專(zhuān)利名稱(chēng)：高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及照明電子技術(shù)領(lǐng)域。
技術(shù)背景大多數(shù)高強(qiáng)度氣體放電燈在壽命后期均表現(xiàn)出整流效應(yīng)，這將導(dǎo)致鎮(zhèn)流器 及其相關(guān)部件過(guò)載，必須采取適當(dāng)?shù)谋Ｗo(hù)措施確保在整流效應(yīng)出現(xiàn)時(shí)照明系統(tǒng) 安全。因此，構(gòu)建高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路對(duì)進(jìn)一步研究整流 效應(yīng)以及制定相應(yīng)標(biāo)準(zhǔn)起到至關(guān)重要的作用。目前傳統(tǒng)整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路 如圖1所示。用圖1所示的電路代替高強(qiáng)度氣體放電燈接入到照明線路中，根據(jù)高強(qiáng)度氣體放電燈具體型號(hào)調(diào)整電阻Rl和R2的阻值可以初步確定高強(qiáng)度 氣體放電燈發(fā)生整流效應(yīng)時(shí)照明系統(tǒng)的工作情況。由于直接用電阻來(lái)等效高強(qiáng) 度氣體放電燈并不是很準(zhǔn)確，特別工作在低頻時(shí)，高強(qiáng)度氣體放電燈的燈端伏 安特性并非線性變化的，因此采用這種模擬實(shí)驗(yàn)電路并不是很真實(shí)。 發(fā)明內(nèi)容本發(fā)明為了解決目前傳統(tǒng)的高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路直 接用電阻來(lái)等效高強(qiáng)度氣體放電燈并不是很準(zhǔn)確和真實(shí)的問(wèn)題，而提出了一種 高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路。本發(fā)明由第一二極管D1、第二二極管D2、雙向開(kāi)關(guān)S、可變電阻R、高 強(qiáng)度氣體放電燈LAMP組成；可變電阻R的一端與第一二極管Dl的陽(yáng)極、 第二二極管D2的陰極和鎮(zhèn)流器的一個(gè)輸出端連接，第一二極管Dl的陰極和 第二二極管D2的陽(yáng)極分別與雙向開(kāi)關(guān)S的兩個(gè)觸點(diǎn)端連接，雙向開(kāi)關(guān)S的刀 閘端與可變電阻R的另一端和高強(qiáng)度氣體放電燈LAMP的一端連接，高強(qiáng)度 氣體放電燈LAMP的另一端與鎮(zhèn)流器的另一個(gè)輸出端連接。本發(fā)明的優(yōu)點(diǎn)是1、 以高強(qiáng)度氣體放電燈為實(shí)際負(fù)載，相比較使用電阻來(lái)模擬高強(qiáng)度氣體 放電燈的情況下，能夠更真實(shí)的反映整流效應(yīng)，使模擬實(shí)驗(yàn)電路更加精確；2、 本發(fā)明的高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路中只需要調(diào)節(jié)一個(gè)參數(shù)可變電阻R，通過(guò)改變可變電阻R的大小模擬發(fā)生整流效應(yīng)的程度， 使設(shè)計(jì)調(diào)試更加方便。為了驗(yàn)證本發(fā)明的高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路的準(zhǔn)確 性，將本發(fā)明的高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路(如圖2)與傳統(tǒng) 整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路(如圖l)所得實(shí)驗(yàn)波形進(jìn)行比較，明顯看出本發(fā)明的高 強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路的優(yōu)越性。根據(jù)圖3 圖6的對(duì)比可知，在采用傳統(tǒng)整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路模擬整流效應(yīng)時(shí)，Url與Irl是呈純線性變化的，特別在低頻狀況下表現(xiàn)的更加明顯，U^與實(shí)際情況相差的更大， 這與真實(shí)情況有很大差別；而且在高頻狀態(tài)下，Url與Irl也并不是純線性變 化的，因此傳統(tǒng)整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路不如本發(fā)明的高強(qiáng)度氣體放電燈整流效 應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路模擬整流現(xiàn)象真實(shí)。根據(jù)整流效應(yīng)發(fā)生機(jī)理，通過(guò)建立整 流效應(yīng)模型得到仿真波形為圖7和圖8，可見(jiàn)整流效應(yīng)仿真實(shí)驗(yàn)波形與高強(qiáng)度 氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路所得實(shí)驗(yàn)波形非常近似，進(jìn)一步證明了 高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路的準(zhǔn)確性。本發(fā)明所提出的高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路，能夠?yàn)檫M(jìn) 一步研究整流效應(yīng)，并針對(duì)整流效應(yīng)的危害制定新標(biāo)準(zhǔn)提供了實(shí)驗(yàn)條件。所以 說(shuō)，無(wú)論從照明系統(tǒng)安全性或電子鎮(zhèn)流器的市場(chǎng)推廣方面考慮，高強(qiáng)度氣體放 電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路有著重要的實(shí)用價(jià)值。


