專利名稱：光記錄方法和光記錄裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及通過(guò)用光照射介質(zhì)來(lái)在介質(zhì)上記錄信息的光記錄方法和 光記錄裝置。
背景技術(shù)：
已經(jīng)提出了 一種用于在介質(zhì)上記錄駐波的光盤(pán)作為當(dāng)前所使用的 CD(光盤(pán))、DVD(數(shù)字通用光盤(pán))和藍(lán)光盤(pán)的下一代光盤(pán)。
例如，將光聚焦在折射系數(shù)根據(jù)照射光的強(qiáng)度而改變的介質(zhì)上一次， 然后用光盤(pán)的背面上提供的反射器沿反方向再次將光聚焦在相同焦點(diǎn)位 置上。因而，在介質(zhì)上形成小光點(diǎn)尺寸的全息圖，從而記錄信息。
當(dāng)再現(xiàn)信息時(shí)，讀出被以相同方式照射的光盤(pán)的表面所反射的光，以 識(shí)別信息。
通過(guò)用分層方法(layered manner)在^h質(zhì)上記錄信息，與記錄在普 通光盤(pán)上的那些信息項(xiàng)相應(yīng)的信息項(xiàng)可被集中地記錄在介質(zhì)的各層上(例 如,參見(jiàn)R. R. McLeod等人的"Micro - holographic multilayer optical disk data storage", Appl. Opt" Vol. 44, 2005, p.3197 )。

發(fā)明內(nèi)容
然而，在例如通過(guò)利用鎖模激光(例如Ti:S超短脈沖激光)以脈沖序列 照射介質(zhì) 一段恒定曝光時(shí)間而在介質(zhì)中形成空穴(void)的空穴形成體積記 錄的情況下，存在一個(gè)問(wèn)題，就是在旋轉(zhuǎn)介質(zhì)的狀態(tài)下難以恰當(dāng)?shù)乜刂瓶昭ǖ男螤睢?br> 考慮到上述情況，期望提供能夠利用鎖模激光光源在介質(zhì)的適當(dāng)位置 形成具有適當(dāng)形狀的記錄標(biāo)記的光記錄方法和光記錄裝置。
根據(jù)本發(fā)明的實(shí)施例，提供了一種光記錄方法。光記錄方法包含
從鎖模激光光源發(fā)射激光，
在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì)的時(shí)間段期間，調(diào)制激光的脈沖，以及 利用調(diào)制的激光照射所述介質(zhì)。
鎖模激光光源具有以預(yù)定時(shí)間間隔發(fā)射超短脈沖光(例如，脈沖寬度
在飛秒(femtosecond)到微微秒量級(jí)范圍內(nèi))的功能。從鎖模激光光源 發(fā)出的激光具有非常小的脈沖寬度和非常大的脈沖幅度，因此可被應(yīng)用于 介質(zhì)上記錄標(biāo)記的形成。
在該實(shí)施例中，在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì)中的時(shí)間段期間，調(diào)制從鎖模 激光光源發(fā)出的激光的脈沖并且用其照射介質(zhì)。因此，用具有大強(qiáng)度的激 光照射介質(zhì)上的期望用具有大強(qiáng)度的激光照射的位置，而用具有小強(qiáng)度的 激光照射介質(zhì)上的期望用具有小強(qiáng)度的激光照射的位置，從而可以在介質(zhì) 上適當(dāng)?shù)奈恢眯纬删哂羞m當(dāng)形狀的記錄標(biāo)記。
調(diào)制步驟包含調(diào)制脈沖的幅度。利用這種結(jié)構(gòu)，當(dāng)利用從鎖模激光光 源發(fā)出的激光的多個(gè)脈沖序列形成記錄標(biāo)記時(shí)，脈沖序列的中心處的脈沖 的幅度被設(shè)置成大于其兩端處的幅度，從而可以恰當(dāng)?shù)乜刂朴涗洏?biāo)記的形 狀。
調(diào)制步驟包含調(diào)制脈沖的頻率。利用這種結(jié)構(gòu)，當(dāng)利用從鎖模激光光 源發(fā)出的激光的多個(gè)脈沖序列形成記錄標(biāo)記時(shí)，每一預(yù)定時(shí)間段的脈沖序 列的脈沖數(shù)量被減少，從而在保證記錄標(biāo)記的所述適當(dāng)形成的同時(shí)，電能、 發(fā)熱值以及激光發(fā)射所需的功耗可被降低。
用調(diào)制過(guò)的激光照射正在旋轉(zhuǎn)的介質(zhì)。
