專利名稱：用于x熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比增強(qiáng)處理方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及x熒光光譜儀測(cè)量信號(hào)處理技術(shù)，尤其是一種可以減小噪聲引 起的測(cè)量誤差的x熒光光譜儀的信號(hào)處理方法。
背景技術(shù)：
廣義地說，信號(hào)就是隨時(shí)間和空間變化的某種物理量或物理現(xiàn)象。通信就 是從一方向另一方傳送消息，給予信息。但傳送消息必須借助于一定形式的 信號(hào)(光信號(hào)、電信號(hào)等)才能傳送和進(jìn)行各種處理。因而，信號(hào)是消息的載 體，是消息的表現(xiàn)形式，是通信的客觀對(duì)象，而消息則是信號(hào)的內(nèi)容。在X熒光光譜儀中，信號(hào)的包括范圍十分廣泛，主要包括光信號(hào)與電信號(hào)，x熒光光譜儀正是通過對(duì)這些信號(hào)進(jìn)行實(shí)時(shí)分析，從而對(duì)物質(zhì)內(nèi)部組成進(jìn) 行分析。X熒光光譜儀工作原理的工作原理如下通常人們將x光管所產(chǎn)生的X射線稱為初級(jí)X射線。以初級(jí)X射線為激發(fā)光源照射試樣，激發(fā)態(tài)試樣所釋放的能量不為原子內(nèi)部吸收而以輻射形式發(fā)出次級(jí)x射線，這便是x射線熒光。它正是我們分析的基礎(chǔ)與對(duì)象。X熒光從微觀上來說過程如下如圖1和圖2所示，當(dāng)能量高于原子內(nèi)層電子結(jié)合能的高能x射線與原子發(fā)生碰撞時(shí)，驅(qū)逐一個(gè)內(nèi)層電子而出現(xiàn)一個(gè)空穴，使整個(gè)原子體系處于不穩(wěn)定的激發(fā)態(tài)，激發(fā)態(tài)原子壽命約為10"-10— ，然后自發(fā)地由能量高的狀態(tài)躍遷到能量低的狀態(tài)。這個(gè)過程既可以是非輻射 躍遷，也可以是輻射躍遷。輻射躍遷中的能量是特征的，與入射輻射的能量 無關(guān)。例如K層電子被逐出后，其空穴可以被外層中任一電子所填充，從而可產(chǎn) 生一系列的譜線，稱為K系譜線由L層躍遷到K層輻射的X射線叫Ka射線，由M 層躍遷至IJK層輻射的X射線叫^射線……。同樣，L層電子被逐出可以產(chǎn)生L系輻射。如果入射的X射線使某元素的K層電子激發(fā)成光電子后L層電子躍遷到K層， 此時(shí)就有能量AE釋放出來，且AE二E廠E,，這個(gè)能量是以X射線形式釋放， 產(chǎn)生的就是K射線，同樣還可以產(chǎn)生1(8射線，L系射線等。發(fā)現(xiàn)，a p這種較外層的電子躍入內(nèi)層空穴所釋放的能量不以輻射形式放出，而是產(chǎn) 生X射線熒光，并且其能量等于兩能級(jí)之間的能量差的現(xiàn)象被認(rèn)為是能量色散x熒光分析的基礎(chǔ)。x射線熒光的能量或波長是特征性的，與元素有一一對(duì)應(yīng)的關(guān)系的現(xiàn)象是被莫斯萊(H.G.Moseley)發(fā)現(xiàn)的，他總結(jié)的理論如下-熒光X射線的波長入與元素的原子序數(shù)Z有關(guān)，其數(shù)學(xué)關(guān)系如下入二K (Zs ) -2 這就是莫斯萊定律，式中K和S是常數(shù)。 而根據(jù)量子理論，X射線可以看成由一種量子或光子組成的粒子流，每個(gè) 光具有的能量為<formula>formula see original document page 6</formula>式中，E為X射線光子的能量，單位為keV; h為普朗克常數(shù)；v為光波的頻率;c為光速。因此，只要測(cè)出熒光x射線的波長或者能量，就可以知道元素的種類，這就是熒光X射線定性分析的基礎(chǔ)。