專利名稱：包括兩個具有不同光譜透射率的輸出耦合器的相位穩(wěn)定的鎖模激光器的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種鎖模短脈沖激光諧振器，包括泵浦激光束輸入、激光晶體以及鏡體，例如，在線性諧振器的情況下為至少第一端面鏡和第二端面鏡，在環(huán)型諧振器的情況下 為多個腔鏡(cavity mirror)。優(yōu)選地，所述激光晶體為非線性激光增益介質(zhì)。另外，本發(fā)明涉及一種短脈沖激光結(jié)構(gòu)，包括上述鎖模短脈沖激光諧振器和耦合 到短脈沖激光諧振器的CEP(CEP-Carrier Envelope Phase，載波包絡(luò)相位)穩(wěn)定裝置，用于 對激光輻射進行鎖相。
背景技術(shù)：
現(xiàn)有技術(shù)已經(jīng)知道有鎖模短脈沖激光諧振器(振蕩器)，特別地是飛秒激光諧 振，例如，美國專利US 5，079，772 A中所描述的。這種激光諧振器產(chǎn)生的激光輻射是 寬帶輻射，例如，其帶寬范圍約為650nm到1050nm。還已經(jīng)知道使用激光放大器與這種 激光諧振器的組合，這種激光放大器例如在1985年10月15日出版的期刊《光學(xué)通信》 (OpticsCommuni cat ions, 55 (6))中 D. Strickland 禾口 G. Mourou 所著的文章“Compression of amplified chirped optical pulses”(放大后的啁啾光學(xué)脈沖的壓縮)，該文章引入本 說明書作為參考。這種鎖模短脈沖激光諧振器所存在的一個問題是相位和頻率的穩(wěn)定，并 且這種穩(wěn)定的概念在美國專利US 6，785，303 Bl和US 6，724，788 Bl中進行了描述。特別 地，對于相位匹配，建議使用單獨的、相對復(fù)雜的干涉儀類型的單元。另一方面，US 3，772，609 A提出了一種具有雙輸出系統(tǒng)的激光腔體結(jié)構(gòu)。更具體 地，其中公開了一種具有兩個輸出耦合鏡體以及激光腔體結(jié)構(gòu)的激光器，所述激光腔體結(jié) 構(gòu)包含活動激光介質(zhì)并且產(chǎn)生兩個不同的激光頻率(波長)。一個端面鏡在這兩個波長中 的第一波長上具有高反射率，并且在第二波長上可以進行部分傳送；另一個端面鏡在第二 波長上具有高反射率，而在兩個波長的第一波長上可以進行部分傳送。因此，第一鏡體設(shè)置 為耦合出具有第二波長的激光束，并且對第一波長進行反射，第二鏡體則設(shè)置為耦合出第 一波長而反射第二波長。產(chǎn)生這兩個激光波長的基礎(chǔ)是，激光腔體，例如作為端面鏡的具有 Brewster窗口的等離子管，產(chǎn)生兩個離散的激光波長。不同的激光波長可用于不同的目的， 而不用將激光諧振器從一個工作模式切換為另一個工作模式。與這種又頻率激光系統(tǒng)不同，常見的鎖模短脈沖激光諧振器產(chǎn)生寬帶激光輻射， 如前所述。但是，可以想象得出在一些應(yīng)用中，具有不同屬性的激光輻射將是有用的，并且 希望不是必須從一個工作模式切換到另一個工作模式，例如US 7，172，588 B2中所公開的 激光器結(jié)構(gòu)，并且可以使用短脈沖的工作模式，其中產(chǎn)生與另一個短脈沖工作模式相比具 有較低能量的激光輻射。具體地，希望在具有相位穩(wěn)定裝置的激光器結(jié)構(gòu)中使用具有不同 屬性的激光輻射，具體地在具有耦合到諧振器的激光放大器的激光器結(jié)構(gòu)中使用具有不同 屬性的激光輻射。

發(fā)明內(nèi)容