利用這種結(jié)構(gòu)，用激光照射正在旋轉(zhuǎn)的介質(zhì)，在介質(zhì)中可以形成大量
記錄標(biāo)記o
調(diào)制步驟包含調(diào)制激光，使得形成記錄標(biāo)記的脈沖序列的中心處的脈 沖的幅度變成峰值。
利用這種結(jié)構(gòu)，中心部分的記錄標(biāo)記可按期望地被形成為大于兩端部分處的記錄標(biāo)記。
調(diào)制步驟包含調(diào)制激光，4吏得形成記錄標(biāo)記的脈沖序列的兩端處的脈 沖的幅度均變成峰值。
利用這種結(jié)構(gòu)，可以將記錄標(biāo)記的端部形成為大于其中心部分，即雙 端鐘形，因此，每當(dāng)再現(xiàn)記錄標(biāo)記時(shí)可增強(qiáng)對(duì)再現(xiàn)信號(hào)的邊緣的及^應(yīng)。
在調(diào)制步驟中，使用能夠接收、放大以及輸出從鎖模激光光源發(fā)出的 激光的半導(dǎo)體光學(xué)放大器。
利用這種結(jié)構(gòu)，當(dāng)利用從鎖模激光光源發(fā)出的激光的多個(gè)脈沖序列形 成記錄標(biāo)記時(shí)，脈沖序列的兩端處的脈沖的幅度可被設(shè)置成小于其它脈沖 的幅度，從而可以恰當(dāng)?shù)乜刂朴涗洏?biāo)記的形狀。
在調(diào)制步驟中，非線性晶體被用于控制從鎖模激光光源發(fā)出的激光的 偏振態(tài)。
利用這種結(jié)構(gòu)，當(dāng)通過(guò)對(duì)非線性晶體施加電壓來(lái)控制激光的偏振態(tài)， 并且利用從鎖模激光光源發(fā)出的激光的多個(gè)脈沖序列形成記錄標(biāo)記時(shí)，不 用脈沖序列的兩端處的脈沖而用其它脈沖照射介質(zhì)，從而可以恰當(dāng)?shù)乜刂?記錄標(biāo)記的形狀。
在調(diào)制步驟中，當(dāng)調(diào)制從鎖才莫激光光源發(fā)出的激光時(shí)，使用法布里-珀羅干涉儀。
利用這種結(jié)構(gòu)，使從鎖模激光光源發(fā)出的激光進(jìn)入法布里-珀羅干涉 儀，調(diào)制激光，并且用合適的激光照射介質(zhì)上的適當(dāng)位置，從而可以形成 具有適當(dāng)形狀的記錄標(biāo)記。
根據(jù)本發(fā)明的另一個(gè)實(shí)施例，提供了一種光記錄裝置。光記錄裝置包 含以預(yù)定時(shí)間間隔發(fā)射激光的鎖模激光光源，用于在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì) 中的時(shí)間段期間調(diào)制激光的脈沖的調(diào)制裝置，以及用于利用調(diào)制過(guò)的激光 照射介質(zhì)的裝置。
在該實(shí)施例中，在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì)中的時(shí)間段由調(diào)制裝置調(diào)制從 鎖才莫激光光源發(fā)出的激光的脈沖，并且利用所述脈沖照射介質(zhì)。因此，用 具有更大強(qiáng)度的激光照射期望用具有更大強(qiáng)度的激光照射的介質(zhì)的位置， 而用具有更小強(qiáng)度的激光照射期望用具有更小強(qiáng)度的激光照射的介質(zhì)的 位置，從而可以在介質(zhì)上適當(dāng)?shù)奈恢眯纬删哂羞m當(dāng)形狀的記錄標(biāo)記。
調(diào)制裝置調(diào)制脈沖的幅度利用這種結(jié)構(gòu)，當(dāng)利用從鎖模激光光源發(fā)出的激光的多個(gè)脈沖序列形
成記錄標(biāo)記時(shí)，形成記錄標(biāo)記的脈沖序列的兩端處的脈沖的幅度^i殳置成 小于其它脈沖的幅度，從而可以恰當(dāng)?shù)乜刂朴涗洏?biāo)記的形狀。
調(diào)制裝置調(diào)制脈沖的頻率。
利用這種結(jié)構(gòu)，當(dāng)利用從鎖模激光光源發(fā)出的激光的多個(gè)脈沖序列形 成記錄標(biāo)記時(shí),每個(gè)預(yù)定時(shí)間段的脈沖序列的脈沖數(shù)量被減少，從而在確 保記錄標(biāo)記的正確形成的同時(shí)，電能、發(fā)熱量以及激光發(fā)射所需的功耗可 被降低。
光記錄裝置還包含用于旋轉(zhuǎn)介質(zhì)以利用調(diào)制過(guò)的激光照射介質(zhì)的裝置。