此外，熒光X射線的強(qiáng)度與相應(yīng)元素的含量有一 定的關(guān)系，據(jù)此，可以進(jìn)行元素定量分析。探測(cè)器的作用，是將X射線熒光光量子轉(zhuǎn)變?yōu)橐欢ㄐ螤詈蛿?shù)量的電脈沖， 表征X射線熒光的能量和強(qiáng)度。利用X熒光進(jìn)行樣品檢測(cè)的具體實(shí)現(xiàn)系統(tǒng)如圖3所示。測(cè)試過程中出現(xiàn)的出 現(xiàn)的基本譜形如圖4所示(Mn的K線的譜圖)在信號(hào)的產(chǎn)生、傳輸和測(cè)量過程中，噪聲會(huì)迭加于有用信號(hào)上，從而降 低測(cè)量精確度。如能譜測(cè)量時(shí)，噪聲使系統(tǒng)的能量分辨率下降。系統(tǒng)的噪聲 性能常用信號(hào)噪聲比(簡(jiǎn)稱信噪比，即有用信號(hào)與噪聲的比值)來表示。信 噪比越高，由噪聲引起的測(cè)量誤差越小。噪聲來源主要來自以下三個(gè)方面1、 基線的不穩(wěn)定。2、 信號(hào)的重疊。因?yàn)榘雽?dǎo)體探測(cè)器的工作原理基本如下半導(dǎo)體中的電子是被束縛在晶格上，當(dāng)射線與晶格上原子碰撞時(shí)，使電子獲得一定的能量進(jìn)入導(dǎo)帶成為自 由電子，同時(shí)形成等量的空穴。這些電子-空穴對(duì)在外電場(chǎng)作用下分別向兩極 移動(dòng)，形成電流。而這些有著特征能量的電流可以表征成為特征能量的電脈 沖。通過對(duì)電脈沖的捕捉計(jì)數(shù)，特征能量的分析，即可判定物質(zhì)中原子的成分構(gòu)成。但是在實(shí)際運(yùn)作中，當(dāng)兩個(gè)電脈沖進(jìn)入計(jì)數(shù)流程的時(shí)間間隔太短時(shí)，就會(huì) 導(dǎo)致被判定為另一種特征能量為兩種特征能量之和的脈沖，從而會(huì)導(dǎo)致系統(tǒng) 將其認(rèn)定為是另一種原子受到激發(fā)所致。這種信號(hào)的重疊現(xiàn)象也使得檢測(cè)過 程出現(xiàn)噪聲。3、康普頓散射。X射線在物質(zhì)中的散射現(xiàn)象，可分為四種形式不變質(zhì)散射(彈性散射)， 變質(zhì)散射(非彈性散射)，相千散射，不相干散射。康普頓散射屬于一種變質(zhì) 散射。主要原理如下當(dāng)光子與核外電子相互作用時(shí)，由于外層電子的結(jié)合 能很小，通常是幾個(gè)電子伏特量級(jí)，遠(yuǎn)小于特征X射線能量，因而可以將這一過程簡(jiǎn)化為能量為hv/c的入射X射線光子與一個(gè)靜止的自由電子(動(dòng)量為 o)相互作用的過程。當(dāng)光子與自由電子產(chǎn)生彈性碰撞時(shí)，光子將一部分能量傳遞給電子，使之獲得一定的能量，成為散射電子。而光子本身能量和方向 都發(fā)生變化?？灯疹D效應(yīng)使得電子躍遷產(chǎn)生的特征能量的光子并沒有完全轉(zhuǎn) 化為有用信號(hào)。在這個(gè)過程中出現(xiàn)了噪聲。為了減少噪聲對(duì)測(cè)量結(jié)果的影響，需要對(duì)信號(hào)進(jìn)行數(shù)字化信噪增強(qiáng)處理,過程如下1、 樣品經(jīng)X光源的激發(fā)，其所含元素產(chǎn)生的X熒光特征能量射線，這些單能入射x熒光射線，可認(rèn)為是沖擊信號(hào)。2、 這些信號(hào)，在半導(dǎo)體探測(cè)器中轉(zhuǎn)化為電荷脈沖信號(hào)，通過前置放大器的放大，成為快前沿，緩后沿的毫伏級(jí)電壓信號(hào)。3、 在這過程中，盡管采用了高性能，低噪聲的探測(cè)器，前級(jí)場(chǎng)效應(yīng)管和前置放大器，但也無法避免探測(cè)器和前放所引入的噪聲的影響。