一種轉(zhuǎn)換橫波中的靜校正方法及裝置的制造方法
【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001] 本發(fā)明涉及地質(zhì)勘探和油氣田開(kāi)發(fā)，更進(jìn)一步地說(shuō)，涉及一種轉(zhuǎn)換橫波中的靜校 正方法及裝置。
【背景技術(shù)】
[0002] 轉(zhuǎn)換波靜校正一直是多分量處理的難題。由于橫波的低速帶比潛水面深，并且起 伏變化較大，在地表淺層橫波速度又小于縱波速度。因此，這就導(dǎo)致了 P-SV靜校正量大，一 般為縱波的2倍~10倍。此外，道與道之間時(shí)差變化劇烈。
[0003] 轉(zhuǎn)換波靜校正量是由震源點(diǎn)的P波靜校正量和接收點(diǎn)S波的靜校正量組成。靜校 正量可以分解成低頻和高頻分量。對(duì)低頻分量的校正被稱(chēng)作長(zhǎng)波長(zhǎng)靜校正，對(duì)高頻分量的 校正被稱(chēng)作短波長(zhǎng)靜校正。通常對(duì)長(zhǎng)、短波長(zhǎng)靜校正的劃分是相對(duì)野外觀測(cè)排列長(zhǎng)度而言 的。一般把波長(zhǎng)大于或接近于一個(gè)排列長(zhǎng)度的時(shí)延變化稱(chēng)為長(zhǎng)波長(zhǎng)靜校正量，而把波長(zhǎng)小 于一個(gè)排列長(zhǎng)度的時(shí)延變化稱(chēng)為短波長(zhǎng)靜校正量。
[0004] 而靜校正短波長(zhǎng)分量是由地表介質(zhì)局部變化及觀測(cè)誤差所導(dǎo)致的。在一個(gè)排列內(nèi) 隨機(jī)分布會(huì)引起反射波同相軸錯(cuò)位。疊加后不能很好地聚焦成像，從而影響地震剖面的信 噪比。靜校正長(zhǎng)波長(zhǎng)分量主要是由近地表介質(zhì)在較大范圍內(nèi)速度或厚度變化引起的，其會(huì) 造成地震剖面上的虛假構(gòu)造，從而導(dǎo)致錯(cuò)誤的解釋結(jié)論。當(dāng)然，長(zhǎng)波長(zhǎng)與短波長(zhǎng)靜校正的劃 分應(yīng)該是相對(duì)的，實(shí)際上波長(zhǎng)小于地震排列長(zhǎng)度的中等波長(zhǎng)的靜校正量的變化。有時(shí)它們 既影響地震同相軸的聚焦，也會(huì)引起同相軸一定寬度的起伏，形成虛假構(gòu)造。
[0005] 在生產(chǎn)中，用得最多的方法是采用縱橫波速度比掃描后結(jié)合縱波檢波點(diǎn)校正量來(lái) 計(jì)算出轉(zhuǎn)換橫波的檢波點(diǎn)靜校正量?；谵D(zhuǎn)換折射橫波初至的靜校正方法也有比較多的學(xué) 者研究。比較常用的是，由Armin W. Schafter提出的轉(zhuǎn)換折射橫波靜校正方法、劉洋等人提 出的折射靜校正方法與楊海坤等提出轉(zhuǎn)換波延遲時(shí)靜校正方法。共檢波點(diǎn)疊加互相關(guān)方法 也是比較常用的轉(zhuǎn)換波靜校正方法。最早提出該方法的是PW. Cary和DW. S. Eaton。該方法 提出了依據(jù)有效反射波來(lái)求取P-SV波靜校正量的觀點(diǎn)。基于此原理，唐建候等、趙秀蓮等 分別提出了改進(jìn)的轉(zhuǎn)換波波靜校正方法。此外，瑞雷面波反演橫波速度靜校正方法也是目 前比較熱的一個(gè)研究方向。該方法主要根據(jù)瑞雷面波頻散特性來(lái)反演表層橫波速度模型， 進(jìn)而求取轉(zhuǎn)換波靜校正量。目前它已廣泛應(yīng)用于工程物探上，但是在勘探界用的比較少，黃 中玉等人曾做過(guò)少量的實(shí)驗(yàn)。