因此，本發(fā)明的目的是提供一種鎖模短脈沖激光諧振器以及可以立即獲取易于制 造的、具有不同屬性的激光輻射、包括該鎖模短脈沖激光諧振器的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，而不 用將激光諧振器從一個工作模式切換至另一個工作模式。根據(jù)本發(fā)明的另一個目的，旨在提供一種激光器裝置，其能夠同時輸出具有不同光譜屬性的激光輻射，以便將這種激光輻射一方面饋入激光器的相位穩(wěn)定裝置，而另一方 面饋入短脈沖激光放大器。為了解決上述問題，本發(fā)明提供一種鎖模短脈沖激光諧振器和一種短脈沖激光器 結(jié)構(gòu)，如獨立權(quán)利要求中所限定的。本發(fā)明的優(yōu)選實施例在從屬權(quán)利要求中限定。根據(jù)本發(fā)明，提供一種鎖模短脈沖激光諧振器，包括泵浦激光束輸入端、激光介 質(zhì)，優(yōu)選地為非線性激光介質(zhì)，例如Ti = Sapphire (Ti =Al2O3)晶體，以及諧振器鏡體；具體 地，振蕩器包括兩個用于耦出激光輻射的耦出鏡體，這些耦出鏡體中的第一耦出鏡體設(shè)置 為耦出具有第一光譜屬性的激光輻射，而第二耦出鏡體設(shè)置為耦出具有與所述第一光譜屬 性不同的第二光譜屬性的激光輻射。例如，諧振器激光輻射的不同光譜部分可能經(jīng)過兩個 耦出鏡體被耦出；另外，可以耦出不同帶寬的輻射，但是具有相同的中心波長，具有不同和 /或相同的能量；或者耦出具有不同中心波長的輻射部分，其具有不同或相同帶寬的光譜， 并且具有不同或相同的能量。這可以通過選擇合適的具有特定傳輸和光譜密度屬性的耦出 鏡體的已知技術(shù)得以實現(xiàn)，所述屬性依賴于這種鏡體的層結(jié)構(gòu)，具體地，第一耦出鏡體上耦出的激光輻射可以被提供到CEP穩(wěn)定裝置，這種裝置 的主要部分是已知的，從而為鎖模短脈沖激光諧振器提供相位穩(wěn)定。具體地，這個CEP穩(wěn)定 裝置包括差頻生成(Dre)裝置或f:2f干涉儀裝置以用作輸入級，第一端鏡體將具有第一光 譜屬性的激光輻射提供給CEP穩(wěn)定裝置的這些Dre(或干涉儀)裝置。這里，將相對寬帶寬 的激光輻射以及相對低能量的激光輻射提供給CEP穩(wěn)定裝置是有用的；與此相對的是，第 二端面鏡上耦出的激光輻射應(yīng)當(dāng)是具有相對窄帶寬但是相對高能量的輻射，并且這種激光 輻射可以被提供給激光放大器作為饋入激光輻射，這是已知的技術(shù)。因此，本發(fā)明還提供一種短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，包括前面所述的鎖模短脈沖激光諧 振器、耦合到用于接收具有第一光譜屬性的激光輻射的第一耦出鏡體的CEP穩(wěn)定裝置、從 第二耦出鏡體接收具有第二光譜屬性的激光輻射的激光放大器。例如經(jīng)過第一端面鏡耦出的相對低能量的第一激光輻射的光譜密度小于lmW/nm。 與此相對，經(jīng)過第二端面鏡耦出的與第一激光輻射相比具有相對高能量的激光輻射具有大 于lmW/nm的光譜密度。本發(fā)明的另一個應(yīng)用范圍來自于輸出脈沖的完好同步。由于兩個輸出脈沖產(chǎn)生 于相同的激光諧振器中，所以雖然它們具有不同的帶寬、中心波長和/或脈沖寬度，但是它 們?nèi)匀豢梢詫崿F(xiàn)完好的同步。兩個相互同步的獨立諧振器將可以互相代替。雖然可以使 用不同的穩(wěn)定系統(tǒng)，但是同步需要兩個激光諧振器而不是一個激光諧振器和一個附加的鎖 定電子裝置。兩個經(jīng)過同步的諧振器之間產(chǎn)生的抖動將永遠不等于零。相反，可以從這里 描述的諧振器中假設(shè)與兩個不同諧振器中產(chǎn)生的脈沖相比其脈沖將沒有或僅有極小的定 時抖動。這種同步脈沖應(yīng)用的一個例子是，傅立葉變換相干反斯托克斯拉曼散射(CARS， coherent anti-StokesRaman scattering)，參考期干丨J Optics Express (光學(xué)快訊)，2006年 9 月 4 日第 14 卷第 18 冊中 Meng Cui 等人所著的“Interferometric Fouriertransform coherent anti-Stokes Raman scattering” (干涉儀傅立葉變換相干反斯托克斯拉曼散 射)，第 8448-8458 頁。