為減少噪聲的影響，前放的輸出信號(hào)在主放大器中，除被放大為標(biāo)準(zhǔn)電壓的信號(hào)外，還需經(jīng)過按最 佳濾波參數(shù)設(shè)計(jì)硬件濾波電路，進(jìn)行模擬濾波，達(dá)到有效的噪聲抑制。但這同 時(shí)又使信號(hào)被展寬成一定的寬度，使信號(hào)的堆積和基線偏移情況更嚴(yán)重。目前存在的x熒光光譜儀，在x熒光光譜的測(cè)量過程中，通過主放大器放大 的電壓信號(hào)，將由多道幅度分析器得到x熒光射線的能量數(shù)值，從而測(cè)量到 樣品的x熒光能譜。但是信號(hào)的堆積和基線偏移，造成了所測(cè)量x熒光能譜的畸變，會(huì)對(duì)測(cè)量結(jié)果產(chǎn)生誤差。 發(fā)明內(nèi)容本發(fā)明的目的是解決目前x熒光光譜儀存在的信號(hào)的堆積和基線偏移問題，方法是對(duì)通過前置放大器和主放大器，放大的電壓脈沖信號(hào)，不用多道 幅度分析器，而通過數(shù)字化的信噪比增強(qiáng)處理過程，解決信號(hào)的堆積和基線 偏移的問題，得到準(zhǔn)確的信號(hào)的幅度峰值。然后對(duì)所有測(cè)量信號(hào)的幅度峰值，進(jìn)行分類統(tǒng)計(jì)，得到樣品的x熒光能譜。本發(fā)明是通過下述方法實(shí)現(xiàn)的 一種用于X熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比增強(qiáng) 處理方法，包括如下步驟(1) 、樣品經(jīng)x光源的激發(fā)，其所含元素產(chǎn)生的x熒光特征能量射線，這些單能入射X熒光射線，可認(rèn)為是沖擊信號(hào)；(2) 、將步驟A所得沖擊信號(hào)，在半導(dǎo)體探測(cè)器中轉(zhuǎn)化為電荷脈沖信號(hào)，通 過前置放大器的放大，成為快前沿，緩后沿的毫伏級(jí)電壓信號(hào)；(3) 、前置放大器的輸出信號(hào)再通過主放大器放大為電壓脈沖信號(hào)；(4) 、對(duì)主放大器的輸出電壓脈沖信號(hào)，直接進(jìn)行高速AD轉(zhuǎn)換(16BIT， 100MHZ)，高速采樣為數(shù)字信號(hào)波形。(5) 、使用標(biāo)準(zhǔn)信號(hào)的數(shù)字信號(hào)峰形數(shù)據(jù)X (j=l，2，"*，N)為擬合函數(shù)，對(duì) 所采樣的數(shù)字信號(hào)波形Y (—1,2，…)作離散方差變換，得到均方差S(i4，2，…)，對(duì)低于一定閾值的峰谷，其極小值處就是信號(hào)波形的峰位，而 均方差超出閾值的峰谷，則是噪聲造成的，或是波形嚴(yán)重畸變，都不作為信 號(hào)作尋峰處理。Si2 = N-MEj=-M (Yj+「Y，Xj)2(6) 、計(jì)算所測(cè)量的信號(hào)波形峰位與前一個(gè)峰位的間距T，以信號(hào)波形峰寬 度"和信號(hào)波形前沿寬度U，作重峰的堆積判棄，A) T > " - t"前后的信號(hào)波形無堆積，峰值無畸變；B) t < T < tw - U，前后的信號(hào)波形有堆積，后一信號(hào)峰值畸變；C) 0 < T 〈 t，前后的信號(hào)波形嚴(yán)重堆積，前后信號(hào)峰值皆畸變，前 后的信號(hào)都被舍棄；對(duì)A)無堆積的單峰，對(duì)公式￥=^》+1)，使用最小二乘線性擬合，得到 扣除基線值b的信號(hào)峰值h。h = Xn* (Xn*Yn+XY) / (Xn2-XX)Xn = N—"I^-m Xj,N ; XX = N—MEj=-M X,Xj/N ;Yn = N—MEj=-m Yi+j/N ; XY = N—M￡j=-M Xj*Yi+j/N ;對(duì)B)前后信號(hào)波形非嚴(yán)重堆積的重峰，則是在以單峰的公式 Y=hl*X+bl，使用最小二乘線性擬合，得到前一個(gè)信號(hào)扣除基線值bl的 信號(hào)峰值hi的基礎(chǔ)上，對(duì)公式Y(jié)-hl*Xl-bl=h2*X2+b2，使用最小二乘 線性擬合，得到后一個(gè)信號(hào)扣除基線值b2的信號(hào)峰值h2。