技術(shù)特征：

1.一種三維場景輻射亮度的漸進(jìn)式估算方法，其步驟為：

1)采用光線跟蹤技術(shù)對輸入的三維場景進(jìn)行繪制遍，得到光線與場景的交點x；

2)針對每一交點x，確定其初始光子收集的估算內(nèi)核半徑R；然后開始漸進(jìn)式多遍光子追蹤，直至交點x的當(dāng)前估算內(nèi)核半徑R小于設(shè)定閾值R_min或者光子追蹤的遍數(shù)大于設(shè)定閾值N_{pass_max}；其中，光子追蹤過程為：

21)從設(shè)定光源發(fā)射光子生成該三維場景的光子圖；

22)收集該交點x當(dāng)前估算內(nèi)核半徑R內(nèi)的光子，得到一光子集合；

23)根據(jù)該交點x的光子集合，計算該交點x當(dāng)前估算內(nèi)核半徑R內(nèi)的累積輻射通量；

24)計算該光子集合內(nèi)每一光子的輻射通量密度差異，然后將輻射通量密度差異最大的光子作為噪聲光子，從該光子集合中去除；

25)根據(jù)步驟24)優(yōu)化后的光子集合計算該交點x的估算內(nèi)核半徑R；

3)根據(jù)步驟2)最終得到的所有交點x的光子集合，計算該三維場景的最終累積輻射亮度。

2.如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，所述累積輻射通量的計算方法為：首先計算第i遍光子追蹤后交點x的估算內(nèi)核半徑R_i-1內(nèi)的累積輻射通量密度為：為第i-1遍之后的累積輻射通量密度，R_i-1為第i-1遍之后的估算內(nèi)核半徑，E_i為交點x第i遍估算內(nèi)核半徑R_i-1內(nèi)所獲得的所有光子的平均輻射通量密度；然后計算光子集合S_i中每一個光子e_p所占據(jù)區(qū)域的平均輻射通量密度E_(i,p)；然后計算每一光子e_p的平均輻射通量密度E_(i,p)與交點x的累積輻射通量密度之間的差異值ζ_(i,p)；其中，S_i是由以交點x為圓心以R_i-1為半徑的半球收集到的光子集合。

3.如權(quán)利要求2所述的方法，其特征在于，根據(jù)公式計算所述差異值。

4.如權(quán)利要求2所述的方法，其特征在于，所述根據(jù)光子集合計算交點x的估算內(nèi)核半徑R的方法為：設(shè)P_ζ為噪聲光子e_ζ的空間位置，首先將當(dāng)前光子集合中超越位置P_ζ的光子去除，然后根據(jù)得到的光子集合計算交點x當(dāng)前估算內(nèi)核半徑R內(nèi)的累積輻射通量；然后根據(jù)該累積輻射通量計算所述估算內(nèi)核半徑R。

5.如權(quán)利要求4所述的方法，其特征在于，所述估算內(nèi)核半徑R的計算方法為：首先利用公式計算所述累積輻射通量；然后得出第i遍光子追蹤的 估算內(nèi)核半徑其中，l_i(x)＝|x-P_ζ|是以交點x為圓心的圓盤；R_i-1(x)為第i-1遍光子追蹤的估算內(nèi)核半徑。

6.如權(quán)利要求2所述的方法，其特征在于，采用公式計算所述最終累積輻射亮度其中，${\widetilde{\mathrm{\τ}}}_{\hat{N}}(x,\stackrel{\→}{\mathrm{\ω}})=\left({\widetilde{\mathrm{\τ}}}_N\right(x,\stackrel{\→}{\mathrm{\ω}})+{\widetilde{\mathrm{\τ}}}_M(x,\stackrel{\→}{\mathrm{\ω}}\left)\right)\frac{R_i{\left(x\right)}^2}{R_{i-1}{\left(x\right)}^2},$N_emitted是從設(shè)定光源累積發(fā)出的光子個數(shù)，S′_i為交點x的光子集合，n是集合S′_i中的光子總數(shù)，ΔA_p是集合S′_i中光子p的輻射亮度估計面積，是交點x處光線的方向，R(x)是漸進(jìn)過程最終得到的理想收斂半徑，r為理想估算半徑，是交點x當(dāng)前遍的光子所產(chǎn)生的理想輻射通量與雙向反射分布函數(shù)BRDF的乘積量，為交點x之前所有遍累積的光子所產(chǎn)生的理想輻射通量與雙向反射分布函數(shù)BRDF的乘積量。

7.如權(quán)利要求1或5所述的方法，其特征在于，確定交點x的初始光子收集的估算內(nèi)核半徑R的方法為：將交點x所在的多邊形的內(nèi)切圓的半徑長度或者外接圓的半徑長度作為初始光子收集的估算內(nèi)核半徑。