圖1是傳統(tǒng)整流效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路結(jié)構(gòu)示意圖；圖2是本發(fā)明的高強(qiáng)度氣 體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路結(jié)構(gòu)示意圖；圖3是低頻狀況下傳統(tǒng)整流 效應(yīng)模擬實(shí)驗(yàn)電路的Url與Irl波形園；圖4是高頻狀況下傳統(tǒng)整流效應(yīng)模擬 實(shí)驗(yàn)電路的U虹與Irl波形圏；圖5是低頻狀況下高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng) 精確模擬實(shí)驗(yàn)電路的Url與Irl波形圉；圖6是高頻狀況下高強(qiáng)度氣體放電燈 整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路的Url與Irl波形圉；圖7是低頻狀況下整流效應(yīng) 仿真實(shí)驗(yàn)波形的U壯與Irl波形圈；圖8是高頻狀況下整流效應(yīng)仿真實(shí)驗(yàn)波形 的Url與Irl波形圈。
具體實(shí)施方式
具體實(shí)施方式
一結(jié)合圖2說(shuō)明本實(shí)施方式，本實(shí)施方式由第一二極管Dl、第二二極管D2、雙向開(kāi)關(guān)S、可變電阻R、高強(qiáng)度氣體放電燈LAMP組 成；可變電阻R的一端與第一二極管D1的陽(yáng)極、第二二極管D2的陰極和鎮(zhèn) 流器的一個(gè)輸出端連接，第一二極管D1的陰極和第二二極管D2的陽(yáng)極分別 與雙向開(kāi)關(guān)S的兩個(gè)觸點(diǎn)端連接，雙向開(kāi)關(guān)S的刀閘端與可變電阻R的另一 端和高強(qiáng)度氣體放電燈LAMP的一端連接，高強(qiáng)度氣體放電燈LAMP的另一 端與鎮(zhèn)流器的另 一個(gè)輸出端連接。 工作原理(1) 雙向開(kāi)關(guān)S與第一二極管Dl的陰極連接時(shí)，當(dāng)鎮(zhèn)流器輸出電流正向流 過(guò)時(shí)，第一二極管D1導(dǎo)通將可變電阻R短路，電流只流過(guò)高強(qiáng)度氣體放電燈 LAMP;當(dāng)鎮(zhèn)流器輸出電流反向流過(guò)時(shí)，第一二極管D1反向截止，電流被迫 流過(guò)可變電阻R和電路中高強(qiáng)度氣體放電燈LAMP,使本發(fā)明所模擬出的高 強(qiáng)度氣體放電燈出現(xiàn)一端電極發(fā)射電子不足的情況；(2) 雙向開(kāi)關(guān)S與第二二極管D2的陽(yáng)極連接時(shí)，當(dāng)鎮(zhèn)流器輸出電流反向流 過(guò)時(shí)，第二二極管D2導(dǎo)通將可變電阻R短路，電流只流過(guò)高強(qiáng)度氣體放電燈 LAMP;當(dāng)鎮(zhèn)流器輸出電流正向流過(guò)時(shí)，第二二極管D2反向截止，電流被迫 流過(guò)可變電阻R和電路中高強(qiáng)度氣體放電燈LAMP,使本發(fā)明所模擬出的高 強(qiáng)度氣體放電燈出現(xiàn)另一端電極發(fā)射電子不足的情況-,(3) 其中通過(guò)改變可變電阻R的取值大小，來(lái)調(diào)節(jié)本發(fā)明所模擬出的高強(qiáng) 度氣體放電燈發(fā)生整流效應(yīng)的深淺程度；可變電阻R的取值越大，本發(fā)明所 模擬出的高強(qiáng)度氣體放電燈發(fā)生整流效應(yīng)的程度越深。
權(quán)利要求
1、高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路，其特征在于它由第一二極管(D1)、第二二極管(D2)、雙向開(kāi)關(guān)(S)、可變電阻(R)、高強(qiáng)度氣體放電燈(LAMP)組成；可變電阻(R)的一端與第一二極管(D1)的陽(yáng)極、第二二極管(D2)的陰極和鎮(zhèn)流器的一個(gè)輸出端連接，第一二極管(D1)的陰極和第二二極管(D2)的陽(yáng)極分別與雙向開(kāi)關(guān)(S)的兩個(gè)觸點(diǎn)端連接，雙向開(kāi)關(guān)(S)的刀閘端與可變電阻(R)的另一端和高強(qiáng)度氣體放電燈(LAMP)的一端連接，高強(qiáng)度氣體放電燈(LAMP)的另一端與鎮(zhèn)流器的另一個(gè)輸出端連接。
全文摘要
高強(qiáng)度氣體放電燈整流效應(yīng)精確模擬實(shí)驗(yàn)電路，它涉及照明電子技術(shù)領(lǐng)域，它解決了目前傳統(tǒng)電路直接用電阻來(lái)等效高強(qiáng)度氣體放電燈并不是很準(zhǔn)確和真實(shí)的問(wèn)題。本發(fā)明由第一二極管(D1)、第二二極管(D2)、雙向開(kāi)關(guān)(S)、可變電阻(R)、高強(qiáng)度氣體放電燈(LAMP)組成；可變電阻(R)的一端連接第一二極管(D1)的陽(yáng)極、第二二極管(D2)的陰極和鎮(zhèn)流器的一個(gè)輸出端，第一二極管(D1)的陰極和第二二極管(D2)的陽(yáng)極分別與雙向開(kāi)關(guān)(S)的兩個(gè)觸點(diǎn)端連接，雙向開(kāi)關(guān)(S)的刀閘端與可變電阻(R)的另一端和高強(qiáng)度氣體放電燈(LAMP)的一端連接，高強(qiáng)度氣體放電燈(LAMP)的另一端與鎮(zhèn)流器的另一個(gè)輸出端連接。它具有以高強(qiáng)度氣體放電燈為實(shí)際負(fù)載，能夠更真實(shí)的反映整流效應(yīng)，使其更加準(zhǔn)確，以及調(diào)試方便的優(yōu)點(diǎn)。
文檔編號(hào)H05B41/14GK101217844SQ20071014495
公開(kāi)日2008年7月9日 申請(qǐng)日期2007年12月28日 優(yōu)先權(quán)日2007年12月28日
發(fā)明者劉桂花, 張相軍, 徐殿國(guó), 朱國(guó)棟, 華 楊, 梁小斌, 衛(wèi) 王 申請(qǐng)人:哈爾濱工業(yè)大學(xué)