h2 = Xn*(Xn*Yn+XY) / (Xn2-XX)Xn = n-MEtm Xj/N ; XX =M X,Xj/N ;Yn = N—Mi:j=-M (Yiw-hl*Xil+「bl) /N ;XY = N-MEj=-M Xj*(Yiw—hl*Xil+j-bl) ,N ;(7) 、對(duì)以上進(jìn)行信號(hào)的堆積判棄，和擬合計(jì)算扣除基線漂移影響的信號(hào)波 形峰值，信號(hào)峰幅值按滿量程/2048為道間距作分道統(tǒng)計(jì)，得到X熒光入射射 線能道統(tǒng)計(jì)，得到x熒光入射射線能譜。本發(fā)明的有益效果在于:一、 由于本發(fā)明對(duì)通過前置放大器和主放大器放大的電壓脈沖信號(hào)，不用多道幅度分析器，而對(duì)電壓脈沖信號(hào)直接使用高速AD轉(zhuǎn)換(16BIT，100MHZ)， 高速采樣為數(shù)字信號(hào)波形。然后使用數(shù)學(xué)處理方法，解決以上問題。然后對(duì) 所有測(cè)量信號(hào)的幅度峰值，進(jìn)行分類統(tǒng)計(jì)，得到樣品的X熒光能譜。采用上 述方法后得到的樣品的X熒光能譜精確度大大提高。二、 本發(fā)明對(duì)于信號(hào)的堆積問題的處理也非常巧妙。由于信號(hào)的重疊， 使信號(hào)波形產(chǎn)生畸變，本發(fā)明使用標(biāo)準(zhǔn)的信號(hào)波形作為擬合函數(shù)，對(duì)所采樣 的信號(hào)數(shù)字時(shí)譜進(jìn)行擬合計(jì)算，從信號(hào)波形的擬合均方差，判斷信號(hào)波形畸 變程度，也就是信號(hào)的堆積程度，對(duì)超過一定數(shù)值的信號(hào)，認(rèn)為是嚴(yán)重堆積 的信號(hào)，作出放棄處理。三、本發(fā)明還包括了信號(hào)數(shù)字平滑和信號(hào)基線恢復(fù)的有效處理。對(duì)信號(hào) 波形出現(xiàn)前的一段區(qū)間，進(jìn)行數(shù)字平滑，并計(jì)算區(qū)間的平均值，如這平均值 大于O，則表示信號(hào)的基線己漂移，從信號(hào)幅度峰值扣減這平均值，得到實(shí)際 的信號(hào)幅度峰值，就相當(dāng)于進(jìn)行了信號(hào)基線的恢復(fù)。


圖1為本發(fā)明背景技術(shù)X熒光光譜儀的基本組成體系示意圖。圖2和圖3為本發(fā)明背景技術(shù)X熒光工作原理示意圖。圖4為本發(fā)明背景技術(shù)Mn的K線的譜圖。圖5為本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例即含數(shù)字化信噪增強(qiáng)處理方法的X熒光能譜測(cè) 量流程圖。
具體實(shí)施方式
如圖5所示， 一種用于X熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比增強(qiáng)處理方法，包括如下步驟(1) 、樣品經(jīng)X光源的激發(fā)，其所含元素產(chǎn)生的X熒光特征能量射線，這些 單能入射X熒光射線，可認(rèn)為是沖擊信號(hào)；(2) 、將步驟A所得沖擊信號(hào)，在SI-PIN半導(dǎo)體探測(cè)器中轉(zhuǎn)化為電荷脈沖 信號(hào)，通過前置放大器的放大，成為快前沿，緩后沿的毫伏級(jí)電壓信號(hào)；(3)、前置放大器的輸出信號(hào)再通過濾波成形主放大器放大為電壓脈沖信號(hào)；(4) 、對(duì)主放大器的輸出電壓脈沖信號(hào)，直接進(jìn)行高速AD轉(zhuǎn)換(16BIT， 100MHZ)，高速采樣為數(shù)字信號(hào)波形。