[0006] 基于轉(zhuǎn)換折射橫波初至的靜校正方法，要求有可供拾取的轉(zhuǎn)換折射橫波初至。但 在實(shí)際地震資料中，轉(zhuǎn)換折射橫波初至雜亂地混在縱波初至后，辨認(rèn)比較困難。并且，只有 當(dāng)?shù)徒邓賻Ш突鶐r的速度滿(mǎn)足一定條件時(shí)才能產(chǎn)生較強(qiáng)的轉(zhuǎn)換折射橫波初至。因此由于資 料品質(zhì)的問(wèn)題，能夠適用這一方法的地區(qū)并不多，從而在實(shí)際生產(chǎn)應(yīng)用中受到了限制。
[0007] 雖然共檢波點(diǎn)疊加互相關(guān)靜校正方法在構(gòu)造較緩的區(qū)域切實(shí)可行，但是它只能求 取影響成像質(zhì)量的中長(zhǎng)波長(zhǎng)和短波長(zhǎng)靜校正量，而不能解決影響構(gòu)造形態(tài)的長(zhǎng)波長(zhǎng)靜校正 量問(wèn)題。利用瑞雷面波反演表層橫波速度的靜校正方法，需要特殊的小道距的采集方式，而 且目前這一方法還處在試驗(yàn)階段，基本不能用于大規(guī)模的實(shí)際生產(chǎn)應(yīng)用。
[0008] 為此，需要提供一種能夠更好地解決轉(zhuǎn)換橫波的靜校正問(wèn)題的方法。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0009] 本發(fā)明針對(duì)現(xiàn)有技術(shù)的不足，提出了一種轉(zhuǎn)換橫波中的靜校正方法，其包括以下 步驟：
[0010] 針對(duì)獲取地震波數(shù)據(jù)資料進(jìn)行縱橫波速度比序列掃描，并確定其中最優(yōu)的速度比 值，其中，所述地震波數(shù)據(jù)資料包括縱波資料和轉(zhuǎn)換橫波資料；
[0011] 根據(jù)所述最優(yōu)速度比值并結(jié)合針對(duì)縱波檢波點(diǎn)的靜校正量計(jì)算轉(zhuǎn)換橫波中的第 一時(shí)間差，并根據(jù)該時(shí)間差對(duì)所述轉(zhuǎn)換橫波資料進(jìn)行第一次靜校正；
[0012] 分別在通過(guò)速度分析得到的縱波疊加剖面和轉(zhuǎn)換橫波疊加剖面上拾取標(biāo)志層 位；
[0013] 將縱波疊加剖面的標(biāo)志層位拉伸到轉(zhuǎn)換橫波疊加剖面對(duì)應(yīng)的時(shí)間上，從而得到兩 個(gè)疊加剖面的第二時(shí)間差，基于該第二時(shí)間差對(duì)已進(jìn)行第一次靜校正的轉(zhuǎn)換橫波資料進(jìn)行 第二次靜校正；
[0014] 以拉伸后的縱波疊加道為模型道，將對(duì)應(yīng)位置的經(jīng)過(guò)兩次靜校正的轉(zhuǎn)換橫波ACP 道集與模型道進(jìn)行相關(guān)，計(jì)算出所述ACP道集中各道與模型道的第三時(shí)間差，并基于該第 三時(shí)間差對(duì)經(jīng)過(guò)兩次靜校正的轉(zhuǎn)換橫波資料進(jìn)行第三次靜校正。
[0015] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，基于轉(zhuǎn)換橫波資料在表層上疊加的效果來(lái)確定最優(yōu)速 1匕。
[0016] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，所述標(biāo)志層位是在所述疊加剖面上選取的指示共同反 射縱波和轉(zhuǎn)換橫波的層的位置，并基于對(duì)應(yīng)于所述標(biāo)志層位的縱橫波速度比值來(lái)將縱波疊 加剖面的標(biāo)志層位拉伸到轉(zhuǎn)換橫波疊加剖面對(duì)應(yīng)的時(shí)間上。
[0017] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，采用相關(guān)時(shí)窗來(lái)對(duì)ACP道集與所述模型道進(jìn)行相關(guān)， 從而得到一系列的相關(guān)時(shí)差，其中相關(guān)時(shí)窗的長(zhǎng)度與地震資料的品質(zhì)有關(guān)，并以標(biāo)志層位 時(shí)間為時(shí)窗中心。