利用這種結(jié)構(gòu)，用所述激光照射正在旋轉(zhuǎn)的介質(zhì)，從而在介質(zhì)中可以 形成大量記錄標(biāo)記。
如上所述，根據(jù)本發(fā)明的實(shí)施例，利用鎖模激光光源可以在介質(zhì)上的 合適位置形成具有正確形狀的記錄標(biāo)記。
根據(jù)如附圖中所示本發(fā)明的以下優(yōu)選實(shí)施例的詳細(xì)描述，本發(fā)明的這 些以及其它目的、特性和優(yōu)點(diǎn)會(huì)變得更明顯。


圖1的模塊圖示出了根據(jù)本發(fā)明的第一實(shí)施例的光記錄裝置；
圖2的圖例示出了激光的束強(qiáng)度的平方與記錄標(biāo)記的尺寸之間的關(guān)
系；
圖3的流程圖示出了使用圖1的光記錄裝置的光記錄方法；
圖4的圖例示出了照射位置與由半導(dǎo)體光學(xué)放大器放大的激光的強(qiáng) 度之間的關(guān)系；
圖5A的剖面圖示出了第一實(shí)施例中的記錄標(biāo)記的曝光歷史，圖5B 的剖面圖示出了對(duì)比例1中的記錄標(biāo)記的爆光歷史，以及圖5C的剖面圖 示出了對(duì)比例2中的記錄標(biāo)記的曝光歷史；
圖6A的剖面圖示出了第一實(shí)施例中的記錄標(biāo)記，圖6B的剖面圖示 出了對(duì)比例1中的記錄標(biāo)記，以及圖6C的剖面圖示出了對(duì)比例2中的記 錄標(biāo)記；圖7的圖例根據(jù)第二實(shí)施例和第三實(shí)施例示出了照射位置與由半導(dǎo) 體光學(xué)放大器放大的激光的強(qiáng)度之間的關(guān)系；
圖8的圖例根據(jù)第二實(shí)施例和第四實(shí)施例示出了照射位置與由半導(dǎo) 體光學(xué)放大器放大的激光的強(qiáng)度之間的關(guān)系；
圖9A至9C的剖面圖分別根據(jù)第二至第四實(shí)施例示出了記錄標(biāo)記， 以及圖9D和9E的剖面圖分別示出了對(duì)比例3和4中的記錄標(biāo)記；
圖IO的圖例示出了利用電光調(diào)制器的光記錄裝置的光學(xué)系統(tǒng)；以及
圖11的圖例示出了利用聲光調(diào)制器的光記錄裝置的光學(xué)系統(tǒng)。
具體實(shí)施例方式
下面將參考附圖描述本發(fā)明的實(shí)施例。
圖1的模塊圖根據(jù)本發(fā)明的第一實(shí)施例示出了一種光記錄裝置。
如圖1所示，光記錄裝置1包含鎖模激光器2、半導(dǎo)體光學(xué)放大器3、 控制器4、透鏡5、中繼透鏡6、物鏡7、純伺服(servo-only )激光器8、 透鏡9、光束分離器ll、光束分離器12、聚焦透鏡13、聚焦伺服的光電 檢測(cè)器14、物鏡聚焦伺服裝置15、物鏡致動(dòng)器16和主軸17。
鎖才莫激光器2以預(yù)定時(shí)間間隔產(chǎn)生超短脈沖。，，超短脈沖，，是指例如 其脈沖寬度落在飛秒至微微秒量級(jí)范圍內(nèi)。激光具有500MHz的頻率和 405nm的波長(zhǎng)，并且被用于記錄。作為激光介質(zhì)，4吏用例如Ti:S (摻入 鈦的藍(lán)寶石)。因此，可以獲得具有非常短的脈沖寬度和大峰值功率的脈 沖。
半導(dǎo)體光學(xué)放大器3接M鎖模激光器2發(fā)射的激光，并且根據(jù)來(lái)自 控制器4的控制信號(hào)放大所述激光以及調(diào)制其頻率以輸出所述激光。
控制器4以預(yù)定時(shí)間間隔向半導(dǎo)體光學(xué)放大器3輸出用于控制由半導(dǎo) 體光學(xué)放大器3接收的激光的放大系數(shù)的控制信號(hào)，用于調(diào)制頻率的控制 信號(hào)等等。半導(dǎo)體光學(xué)放大器3和控制器4控制定時(shí)和放大系數(shù)，其中以 該定時(shí)和放大系數(shù)利用來(lái)自鎖模激光器2的激光來(lái)照射記錄介質(zhì)10。
透鏡5使從半導(dǎo)體光學(xué)放大器3輸出的激光朝著中繼透鏡6行進(jìn)。
中繼透鏡6使來(lái)自透鏡5的激光經(jīng)由光束分離器11和12朝著物鏡7 行進(jìn)。中繼透鏡6也被用于沿著記錄介質(zhì)10的厚度方向調(diào)整激光的焦點(diǎn)物鏡7在記錄介質(zhì)10上聚焦入射激光。物鏡7具有0.85的NA。在 雙光子吸收材料被用于記錄介質(zhì)10的情況下，在焦點(diǎn)附近的能量較大， 因而發(fā)生雙光子吸收，從而在焦點(diǎn)位置處形成空穴(孔)。相反，偏離焦 點(diǎn)的區(qū)域具有小能量，因而不發(fā)生雙光子吸收，不形成空穴(孔)。