下面將結(jié)合附圖對本發(fā)明的進一步的細節(jié)和優(yōu)點進行清楚地描述，其中圖1和圖2表示根據(jù)本發(fā)明的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)的兩個實施例的類似示 意圖，包 括鎖模激光諧振器、激光放大器和分別具有Dre輸入級(圖1)和干涉儀輸入級(圖2)的 CEP穩(wěn)定裝置；圖3和圖4示意性地表示提供泵浦激光輻射的短脈沖激光諧振器的結(jié)構(gòu)的優(yōu)選實 施例，圖3中示出了折疊結(jié)構(gòu)，圖4示出了環(huán)型結(jié)構(gòu)；圖5示出了圖3(或圖4)的短脈沖激光諧振器的第一輸出的透射率和光譜密度；圖6示出了在圖3 (或圖4)的激光諧振器的第二輸出的透射率和光譜密度的另一 個示意圖；以及圖7示出了用于激光諧振器的典型激光晶體的放大特性，例如Ti S apphire晶體， 也就是強度(任意單位)與波長(以μ m為單位)之比。
具體實施例方式在圖1和圖2中，示出了短脈沖激光器結(jié)構(gòu)1，其包括雙輸出飛秒振蕩器2，它是具 有載波包絡(luò)相位(CEP)穩(wěn)定的鎖模短脈沖激光諧振器，具體地，如圖3或圖4中所示的激光 諧振器。這里的激光諧振器或振蕩器還可以簡稱為諧振器2，其具有用于具有相對窄帶寬的 激光輻射的第一輸出端3和用于當(dāng)與第一輸出端3相比具有相對窄帶寬的激光輻射的第二 輸出端4。例如，第一輸出端3處的激光輻射具有80MHz的脈沖頻率和1. 4nJ的脈沖能量， 并且在諧振器2中振蕩的大約5%的激光輻射被耦合出來。在第二輸出端4處，激光輻射可 以具有80MHz的脈沖頻率，但是其具有大約6nJ的脈沖能量，并且這個激光脈沖被用于饋入 本身為已知結(jié)構(gòu)的激光放大器5，具體地為飛秒激光放大器。在這個激光放大器5的輸出6 處，獲取具有I-IOKHz脈沖頻率以及mj數(shù)量級的脈沖能量的激光輻射，例如l_5mj的脈沖 能量。因此，這個激光放大器5具有放大所提供的激光脈沖以便獲取更高脈沖能量的功能。激光諧振器2的第一輸出端3耦合到載波包絡(luò)相位穩(wěn)定裝置7，下面簡稱為CEP 穩(wěn)定裝置或更簡短地稱為CEP裝置7。這個CEP裝置7包括輸入級，即不同頻率產(chǎn)生(簡 稱為DR；)裝置8(圖1)，或者f:2f干涉儀裝置8’(圖2)；這個輸入級8或8’分別具有耦 合到諧振器2的第一輸出端3的輸入端，并且將例如不同頻率的輸出提供到鎖相電子裝置 9。鎖相電子裝置9用于產(chǎn)生控制信號，其本身是已知的，即該控制信號被提供到聲光調(diào)制 器(AOM) 10中，聲光調(diào)制器10用于對腔內(nèi)脈沖能量進行調(diào)制，因此，該控制信號通過刻爾效 應(yīng)被提供到光諧振器2的非線性增益介質(zhì)中的光學(xué)路徑中，所述光學(xué)路徑將在下面進行描 述。更具體地，泵浦激光器11 (連續(xù)波(cw)激光器)，例如，倍頻的單頻率NchYVO4激 光器(例如“Coherent Verdi”激光器)用于將單個頻率上的泵浦激光輻射通過AOM單元 10提供到飛秒諧振器2。
根據(jù)圖3和圖4，諧振器2在12處接收泵浦激光束，該泵浦激光束被提供到活動激光介質(zhì)(稱為增益介質(zhì))，例如其形式是非線性Ti =Al2O3晶體(Ti Sapphire晶體)13，即通 過透鏡Ll和凹透分色鏡Ml，Ml適用于發(fā)送激光器的泵浦并且反射諧振器2中內(nèi)嵌的激光 脈沖(根據(jù)已知的刻爾透鏡鎖模效應(yīng))。另外，根據(jù)圖3，鏡體M2、M3和M4用于建造激光諧 振器2，并且這些鏡體M可以稱為啁啾鏡體。兩個分離的端面鏡OCl和0C2被提供以用于諧 振器，并且在這些端面鏡OCl和0C2上，激光輻射的各個部分被耦合出，例如，在端面鏡OCl 上為5%，在端面鏡0C2上為29%。因此，端面鏡OC 1形成第一輸出端3，而端面鏡0C2形 成第二輸出端4。術(shù)語“0C”通常用于指代這種耦出(outcoupler)鏡體。在圖4的實施例 中，環(huán)型振蕩器顯示為諧振器2，鏡體M3和M4是耦出鏡體OCl和0C2。另外，圖4中與圖3 中具有相同標號的元件是對應(yīng)的元件。耦出鏡體OCl和0C2可以是簡單的Bragg多層鏡體，其結(jié)構(gòu)是基底+ (HL)n，其中， H是指具有高反射率的層，L是指具有低反射率的層。