[0018] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，求取所述一系列的相關(guān)時(shí)差的平均值，并將所述平均 值作為第二時(shí)間差。
[0019] 根據(jù)本發(fā)明的另一個(gè)方面，還提供了一種轉(zhuǎn)換橫波中的靜校正裝置，其包括：
[0020] 速度比掃描單元，其用于針對(duì)獲取地震波數(shù)據(jù)資料進(jìn)行縱橫波速度比掃描，并確 定其中最優(yōu)的速度比，其中，所述地震波數(shù)據(jù)資料包括縱波資料和轉(zhuǎn)換橫波資料；
[0021] 第一靜校正單元，其用于根據(jù)所述最優(yōu)速度比并結(jié)合針對(duì)縱波檢波點(diǎn)的靜校正量 計(jì)算轉(zhuǎn)換橫波中的第一時(shí)間差，并根據(jù)該時(shí)間差對(duì)所述轉(zhuǎn)換橫波資料進(jìn)行第一次靜校正；
[0022] 拾取單元，其用于分別在通過(guò)速度分析得到的縱波疊加剖面和轉(zhuǎn)換橫波疊加剖面 上拾取標(biāo)志層位；
[0023] 第二靜校正單元，其用于將縱波疊加剖面的標(biāo)志層位拉伸到轉(zhuǎn)換橫波疊加剖面對(duì) 應(yīng)的時(shí)間上，從而得到兩個(gè)疊加剖面的第二時(shí)間差，基于該第二時(shí)間差對(duì)已進(jìn)行第一次靜 校正的轉(zhuǎn)換橫波資料進(jìn)行第二次靜校正；
[0024] 第三靜校正單元，其用于以拉伸后的縱波疊加道為模型道，將對(duì)應(yīng)位置的經(jīng)過(guò)兩 次靜校正的轉(zhuǎn)換橫波ACP道集與模型道進(jìn)行相關(guān)，計(jì)算出所述ACP道集中各道與模型道的 第三時(shí)間差，并基于該第三時(shí)間差對(duì)經(jīng)過(guò)兩次靜校正的轉(zhuǎn)換橫波資料進(jìn)行第三次靜校正。
[0025] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，在所述速度比掃描單元中，基于轉(zhuǎn)換橫波資料在表層 上疊加的效果來(lái)確定最優(yōu)速度比。
[0026] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，在所述拾取單元中，所述標(biāo)志層位是在所述疊加剖面 上選取的指示共同反射縱波和轉(zhuǎn)換橫波的層的位置，并在所述第二靜校正單元中，基于對(duì) 應(yīng)于所述標(biāo)志層位的縱橫波速度比值來(lái)將縱波疊加剖面的標(biāo)志層位拉伸到轉(zhuǎn)換橫波疊加 剖面對(duì)應(yīng)的時(shí)間上。
[0027] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，在所述第三靜校正單元中，采用相關(guān)時(shí)窗來(lái)對(duì)ACP道 集與所述模型道進(jìn)行相關(guān)，從而得到一系列的相關(guān)時(shí)差，其中相關(guān)時(shí)窗的長(zhǎng)度與地震資料 的品質(zhì)有關(guān)。
[0028] 根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)實(shí)施例，在所述第三靜校正單元中，求取所述一系列的相關(guān)時(shí) 差的平均值，并將所述平均值作為第三時(shí)間差。
[0029] 本發(fā)明帶來(lái)了以下有益效果：
[0030] 本方法無(wú)需專(zhuān)門(mén)另外采集資料，便于大規(guī)模的生產(chǎn)處理。此外，不要求資料中存在 較好的橫波初至，也不存在共檢波點(diǎn)疊加方法所面臨的限制，而且能比速度比掃描方法更 準(zhǔn)確地解決轉(zhuǎn)換橫波的