純伺服激光器8朝著透鏡9發(fā)射僅用于聚焦伺服并且具有例如630nm 波長(zhǎng)的聚焦伺服光F。
透鏡9使聚焦伺服光F朝著光束分離器11行進(jìn)。
光束分離器11朝著光束分離器12 ^Jt聚焦伺服光F。
光束分離器12使來(lái)自光束分離器11的聚焦伺服光F穿過(guò)其中。已穿 過(guò)光束分離器12的聚焦伺服光F被物鏡7聚焦并且被記錄介質(zhì)10的參考 表面反射。記錄介質(zhì)10的參考表面是波長(zhǎng)選擇性薄膜，其反射聚焦伺服 光F,但是使用于記錄的激光穿過(guò)其中。被參考表面反射的聚焦伺服光F 通過(guò)物鏡7進(jìn)入光束分離器12。光束分離器12朝著聚焦透鏡13反射入 射聚焦伺服光F。
聚焦透鏡13在光電檢測(cè)器14上聚焦被光束分離器12反射的聚焦伺 服光F。
基于來(lái)自聚焦透鏡13的聚焦伺服光F，光電檢測(cè)器14利用例如散光 方法將信號(hào)輸出到物鏡聚焦伺服裝置15。
基于來(lái)自光電檢測(cè)器14的信號(hào)，物鏡聚焦伺服裝置15輸出用于控制 物鏡致動(dòng)器16的控制信號(hào)。
物鏡致動(dòng)器16根據(jù)來(lái)自物鏡聚焦伺服裝置15的控制信號(hào)移動(dòng)物鏡7 以執(zhí)行聚焦控制。
圖2的圖例示出了激光的束強(qiáng)度的平方與記錄標(biāo)記的尺寸之間的關(guān)系。
如圖2所示，例如通過(guò)針對(duì)記錄介質(zhì)調(diào)整照射激光的幅度(光束強(qiáng) 度)，可以調(diào)整記錄^h質(zhì)上形成的記錄標(biāo)記的尺寸。
例如，雙光子吸收材料被用于記錄材料，物鏡的數(shù)值孔徑NA為0.85， 激光的波長(zhǎng)為400nm,并且進(jìn)入記錄介質(zhì)的激光的幅度(光束強(qiáng)度)按1 進(jìn)行標(biāo)準(zhǔn)化。在這種情況下，當(dāng)光束強(qiáng)度的平方超過(guò)閾值(例如0.2)時(shí)，形成空 穴(孔)，當(dāng)激光的幅度為1、 0.8和0.6 (光束強(qiáng)度分別為1.0、 0.8和0.6) 時(shí)，記錄標(biāo)記的尺寸分別變?yōu)?.48pm、 0.41 n m和0.29 |J m。通過(guò)這種 方式，當(dāng)雙光子吸收材料被用于記錄介質(zhì)時(shí)，得到平方律特性，因此僅在 記錄介質(zhì)的焦點(diǎn)位置處可以產(chǎn)生激勵(lì)。
接下來(lái)，將描述有關(guān)利用圖1中所示的光記錄裝置1在記錄介質(zhì)10 上光學(xué)記錄信息的方法。
圖3流程圖示出了利用圖1的光記錄裝置1的光記錄方法，圖4的圖 例示出了照射位置與由半導(dǎo)體光學(xué)放大器3放大的激光的強(qiáng)度之間的關(guān) 系。
如圖1所示，記錄介質(zhì)10被安置在主軸17上并且凈皮驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)(未示 出)旋轉(zhuǎn)(ST301)。例如，線速度被設(shè)置成5m/s。
例如，鎖模激光器2以預(yù)定時(shí)間間隔發(fā)射具有超短脈沖的激光 (ST302 )。
控制器4以預(yù)定時(shí)間間隔向半導(dǎo)體光學(xué)放大器3輸出用于控制已^ 半導(dǎo)體光學(xué)放大器3的激光(的脈沖)的幅度的放大系數(shù)的控制信號(hào)。從 而，以預(yù)定時(shí)間間隔調(diào)制從鎖模激光器2發(fā)出的激光的脈沖的幅度 (ST303 )。
例如，如圖4中所示，在激光對(duì)記錄介質(zhì)10的照射位置范圍為從O 到40 (nm)的情況下，穿過(guò)半導(dǎo)體光學(xué)放大器3的激光的強(qiáng)度,皮i殳置成 0。在激光對(duì)記錄介質(zhì)10的照射位置范圍為從40到50 (nm)以及從70 到80 (nm)的情況下，穿過(guò)半導(dǎo)體光學(xué)放大器3的激光的強(qiáng)度被設(shè)置成 0.1。此外，在激光對(duì)記錄介質(zhì)10的照射位置范圍為從50到70 (nm)的 情況下，穿過(guò)半導(dǎo)體光學(xué)放大器3的激光的強(qiáng)度被設(shè)置成大約為0.9。即， 用于形成單個(gè)記錄標(biāo)記G的脈沖序列的兩端處的脈沖的幅度,皮i殳置成小 于脈沖序列的其它脈沖的幅度。用于形成記錄標(biāo)記G的脈沖序列的中心 處的脈沖具有峰值幅度。因此，在記錄表面上沿著共面方向X的記錄標(biāo) 記G的長(zhǎng)度變?yōu)槠谕拈L(zhǎng)度L1 (例如，120nm)。
