán)利要求1或2所述的CT成像方法，其特征在于步驟(3)中數(shù)據(jù)校正不但考慮了探測(cè)器的非一致性和探測(cè)器本底，而且還對(duì)射束在不同時(shí)刻、不同方向的強(qiáng)度的非一致性進(jìn)行了校正。
4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的CT成像方法，其特征在于重建算法對(duì)于線陣探測(cè)器所采集的數(shù)據(jù)是精確重建算法；對(duì)于面探測(cè)器所采集的數(shù)據(jù)，對(duì)中平面的CT圖像是精確重建的，對(duì)非中平面的CT圖像是近似重建的。
全文摘要
本發(fā)明是一種基于多次掃描的CT成像方法，用于CT設(shè)備的掃描視野不能覆蓋被檢測(cè)物體時(shí)的CT成像(即超視野CT成像)。該發(fā)明包括多次掃描采集得到投影數(shù)據(jù)集和運(yùn)用掃描重建算法處理投影數(shù)據(jù)集獲得被掃描物體的CT圖像，其特征在于對(duì)被測(cè)物體掃描時(shí)，允許每次掃描所覆蓋的區(qū)域存在相疊部分，處理投影數(shù)據(jù)集的重建算法不需要對(duì)數(shù)據(jù)重排。其主要優(yōu)點(diǎn)是被測(cè)物體的大小不受CT掃描視野限制，掃描模式靈活，由于重建算法不需要對(duì)數(shù)據(jù)重排，避免了重排所需的插值計(jì)算和重排引起的重建圖像降質(zhì)，因此重建速度快，重建圖像分辨率高。
文檔編號(hào)G01N23/04GK101398397SQ200710175588
公開(kāi)日2009年4月1日 申請(qǐng)日期2007年9月30日 優(yōu)先權(quán)日2007年9月30日
發(fā)明者朋 張, 張慧滔, 明 陳, 陳德峰 申請(qǐng)人:首都師范大學(xué)