(5) 、使用標(biāo)準(zhǔn)信號(hào)的數(shù)字信號(hào)峰形數(shù)據(jù)X (j^，2，…,N)為擬合函數(shù)，對(duì) 所采樣的數(shù)字信號(hào)波形Y (i=l，2， )作離散方差變換，得到均方差S(i4，2，…)，對(duì)低于一定閾值的峰谷，其極小值處就是信號(hào)波形的峰位，而 均方差超出閾值的峰谷，則是噪聲造成的，或是波形嚴(yán)重畸變，都不作為信 號(hào)作<formula>formula see original document page 11</formula>(6) 、計(jì)算所測(cè)量的信號(hào)波形峰位與前一個(gè)峰位的間距T，以信號(hào)波形峰寬 度"和信號(hào)波形前沿寬度tm ，作重峰的堆積判棄，A) T > tw - "U，前后的信號(hào)波形無堆積，峰值無畸變；B) t 〈 T 〈 - L，前后的信號(hào)波形有堆積，后一信號(hào)峰值畸變；C) 0 < T < t"前后的信號(hào)波形嚴(yán)重堆積，前后信號(hào)峰值皆畸變，前 后的信號(hào)都被舍棄；對(duì)A)無堆積的單峰，對(duì)公式Y(jié)二^X+b，使用最小二乘線性擬合，得到 扣除基線值b的信號(hào)峰值h。<formula>formula see original document page 11</formula>
<formula>formula see original document page 11</formula>;<formula>formula see original document page 11</formula>對(duì)B)前后信號(hào)波形非嚴(yán)重堆積的重峰，則是在以單峰的公式 Y二hWX+bl，使用最小二乘線性擬合，得到前一個(gè)信號(hào)扣除基線值bl的 信號(hào)峰值hi的基礎(chǔ)上，對(duì)公式Y(jié)-hl*Xl-bl=h2*X2+b2，使用最小二乘線性擬合，得到后一個(gè)信號(hào)扣除基線值b2的信號(hào)峰值h2。<formula>formula see original document page 12</formula>(7)、對(duì)以上進(jìn)行信號(hào)的堆積判棄，和擬合計(jì)算扣除基線漂移影響的信號(hào)波 形峰值，信號(hào)峰幅值按滿量程/2048為道間距作分道統(tǒng)計(jì)，得到X熒光入射射 線能譜。在步驟(7)中，如信號(hào)峰幅值滿量程為5VDC,則道間距以2.44MV作分 道統(tǒng)計(jì)，得到X熒光入射射線能譜。
權(quán)利要求
1. 一種用于X熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比增強(qiáng)處理方法，包括如下步驟(1)、樣品經(jīng)X光源的激發(fā)，其所含元素產(chǎn)生的X熒光特征能量射線，這些單能入射X熒光射線，可認(rèn)為是沖擊信號(hào)；(2)、將步驟A所得沖擊信號(hào)，在半導(dǎo)體探測(cè)器中轉(zhuǎn)化為電荷脈沖信號(hào)，通過前置放大器的放大，成為快前沿，緩后沿的毫伏級(jí)電壓信號(hào)；(3)、前置放大器的輸出信號(hào)再通過主放大器放大為電壓脈沖信號(hào)；(4)、對(duì)主放大器的輸出電壓脈沖信號(hào)，直接進(jìn)行高速AD轉(zhuǎn)換(16BIT，100MHZ)，高速采樣為數(shù)字信號(hào)波形。(5)、使用標(biāo)準(zhǔn)信號(hào)的數(shù)字信號(hào)峰形數(shù)據(jù)X(j＝1，2，…，N)為擬合函數(shù)，對(duì)所采樣的數(shù)字信號(hào)波形Y(i＝1，2，…)作離散方差變換，得到均方差S(i＝1，2，…)，對(duì)低于一定閾值的峰谷，其極小值處就是信號(hào)波形的峰位，而均方差超出閾值的峰谷，則是噪聲造成的，或是波形嚴(yán)重畸變，都不作為信號(hào)作尋峰處理。