如圖4中所示，對(duì)比例1是這樣一個(gè)例子，其中利用以預(yù)定時(shí)間間隔 從鎖模激光器發(fā)出的、均具有約為0.8的強(qiáng)度的12個(gè)激光束照射記錄介 質(zhì)。對(duì)比例2是這樣一個(gè)例子，其中利用以預(yù)定時(shí)間間隔從鎖模激光器發(fā) 出的、均具有約為0.45的強(qiáng)度的12個(gè)激光束照射記錄介質(zhì)。例如，其強(qiáng)度已被調(diào)制的激光束被物鏡7聚焦，并且用所述激光束照 射記錄^h質(zhì)10以形成記錄標(biāo)記(ST304 )。
圖5A的剖面圖示出了在該實(shí)施例中記錄標(biāo)記的曝光歷史，圖5B的 剖面圖示出了對(duì)比例1中的記錄標(biāo)記的啄光歷史，以及圖5C的剖面圖示 出了對(duì)比例2中的記錄標(biāo)記的膝光歷史。圖6A的剖面圖示出了在該實(shí)施 例中的記錄標(biāo)記，圖6B的剖面圖示出了對(duì)比例1中的記錄標(biāo)記，以及圖 6C的剖面圖示出了對(duì)比例2中的記錄標(biāo)記。
在該實(shí)施例中，如圖5A所示，空穴按交疊方式形成，同時(shí)在記錄介 質(zhì)10的記錄表面上沿著共面方向X彼此偏離，以及如圖6A所示，形成 記錄標(biāo)記G，其具有在記錄介質(zhì)10的記錄表面上沿著共面方向X的期望 長(zhǎng)度Ll和沿著其厚度方向Z的期望長(zhǎng)度L2。
如圖5B所示，在對(duì)比例l中，空穴按交疊方式形成，同時(shí)在記錄介 質(zhì)10的記錄表面上沿著共面方向X彼此偏離，以及如圖6B所示，形成 記錄標(biāo)記Gb，其具有在記錄介質(zhì)10的記錄表面上沿著共面方向X的長(zhǎng) 度L1'和沿著其厚度方向Z的長(zhǎng)度L2。即，形成記錄標(biāo)記Gb，其具有記 錄表面上沿著厚度方向Z的期望長(zhǎng)度L2和沿著共面方向X比期望長(zhǎng)度 Ll長(zhǎng)的長(zhǎng)度L1'。
在對(duì)比例2中，如圖5C所示，空穴按交疊方式形成，同時(shí)在記錄介 質(zhì)10的記錄表面上沿著共面方向X彼此偏離，以及如圖6C所示，形成 記錄標(biāo)記Gc，其具有在記錄^h質(zhì)10的記錄表面上沿著共面方向X的長(zhǎng) 度L1和沿著其厚度方向Z的長(zhǎng)度L2'。即，形成記錄標(biāo)記Gc,其具有記 錄表面上沿著共面方向X的期望長(zhǎng)度Ll和沿著厚度方向Z比期望長(zhǎng)度 L2短的長(zhǎng)度L2'。
如上所述，根據(jù)該實(shí)施例，鎖模激光器2以預(yù)定時(shí)間間隔發(fā)射激光 (ST302)，以預(yù)定時(shí)間間隔(每當(dāng)經(jīng)過(guò)了在記錄介質(zhì)IO上形成記錄標(biāo)記 的時(shí)間段時(shí))由半導(dǎo)體光學(xué)放大器3調(diào)制所發(fā)射的激光的脈沖的幅度 (ST303 )，以及利用所述激光照射正械」旋轉(zhuǎn)的記錄^h質(zhì)10 ( ST304 )。因 此，利用具有大強(qiáng)度的激光照射記錄介質(zhì)10上期望用具有大強(qiáng)度的激光 照射的位置(圖4中所示的50到70nm的范圍)，以及利用具有小強(qiáng)度的 激光照射其上期望用具有小強(qiáng)度的激光照射的位置(圖4中所示的40到 50nm和70到80nm的范圍)，在記錄介質(zhì)10上的適當(dāng)位置上形成具有適 當(dāng)形狀(記錄表面上沿著共面方向X的長(zhǎng)度Ll，沿著厚度方向Z的長(zhǎng) 度L2)的記錄標(biāo)記G。相應(yīng)地，如圖6B所示，在記錄表面上沿著共面方向X的記錄標(biāo)記 Gb的長(zhǎng)度變成對(duì)比例1中的Ll',因此縮短了記錄表面上沿著共面方向X 記錄標(biāo)記Gb之間的間隔，從而不能檢測(cè)到穩(wěn)定信號(hào)。相反，在該實(shí)施例 中，如圖6A所示，記錄表面上沿著共面方向X的記錄標(biāo)記G的長(zhǎng)度可 被設(shè)置成期望的長(zhǎng)度L1，因而可以防止記錄表面上沿著共面方向X的相 鄰記錄標(biāo)記G之間的間隔變得比預(yù)定距離短。因而，可以從記錄標(biāo)記G 中檢測(cè)到穩(wěn)定的再現(xiàn)信號(hào)。