例如，H層包括在SOOnm的波長上具 有λ/4光厚度TiO2，而L層包括是在SOOnm處具有相同的λ/4光厚度SiO2層。這里，η是 層的數(shù)量，因此其也是依賴于傳送屬性的周期數(shù)。例如，對于傳輸T = 5%, η = 5，這意味 著端鏡(第一耦出鏡體0C1)具有結(jié)構(gòu)基底+ (HLHLHLHLHL)，而對于傳輸T = 29%,η = 3, 這意味著端鏡(第二耦出鏡體0C2)具有結(jié)構(gòu)基底+(HLHLHL)。應(yīng)當(dāng)清楚，以上所述的波長和層數(shù)量的傳輸比例值僅是示例，其它的數(shù)值對于其 它實施例也可能是合適的，在圖5中，示出了任意單位的光譜密度(=平均的鎖模功率/帶寬(FWHM))(實 線)以及相對于圖3和圖4中的第一耦出鏡體OCl的以％為單位的透射率(虛線)，也就是 在輸出端3處。正如已經(jīng)提及的，5%激光輻射的一部分被耦出，并且特別選擇出來的耦出 鏡體OCl具有透射率特性，其中，光譜帶寬的翼側(cè)處的波長被加強，這意味著具有更高的透 射率，例如在波長為600nm和700nm之間的波長上以及900nm到IOOOnm之間的波長上，如 700-900nm的范圍中(光譜的中央)。因此，當(dāng)與圖6中表示第二耦合鏡體0C2的示意圖相 比較時，在這個第一耦出鏡體OCl處獲得耦出的相對寬帶的激光輻射，例如，在0. 5光譜密 度處具有670-900nm的帶寬，如圖5中所示，即，在對應(yīng)于全部寬度的一半最大值(FWHM)的 強度處一半最大值(FWHM)處的全部寬度是用于描述一個曲線或函數(shù)上的“隆起處”的寬 度的參數(shù)。它由函數(shù)達到其最大值的一半數(shù)值的曲線上的點之間的距離給出。與此相對，根據(jù)圖6，第二耦出鏡體0C2的透射率沒有以第一端面鏡OCl (圖5)的 方式增強光譜帶寬的翼側(cè)，雖然第二耦出鏡體0C2在從例如700-900nm的感興趣的波長帶 寬中具有更高的整體透射率。因此，在具有0.5FWHM光譜密度的線上，當(dāng)與圖5中鏡體OCl 的帶寬相比較時，通過第二耦出鏡體0C2傳輸?shù)妮椛渚哂写蠹s725-880nm的更窄的帶寬。正 如前面已經(jīng)提及的，這個第二耦出鏡體0C2提供29%的耦出因子。為了進一步表示利用例如根據(jù)圖3的飛秒諧振2獲取的激光輻射的主光譜，圖 7示出了激光輻射的(任意單位的)強度與波長(以ym為單位)之比，中心波長約為 0. 8ym(800nm)，各個斜面的范圍在600-750nm(上升斜面)和780_1000nm(下降斜面)。當(dāng) 將這個強度特性與圖5或圖6的透射率特性相組合時，在光譜的翼側(cè)具有或多或少的波長 加強，圖5和圖6中所示的獲得的光譜將更加清楚。應(yīng)當(dāng)提及的是，CEP裝置7還可以如WO 2006/008135 A2中所公開的方式進行設(shè)置，即光學(xué)Dre裝置8包括例如非線性光學(xué)介質(zhì)，例如周期性接入的摻有氧化美的鈮酸鋰； 鎖相裝置9可以包括例如光電二極管的光敏裝置，正如WO 2006/008135 A2中所公開的， 該專利文獻的的內(nèi)容引入本說明書作為參考。另一方面，圖3的干涉儀裝置8’可以設(shè)置 為主要由US 6，724，788 Bl中所示，該專利文獻的內(nèi)容也引入本文作為參考，也可參考WO 2006/008135 A2 的介紹部分以及 Optische Messtechnik,Photonik 3/2006，第 60-63 頁中 Rudiger Paschotta 所著的"FrequenzkSmme und optische Frequenzmetrologie，，(頻 率梳和光學(xué)頻率度量)。為了不同頻率的產(chǎn)生，具有寬的帶寬的激光輻射是有利的，而較低能量的輻射便 已足夠；另一方面，在第二端面鏡0C2處耦出的用于饋送至飛秒激光放大器5的輻射比例更 加大(例如29%)，并且在這里，更窄的帶寬被更好地匹配至這種放大器的有限帶寬。