Si2＝N-M∑j＝-M(Yj+i-Yi*Xj)2(6)、計(jì)算所測(cè)量的信號(hào)波形峰位與前一個(gè)峰位的間距T，以信號(hào)波形峰寬度tW和信號(hào)波形前沿寬度tm，作重峰的堆積判棄，A)T＞tW-tm，前后的信號(hào)波形無堆積，峰值無畸變；B)tm＜T＜tW-tm，前后的信號(hào)波形有堆積，后一信號(hào)峰值畸變；C)0＜T＜tm，前后的信號(hào)波形嚴(yán)重堆積，前后信號(hào)峰值皆畸變，前后的信號(hào)都被舍棄；對(duì)A)無堆積的單峰，對(duì)公式Y(jié)＝h*X+b，使用最小二乘線性擬合，得到扣除基線值b的信號(hào)峰值h。h＝Xn*(Xn*Yn+XY)/(Xn2-XX)Xn＝N-M∑j＝-MXj/N；XX＝N-M∑j＝-MXj*Xj/N；Yn＝N-M∑j＝-M Yi+j/N；XY＝N-M∑j＝-M Xj*Yi+j/N；對(duì)B)前后信號(hào)波形非嚴(yán)重堆積的重峰，則是在以單峰的公式Y(jié)＝h1*X+b1，使用最小二乘線性擬合，得到前一個(gè)信號(hào)扣除基線值b1的信號(hào)峰值h1的基礎(chǔ)上，對(duì)公式Y(jié)-h1*X1-b1＝h2*X2+b2，使用最小二乘線性擬合，得到后一個(gè)信號(hào)扣除基線值b2的信號(hào)峰值h2。h2＝Xn*(Xn*Yn+XY)/(Xn2-XX)Xn＝N-M∑j＝-MXj/N；XX＝N-M∑j＝-MXj*Xj/N；Yn＝N-M∑j＝-M(Yi2+j-h1*Xi1+j-b1)/N；XY＝N-M∑j＝-MXj*(Yi2+j-h1*Xi1+j-b1)/N；(7)、對(duì)以上進(jìn)行信號(hào)的堆積判棄，和擬合計(jì)算扣除基線漂移影響的信號(hào)波形峰值，信號(hào)峰幅值按滿量程/2048為道間距作分道統(tǒng)計(jì)，得到X熒光入射射線能譜。
2、如權(quán)利要求1所述的用于X熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比增強(qiáng)處 理方法，其特征在于在步驟(7)中，如信號(hào)峰幅值滿量程為5VDC， 則道間距以2. 44MV作分道統(tǒng)計(jì)，得到X熒光入射射線能譜。
3、如權(quán)利要求1或2所述的用于X熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比 增強(qiáng)處理方法，其特征在于所述步驟(4)中，對(duì)主放大器的輸出 電壓脈沖信號(hào)，直接進(jìn)行高速AD轉(zhuǎn)換，高速采樣為數(shù)字信號(hào)波形， 所述高速AD轉(zhuǎn)換的參數(shù)為16BIT， 100MHZ。
全文摘要
本發(fā)明是一種用于X熒光光譜儀的數(shù)字化信噪比增強(qiáng)處理方法，解決目前X熒光光譜儀存在的信號(hào)的堆積和基線偏移問題，方法是對(duì)通過前置放大器和主放大器，放大的電壓脈沖信號(hào)，不用多道幅度分析器，而通過數(shù)字化的信噪比增強(qiáng)處理過程，解決信號(hào)的堆積和基線偏移的問題，得到準(zhǔn)確的信號(hào)的幅度峰值。然后對(duì)所有測(cè)量信號(hào)的幅度峰值，進(jìn)行分類統(tǒng)計(jì)，得到樣品的X熒光能譜。
文檔編號(hào)G06F19/00GK101281147SQ200710073900
公開日2008年10月8日 申請(qǐng)日期2007年4月13日 優(yōu)先權(quán)日2007年4月13日
發(fā)明者剛 應(yīng), 胡曉斌 申請(qǐng)人:江蘇天瑞信息技術(shù)有限公司