此外，如圖6C所示，在對(duì)比例2中，沿著厚度方向Z的記錄標(biāo)記 Gc的長(zhǎng)度變成小于L2的L2',因此，在再現(xiàn)的時(shí)候，變得難以用激光主 動(dòng)照射記錄標(biāo)記Gc以進(jìn)行再現(xiàn)，從而變得難以檢測(cè)到穩(wěn)定信號(hào)。相反， 在該實(shí)施例中，如圖6A所示，記錄標(biāo)記G的長(zhǎng)度沿著厚度方向Z可被 設(shè)置成大于L2，的期望長(zhǎng)度L2，因此在再現(xiàn)的時(shí)候，可以用激光主動(dòng)照射 記錄標(biāo)記G以便再現(xiàn)。因而，可以從記錄標(biāo)記G中檢測(cè)到穩(wěn)定的再現(xiàn)信 號(hào)。
接下來(lái)，將描述根據(jù)第二實(shí)施例的光記錄方法。應(yīng)該注意到，在該實(shí) 施例和后續(xù)的實(shí)施例中，與第一實(shí)施例中相同的部分等等被表示成相同參 考符號(hào)，并且忽略其描述而將主要描述不同點(diǎn)。
圖7的圖例才艮據(jù)第二實(shí)施例和第三實(shí)施例示出了照射位置與由半導(dǎo) 體光學(xué)放大器3放大的激光的強(qiáng)度之間的關(guān)系。圖8的圖例根據(jù)第二實(shí)施 例和第四實(shí)施例示出了照射位置與由半導(dǎo)體光學(xué)放大器3放大的激光的
強(qiáng)度之間的關(guān)系。圖9A至9C的剖面圖才艮據(jù)第二至第四實(shí)施例分別示出 了記錄標(biāo)記。圖9D的剖面圖示出了對(duì)比例3中的記錄標(biāo)記，以及圖9E 的剖面圖示出了對(duì)比例4中的記錄標(biāo)記。
如圖7所示，第二實(shí)施例不同于第一實(shí)施例，其中用激光照射的記錄 介質(zhì)10的照射位置范圍被擴(kuò)展了 (形成了記錄表面上沿著共面方向X較 長(zhǎng)的記錄標(biāo)記)。
在該實(shí)施例中，控制器4以預(yù)定時(shí)間間隔向半導(dǎo)體光學(xué)放大器3輸出 用于控制已ii^半導(dǎo)體光學(xué)放大器3的激光(的脈沖)的幅度的放大系數(shù) 的控制信號(hào)。因而，以預(yù)定時(shí)間間隔調(diào)制從鎖模激光器2發(fā)出的激光的脈 沖的幅度，使其強(qiáng)度變成大約0.8，而照射位置的范圍為0到480nm。
因而，如圖9A所示，空穴按交疊方式形成，同時(shí)在記錄介質(zhì)20a的 記錄表面上沿著共面方向X彼此偏離，因此形成記錄標(biāo)記G2，其具有在記錄介質(zhì)20a的記錄表面上沿著共面方向X的期望長(zhǎng)度L10和沿著記錄 介質(zhì)20a的厚度方向Z的期望長(zhǎng)度L2。
應(yīng)該注意到，圖9D中所示的對(duì)比例3不同于對(duì)比例1的地方在于， 記錄介質(zhì)20d上形成的記錄標(biāo)記G5在記錄表面上沿著共面方向X比記錄 標(biāo)記Gb長(zhǎng)，并且不同于圖9A中所示的第二實(shí)施例的地方在于，記錄標(biāo) 記G5的長(zhǎng)度在記錄表面上沿著共面方向X比期望的長(zhǎng)度LIO長(zhǎng)。此夕卜， 圖9E中所示的對(duì)比例4不同于對(duì)比例2的地方在于，記錄^h質(zhì)20e的記 錄標(biāo)記G6的長(zhǎng)度在記錄表面上沿著共面方向X比記錄標(biāo)記Gc長(zhǎng)，并且 不同于圖9A中所示的第二實(shí)施例的地方在于，記錄標(biāo)記G6的長(zhǎng)度沿著 厚度方向Z比期望的長(zhǎng)度L2要小。
相反，在該實(shí)施例中，如圖9A所示，可以形成記錄標(biāo)記G2，其具 有在記錄介質(zhì)的記錄表面上沿著共面方向X的期望長(zhǎng)度LIO。
第三實(shí)施例不同于第二實(shí)施例的地方在于，以預(yù)定時(shí)間間隔從鎖才莫激 光器2發(fā)出的激光的脈沖的幅度被調(diào)制，并且利用具有0.8強(qiáng)度的激光以 均是第二實(shí)施例中的預(yù)定時(shí)間間隔的兩倍的時(shí)間間隔照射記錄介質(zhì)20b。