另一 方面，更多的光譜密度(有限帶寬處的更高能量)改善了這種放大器的脈沖和背景之間的 對比。在前面的描述中已經(jīng)參照具體的、優(yōu)選的實施例對本發(fā)明進行了描述；但是，應(yīng)當(dāng)理解，本領(lǐng)域的普通技術(shù)人員能夠提供各種變化和修改，而這并不脫離具體地由所附權(quán)利 要求書限定的本發(fā)明的精神和范圍。因此，例如OC鏡體處傳輸百分比的其它數(shù)值，以及光 譜密度等均可以進行根據(jù)當(dāng)前主題內(nèi)容的各種應(yīng)用來進行選擇。另外，可以想到在合適或 必要的情況下可以提供至少一個附加的鏡體作為耦出鏡體，具體地出于輸出脈沖的完美同 步的考慮。所以，例如分別對于圖3和圖4，鏡體M2也可以用作附加的耦出鏡體。
權(quán)利要求
一種鎖模短脈沖激光諧振器(2)，包括泵浦激光束輸入端(12)、激光介質(zhì)(13)以及激光束耦出裝置(OC1，OC2)，其特征在于，所述耦出裝置包括至少第一耦出鏡體(OC1)和第二耦出鏡體(OC2)，其中，所述第一耦出鏡體(OC1)用于耦出具有第一光譜屬性的激光輻射，所述第二耦出鏡體(OC2)用于耦出具有與所述第一光譜屬性不同的第二光譜屬性的激光輻射。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第一耦出鏡體 (OCl)限定輸出端(3)，所述輸出端(3)設(shè)置為耦合到所述鎖模短脈沖激光諧振器的CEP穩(wěn) 定裝置(7)。
3.根據(jù)權(quán)利要求2所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第一耦出鏡體 (OCl)限定輸出端(3)，所述輸出端(3)設(shè)置為耦合到所述CEP穩(wěn)定裝置(7)的差頻生成裝置⑶。
4.根據(jù)權(quán)利要求2所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第一耦出鏡體 (OCl)限定輸出端(3)，所述輸出端(3)設(shè)置為耦合到所述CEP穩(wěn)定裝置(7)的f:2f干涉 儀裝置(8，)。
5.根據(jù)權(quán)利要求1-4中任一權(quán)利要求所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所 述第一耦出鏡體(OCl)設(shè)置為耦出相對寬帶寬的激光輻射。
6.根據(jù)權(quán)利要求1-4中任一權(quán)利要求所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所 述第一耦出鏡體(OCl)設(shè)置為耦出相對低光譜密度的激光輻射。
7.根據(jù)權(quán)利要求6所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，經(jīng)過所述第一耦出鏡 體(OCl)耦出的激光輻射具有小于lmW/nm的光譜密度。
8.根據(jù)權(quán)利要求5所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第一耦出鏡體 (OCl)設(shè)置為耦出相對低光譜密度的激光輻射。
9.根據(jù)權(quán)利要求8所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，經(jīng)過所述第一耦出鏡 體(OCl)耦出的激光輻射具有小于lmW/nm的光譜密度。
10.根據(jù)權(quán)利要求1所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第二耦出鏡體 (0C2)限定輸出端，所述輸出端耦合至激光放大器。
11.根據(jù)權(quán)利要求1或9所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第二耦合鏡 體(0C2)設(shè)置為耦出相對窄帶寬的激光輻射。
12.根據(jù)權(quán)利要求1或10所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第二耦出鏡 體(0C2)設(shè)置為耦出相對高光譜密度的激光輻射。