因而，如圖9B所示，按交疊方式在記錄面上沿著共面方向X在記錄 介質(zhì)20b上形成空穴，同時(shí)空穴彼此偏離的距離是第二實(shí)施例中的距離的 兩倍，并且形成記錄標(biāo)記G3，其具有在記錄介質(zhì)20b的記錄表面上沿著 共面方向X的期望長(zhǎng)度LIO和沿著記錄介質(zhì)20b的厚度方向Z的期望長(zhǎng) 度L2。
因而，每一預(yù)定時(shí)間周期的脈沖序列中的脈沖數(shù)量被減少，使得能夠 在保證記錄標(biāo)記G3的正確形成的同時(shí)，減少電能、發(fā)熱量和激光的放大 所需的功耗。
如圖8所示，第四實(shí)施例不同于第二實(shí)施例的地方在于，由半導(dǎo)體光 學(xué)放大器3調(diào)制激光，使得脈沖序列的兩端處的脈沖的幅度被設(shè)置成大于 其它脈沖的幅度，從而將兩端處的激光的強(qiáng)度設(shè)置得較大。
因而，如圖9C所示，可以將記錄^h質(zhì)20c上的記錄標(biāo)記G4形成為 雙端鐘形。即，可以將記錄標(biāo)記G4的端部沿著記錄面上的共面方向X設(shè) 置成大于其中心部分。因而，當(dāng)再現(xiàn)記錄標(biāo)記G4時(shí)，可以增強(qiáng)對(duì)再現(xiàn)信 號(hào)的邊緣的^^應(yīng)。
應(yīng)該注意到，本發(fā)明不局限于上述實(shí)施例，并且在不偏離本發(fā)明的技 術(shù)思路的情況下，可以進(jìn)行各種修改。在上述實(shí)施例中，半導(dǎo)體光學(xué)放大器3被用于調(diào)制從鎖模激光器2 發(fā)出的激光的脈沖。然而，可以使用電光調(diào)制器、聲光調(diào)制器等等代替半 導(dǎo)體光學(xué)放大器3。
圖IO的圖例示出了利用電光調(diào)制器的光記錄裝置的光學(xué)系統(tǒng)。
如圖IO所示，取代圖1中所示的半導(dǎo)體光學(xué)放大器3，電光調(diào)制器 30和偏振器(偏振光束分離器)32被布置于鎖模激光器2和聚焦透鏡5 之間。
例如，電光調(diào)制器30可基于來(lái)自控制器4的控制信號(hào)，以預(yù)定時(shí)間 間隔將電壓施加到非線性光學(xué)晶體(例如，磷酸二氫鉀(KDP)晶體)31 上。因此，通過(guò)以預(yù)定時(shí)間間隔對(duì)非線性光學(xué)晶體31施加電壓，例如， 可以控制激光的偏振態(tài)，并且可以調(diào)制穿過(guò)非線性光學(xué)晶體31的光強(qiáng)度。 因而，如上述實(shí)施例，激光的脈沖凈皮調(diào)制，并且用所述激光照射記錄^h質(zhì)， 從而可以恰當(dāng)?shù)乜刂朴涗洏?biāo)記的形狀。偏振器(偏振光束分離器)32僅輸出 已穿過(guò)非線性光學(xué)晶體31的特定偏振分量。
法布里-珀羅干涉儀可被用于調(diào)制從鎖模激光器發(fā)出的激光。當(dāng)使用 法布里-珀羅干涉儀時(shí)，使從鎖模激光器發(fā)出的激光i^法布里-珀羅干涉 儀，基于電信號(hào)調(diào)制所述激光，用適當(dāng)?shù)募す庹丈溆涗浗橘|(zhì)的適當(dāng)位置， 從而可以形成具有適當(dāng)形狀的記錄標(biāo)記。
圖11的圖例示出了利用聲光調(diào)制器的光記錄裝置的光學(xué)系統(tǒng)。
如圖11所示，取代圖1中所示的半導(dǎo)體光學(xué)放大器3，聲光調(diào)制器 40和透鏡46被布置于鎖模激光器2和聚焦透鏡5之間。
聲光調(diào)制器40包含諸如磷化鎵和石英晶體的聲光材料41 、振蕩器42、 混頻器43、放大器44和壓電元件45。聲光材料41被布置于來(lái)自鎖模激 光器2的激光進(jìn)入的位置。混頻器43對(duì)來(lái)自振蕩器42的信號(hào)執(zhí)行AM調(diào) 制。放大器44放大來(lái)自混頻器43的信號(hào)?；诒蝗绱朔糯蟮男盘?hào)驅(qū)動(dòng)壓 電元件45。當(dāng)壓電元件45被驅(qū)動(dòng)時(shí)，聲波可被輸入給聲光材料41?；?輸入到聲光材料41的聲波的強(qiáng)度，可調(diào)制穿過(guò)聲光材料41的光(衍射光) 強(qiáng)度。因而，激光的脈沖被調(diào)制，以及用所述激光照射記錄介質(zhì)，從而可 以如上述實(shí)施例那樣恰當(dāng)?shù)乜刂朴涗洏?biāo)記的形狀。透鏡46將來(lái)自鎖模激 光器2的激光聚焦到聲光材料41上。
在上述實(shí)施例中，來(lái)自鎖才莫激光器2的激光的脈沖的幅度被調(diào)制。然 而，取代半導(dǎo)體光學(xué)放大器3，電光調(diào)制器可被用于調(diào)制來(lái)自鎖模激光器的激光的脈沖頻率。通過(guò)對(duì)上述非線她氺坐曰^A^^ re 丄u
::=性光學(xué)晶光子因:體^^^ 熱量和激光發(fā)射所需的功耗的同時(shí)，可實(shí)現(xiàn)上述第^施-乂電^、發(fā)
權(quán)利要求
1. 一種光記錄方法，包括從鎖模激光光源發(fā)射激光；在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì)中的時(shí)間段期間調(diào)制所述激光的脈沖；以及利用調(diào)制的所述激光照射所述介質(zhì)。
2. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中所述調(diào)制步驟包含調(diào)制所述脈沖的幅度。
3. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中所述調(diào)制步驟包含調(diào)制所述脈沖的頻率。
4. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中用調(diào)制的所述激光照射正在旋轉(zhuǎn)的所述<^質(zhì)。
5. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中所述調(diào)制步驟包含調(diào)制所述激光，使得形成所述記錄標(biāo)記的脈沖 序列的中心處的脈沖的幅度變成J^值。
6. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中所述調(diào)制步驟包含調(diào)制所述激光，使得形成所述記錄標(biāo)記的脈沖 序列的兩端處的脈沖的幅度變成蟀Hi。
7. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中，在所述調(diào)制步驟中，使用能夠接收、放大以及輸出從所述鎖模 激光光源發(fā)出的激光的半導(dǎo)體光學(xué)放大器。
8. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中，在所述調(diào)制步驟中，非線性晶體被用于控制從所述鎖模激光光 源發(fā)出的激光的偏振態(tài)。
9. 如權(quán)利要求1所述的光記錄方法，其中，在調(diào)制步驟中，當(dāng)調(diào)制從所述鎖模激光光源發(fā)出的激光時(shí)，使 用法布里-珀羅干涉儀。
10. —種光記錄裝置，包括以預(yù)定時(shí)間間隔發(fā)射激光的鎖才莫激光光源；用于在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì)中的時(shí)間段期間調(diào)制所述激光的脈沖的 調(diào)制裝置；以及用于利用調(diào)制的所述激光照射所述介質(zhì)的裝置。
11. 如權(quán)利要求10所述的光記錄裝置， 其中所述調(diào)制裝置調(diào)制所述脈沖的幅度。
12. 如權(quán)利要求10所述的光記錄裝置， 其中所述調(diào)制裝置調(diào)制所述脈沖的頻率。
13. 如權(quán)利要求10所述的光記錄裝置，還包括用于旋轉(zhuǎn)將被調(diào)制的所述激光照射的所述介質(zhì)的裝置。
全文摘要
一種光記錄方法和光記錄裝置。光記錄方法包含發(fā)射來(lái)自鎖模激光光源的激光，在形成記錄標(biāo)記于介質(zhì)中的時(shí)間段期間調(diào)制激光的脈沖，以及用調(diào)制過(guò)的激光照射介質(zhì)。
文檔編號(hào)G11B7/125GK101546572SQ200910129380
公開(kāi)日2009年9月30日 申請(qǐng)日期2009年3月24日 優(yōu)先權(quán)日2008年3月26日
發(fā)明者上田大輔, 巖村貴 申請(qǐng)人:索尼株式會(huì)社