13.根據(jù)權(quán)利要求12所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，通過所述第二耦出 鏡體(0C2)耦出的激光幅射具有大于lmW/nm的光譜密度。
14.根據(jù)權(quán)利要求11所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，所述第二耦出鏡體 (0C2)設(shè)置為耦出相對高光譜密度的激光輻射。
15.根據(jù)權(quán)利要求14所述的鎖模短脈沖激光諧振器，其特征在于，通過所述第二耦出 鏡體(0C2)耦出的激光輻射具有大于lmW/nm的光譜密度。
16.一種短脈沖激光器結(jié)構(gòu)(1)，包括鎖模短脈沖激光諧振器(2)、用于將泵浦激光 輻射提供給所述短脈沖激光諧振器的泵浦激光器(11)、耦合到所述短脈沖激光諧振器用 于對所述激光輻射進行鎖相的CEP穩(wěn)定裝置(7)以及用于輸出有用激光輻射的諧振器輸出，其特征在于，所述短脈沖激光諧振器(2)具有至少第一耦出鏡體(OCl)和第二耦出鏡 體(0C2)，其中，所述第一耦出鏡體(OCl)設(shè)置為耦出具有第一光譜屬性的激光輻射，第二 耦出鏡體(0C2)設(shè)置為耦出具有第二光譜屬性的激光輻射，并且其中，所述第一耦出鏡體 (OCl)限定輸出端(3)，所述輸出端(3)設(shè)置為耦合到所述鎖模短脈沖激光諧振器的CEP穩(wěn) 定裝置(7)。
17.根據(jù)權(quán)利要求16所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述CEP穩(wěn)定裝置(7)包 括耦合到所述第一耦出鏡體的差頻生成裝置(8)。
18.根據(jù)權(quán)利要求17所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述第一耦出鏡體(OCl) 設(shè)置為將相對寬帶寬的激光輻射提供到所述差頻生成裝置(8)。
19.根據(jù)權(quán)利要求16或17所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述第一耦出鏡體 (OCl)設(shè)置為將相對低光譜密度的激光輻射提供給所述差頻生成裝置(8)。
20.根據(jù)權(quán)利要求16所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述第二耦出鏡體(0C2) 的輸出端(4)耦合到激光放大器(5)。
21.根據(jù)權(quán)利要求16或20所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述第二耦出鏡體 (0C2)設(shè)置為耦出相對窄帶寬的激光輻射。
22.根據(jù)權(quán)利要求15或19所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述第二耦出鏡體 (0C2)設(shè)置為耦出相對高光譜密度的激光輻射。
23.根據(jù)權(quán)利要求20所述的短脈沖激光器結(jié)構(gòu)，其特征在于，所述第二耦出鏡體(0C2) 設(shè)置為耦出相對高光譜密度的激光輻射。
全文摘要
一種鎖模短脈沖激光諧振器(2)，包括泵浦激光束輸入端(12)、非線性激光介質(zhì)(13)、多個諧振器鏡體(M)以及第一耦出鏡體(OC1)和第二耦出鏡體(OC2)，其中，第一耦出鏡體(OC1)用于耦出具有第一光譜屬性的激光輻射，第二耦出鏡體(OC2)用于耦出具有與第一光譜屬性不同的第二光譜屬性的激光輻射。
文檔編號H01S3/131GK101821913SQ200880110439
公開日2010年9月1日 申請日期2008年9月17日 優(yōu)先權(quán)日2007年10月4日
發(fā)明者克里斯蒂安·瓦爾穆特, 哈拉爾德·弗賴, 安德烈亞斯·施廷格爾 申請人:費姆托激光產(chǎn)品股份有限公司